Intensitatsschwellenbeobachtungen. 489 



der Tonhohe f* experimentierend, aus der der Schallquelle zugefiihrten Energie 

 und der Distanz, in welcher der Ton eben noch ohne Anstrengung zu horen 

 war, als Schwellenamplitude nur 8,1.10~~ 8 cm = 0,Sl pp. Spater *) hat er 

 derartige Untersuchungen auch noch mit Stimmgabeln angestellt, wobei das 

 Prinzip des Verfahrens das folgende war. Zunachst wurde die Amplitude 

 der Gabel mikroskopisch beobachtet und, wenn sie bis auf eine gewisse Grofie 

 gesunken war, dem in einem bestiramten Abstande befindlichen Mitarbeiter 

 ein Zeichen gegeben , worauf derselbe nach der Uhr die Zeit feststellte, 

 wahrend welcher er den allmahlich verklingenden Ton noch horen konnte. 

 Aus dieser Zeitangabe wurde dann theoretisch die Amplitude ermittelt, welche 

 die Gabel in dem Mornente, wo der Ton unhorbar ward, besafi, und hieraus 

 wieder die Amplitude, mit der der Ton im Augenblicke des Verschwindens 

 am Trommelfell des Horers anlangte. Auf diese Weise bekam Rayleigh 

 fur die Note c 1 1,27 . 10~ 7 cm = = 1,27 pp; fur g 1 ergibt die Berechnung seiner 

 Daten 0,65. 10 ~ 7 cm - - 0,65 pp, fur c 2 0,49. lQ- 7 cm - = 0,49 pp. Auch 

 Rayleigh betont jedoch, daB alle seine Werte infolge der Vernachlassigung 

 der Energieverluste noch zu groJj seien. Den eben envahnten ganz ahnliche 

 Versuche machte C. K. Wead-) mit sechs Stimmgabeln, deren Tonhohen c, 

 c 1 , g\ c' 2 , g 2 und c 3 waren. Die Ergebnisse wichen, von c und g 2 abgesehen, 

 relativ wenig voneinander ab. Die kleinste Schwellenamplitude, namlich 

 7 . 10~ s cm (nicht 70 . 10~~ 8 cm, wie a. a. 0. irrtiirnlich angeben ist) oder 0,7 pp, 

 erhielt Wead fiir den Ton c-. 



Diese Resultate -- diejenigen anderer Autoren, wie Allard, Stefanini, 

 Zwaardemaker und Quix, konnen hier ganz iibergangen werden sind 

 insofern nicht vollig einwandfrei, als sie zum Teil auf Annahmen beruhen, 

 deren Berechtigung nicht iiber jeden Zweifel erhaben ist. Eine Methode, die 

 Minimalamplitude unmittelbar am Ohre zu messen, anstatt sie zu berechnen, 

 ware daher prinzipiell vorzuziehen. Eine Untersuchung in dieser Richtung 

 hat Max Wien 3 ) unternommen. Wird auf die sonst zur Einfiihrung in 

 das Ohr bestimmte Offnung eines Helmholtzschen Resonators nach passender 

 Erweiterung eine diinne, elastische Metallplatte aufgelotet, deren Eigenton 

 mit dem des Resonators ubereinstimmt, so geriit sie bei Erregung des letzteren 

 in relativ betrachtliche Schwingungen. Man kann dieselben meCbar rnachen, 

 indem man sie in geeigneter Weise von der Platte auf einen Spiegel iiber- 

 tragen lafit. Das Bild eines Spaltes, das der Spiegel in ein Fernrohr wirft, 

 erscheint, durch dieses betrachtet, sobald das System schwingt, nicht als 

 Lichtlinie, sondern als helles Band, und die Breite des Bandes ist der Druck- 

 differenz bzw. der Amplitude des Tones proportional. Wien konstruierte 

 drei solche ,,empfindliche" Resonatoren, entsprechend den Tonen a, e l , a 1 . 

 Aus der an dem Lichtbande gemessenen Druckdifferenz im Resonator lieB 

 sich diejenige auUen an der Offnung desselben rechnerisch und experiinentell 

 ermitteln, und dann durch Reduktion der Ausschlage des empfindlichen Reso- 

 nators auf die eines n absoluten" direkt in Quecksilberdruck angeben. So f and 

 Wien, daU fiir a 1 die groJSte Druckiinderung in jenem Abstande von der 



') Philos. Mag. (5) 38, 365 ff., 1894. - 2 ) Amer. Journ. of Science (3) 26, 

 177 f., 1883. 3 ) Uber die Messung der Tonstarke, Berliner Dissert. 1888 und 

 Wiedernanns Ann. 36, 834, 1889. 



