Helmholtz sche Theorie der Farbenblindheit. 163 



"Werte sind in der Zeichnung durch die von C ausgehenden gestrichelten Linien 

 angedeutet; zwiscben diesen wiirde also eine im genauen AnschluJS an die Be- 

 obachtungen gezeichuete Kurve in einigermafien unregelmaCigem Veiiauf sich ein- 

 fiigen. tJbrigens ist zu benierken, daB eine Konstruktion dieser Art auch insofern 

 nicht ganz einwurfsfrei ist, als sie die Ergebnisse mehrerer Beobachter init sicher 

 ungleicher Makulafarbung vereinigt. 



Erklarung der Farbenblindheit aus der Helmholtzschen Theorie. 



Die oben dargelegten Beziehungen des dichromatischen zum normalen 

 Farbensystem erklaren sich in einer ebenso einfachen wie befriedigenden Weise 

 an der Hand der Helmholtzschen Theorie. Diese gestattet namlich die 

 Farbenblindheit in der wohl einfachsten Weise als Ausfallerscheinung 

 aufzufassen: ein trichroinatisches Sehorgan wird beim Ausfall eines seiner 

 Bestandteile notwendig in ein dichromatisches verwandelt. Dem Dichromaten, 

 dem die Rotkomponente fehlt, werden alle Lichter gleich erscheinen, die sich 

 fur den Farbentuchtigen nur beziiglich ihrer "VVirkung auf diese Komponente 

 unterscheiden. Ohne weiteres lafit sich auch ubersehen, daB der Mangel der 

 Rotkomponente eine Anomalie etwa von der protanopischen, der der Grun- 

 komponente von der deuteranopischen Form zur Folge haben mufi. 



Geht man von dieser Annahme aus, so gewahrt uns die Beobachtung der 

 Dichromaten die Moglichkeit, jene zunachst in vieler Beziehung unbestimmt 

 gebliebenen Komponenten des genaueren festzulegen. 



Eine Reizart, die auf das Sehorgan des Dichromaten gar nicht wirkt, 

 ist offenbar eben die, die beim normalen Sehorgan ausschliefilich auf ein en 

 (eben den dem dichromatischen abgehenden) Bestandteil wirkt. Die Kenntnis 

 eines Fehlpunktes gestattet also, einen solchen Bestandteil in der oben be- 

 sprochenen "Weise (durch Angabe seines Ortes in der Farbentafel) zu charak- 

 terisieren, und zwar ist dies, da wir zunachst zwei dichromatische Systeme 

 mit der hier erforderlichen Genauigkeit kennen, fur die X- und Y- (Rot und 

 Griin-) Komponente moglich. 



In die nach unseren Ergebnissen berechnete Tafel (Fig. 13) sind jene 

 Orte, wie schon erwahnt, eingetragen und mit A und B bezeichnet; diese 

 Punkte wiiren also die einer ersten und zweiten Komponente im Sinne der 

 Helmholtzschen oder einer Dreikomponententheorie zuzuweisenden Orte, 

 wahrend der Ort der dritten zunachst noch unbestimmbar bliebe. 



Zu ahnlichen Ergebnissen ftihrt die Betrachtung der Aichwertkurven. Bezeichnet 

 man die f iir die drei Komponenten geltenden Reizwerte mit A', Y uud Z, so kann man, 

 wie oben gezeigt, auf Grand der allgemeinen Gesetze der Lichtmischung sagen, daC sie 

 zu irgendwelchen empiriscli ermittelten Aichwerten in der Beziehung stehen miissen, 

 dafi sie als lineare Funktionen derselben darstellbar sind. Da wir solche in uusern 

 W p -, W d - und A'-Werten haben, so rnufi also X = a W p -f- bW ( j + c % sein usw - 



Fehlt nun dem Protanopen die X-, dem Deuteranopen die Y- Komponente , so 

 wiirden die Gleichungen des Protanopen von der Gleichheit der Y- und 2/-Werte, 

 die des Deuteranopen von der der X- und Z- Werte abhangen. Es muC daher 



W = t Y -f A Z 

 und 



K p = 7i Y + ^ Z 

 sein, ebenso 



W d = a, X + & Z 

 und 



K d = y a X + cf, Z. 



11* 



