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 quelconque, est très-grande dans la physique du globe et ailleurs. Il rectifie 

 et complète plusieurs théories admises et professées par des savants du 

 premier ordre. Je pourrais lui laisser le soin d'en donner la démonstration, 

 .le le ferai cependant dans une prochaine Note. Ici je me borne à montrer 

 qu'un point libre marchant vers l'ouest, par exemple, avec une vitesse tf, 

 acquiert vers le nord, c'est-à-dire vers la droite, une vitesse relative égale à 



a a sin )i, 



(ù étant la vitesse angulaire de la terre autour de son axe, c'est-à-dire -^i 



(1 = 86164,09). Ainsi 



27r 

 « = _. 



Or, u étant la vitesse angulaire de rotation d'une sphère autour de son 

 axe, la vitesse d'un point du parallèle dont la latitude est X, sera 



wRcosX, 



R étant le rayon de la sphère; et tout le monde sait que la force centrifuge 

 dans le plan de ce parallèle est 



w^'RcosX, 

 qui peut s'écrire et s'écrit souvent co v, car on a 



i' = wRcosX. 

 Cette force, décomposée suivant l'horizon, produit une composante 



w* R cos X sin X = w t' sin X, 

 dirigée vers le sud et qui est l'origine première du renflement équatorial. 

 Tant que cette force ne varie pas, tant que v reste constant, il n'y a pour 

 les points du parallèle aucune tendance au déplacement et tout reste dans 



donc par cette quantité qu'il faut multiplier le petit arc w cosd pour le projeter en amplitude 

 sur l'horizon. Cette projection est donc 



usin).. 



Ainsi, quel que soit d, le mouvement angulaire de l'astre en amplitude sera constant et égal 

 au mouvement de la sphère céleste multiplié par le sinus de la latitude du lieu de l'observa- 

 tion. On sait qu'on a la vitesse angulaire de rot.^tion de la terre w égale à -— - 5 J étant le 



nombre de secondes de temps solaire moyen que contient le jour sidéral, c'est-à-dire, 

 86164,09, le temps d'une révolution complète de la terre étant de 24'' 56" 4'» '^9i- 



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