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 facilement que l'épaisseur de la photosphère, dans le sens du rayon visuel, 

 présente un saut brusque à partir du point où le rayon touche l'enveloppe 

 • interne de la photosphère. Là l'intensité de la lumière doublerait subite- 

 ment pour décroître ensuite jusqu'au bord. Or, d'après les mesures du 

 P. Secchi, l'épaisseur delà photosphère serait d'environ 17 secondes; nous 

 verrions donc un redoublement d'intensité à 1 7 secondes du bord, suivi d'un 

 affaiblissement rapide. Il n'y a rien de pareil. 



X Ce raisonnement suppose, comme la loi elle-même, que la photosphère 

 est transparente, comme la flamme d'une bougie, d'une lampe ou d'tm bec 

 de gaz. Le soleil reproduirait ainsi sur ses bords cet accroissement presque 

 brusque d'intensitéqu'on observe si facilementdans nos flammes d'éclairage, 

 surtout quand ou en affaiblit l'éclat par une réflexion sur une glace sans 

 tain : mais cette tranàparence de la photosphère existe-t-elle? Si elle existe, . 

 est-elle parfaite? ou du moins les rayons qui nous arrivent viennent-ils de 

 toute son épaisseur, ainsi que l'exige le raisonnement précédent? Il suffit 

 pour répondre négativement de se reporter à l'épaisseur de la photosphère. 

 D'après les mesures du P. Secchi, elle n'aurait pas moins de 3ooo lieues 

 d'épaisseur, le diamètre entier du globe terrestre. Que deviendrait sur une 

 pareille échelle le phénomène des flammes de gaz? Pour moi, je crois que la 

 loi admise par Laplace ne s'y vérifierait plus. Sous toutes les incidences, le 

 rayon visuel trouverait partout la même épaisseur efficace de la photosphère; 

 la liunière émise par un élément de la surface solaire ne dépendrait plus de 

 l'étendue de sa superficie, mais du volume constant de la partie efficace 

 ayant cet élément pour base plus ou moins oblique. L'éclat serait partout le 

 même sur les bords comme au centre, et nous rentrerions dans la loi d'é- 

 mission généralement admise pour la lumière et la chaleur (1). 



)) Substituons donc cette loi à celle de la sécante. L'éclat étant alors cons- 

 tant sur toute l'étendue du disque avant l'intervention d'une atmosphère, 

 l'intensité totale sera 



'90° 



insinQ.ci.&inO = n. 



f 



tandis qu'avec la loi d'émission précédente elle était 



'900 





ansinô . — - • d. sin Q = 27:. 

 cosO 



(ij Ce raisonnement suppose un pouvoir réflecteur négligeable : or c'est là ce que nous 

 déduisons de l'expérience de M. Arago rapprochée de celles de MM. de la Provostaye et 

 De ains (voir la note précédente). 



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