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le même que donnerait le simple corps M autour du point O. Mais le bras 

 K' deviendra 



-'-s/^, 



o; 



cependant -r- deviendra une ligne finie égale à /; d'où l'on voit que K' qui 



est infiniment petit, est infiniment grand par rapport à i; ainsi le bras d'iner- 

 tie R' est à l'égard de i, distance de p. au centre de gravité G du système, ce 

 qu'un sinus d'arc infiniment petit est à l'égard du sinus verse. 



» Si, p, restant un point massif, G est le centre de gravité d'un corps de 

 figure quelconque de masse M, on a pour le moment d'inertie du système 

 de fji et de M, autour du centre de gravité G, 



(M +fx)K' = m/d= 



D étant le bras de l'inertie du simple corps M autour de son centre de gra- 

 vité; d'où, en faisant jt, infinie pour passer à l'hypothèse d'un point fixe 

 en pt, on tire le moment d'inertie 



(M + fji)R*=M(D= + Z»), 



le même que si le point fx était anéanti. 



)) Quoi qu'il en soit, il résulte de tout ce qu'on vient de dire que dans 

 le mouvement d'un corps M autour d'un point fixe O, le centre de percus- 

 sion ordinaire, n'est, pas plus que dans un corps libre, le centre de la plus 

 grande percussion de ce corps contre un point fixe T qu'on viendrait op- 

 poser tout à coup à son mouvement actuel. Ce véritable centre T est infini- 

 ment près du point fixe Q, et cette percussion est infinie. 



>) 15. Nous avons trouvé dans lui précédent travail que le point par le- 

 quel un corps M pourrait communiquer à un point libre de masse m en 

 repos la plus grande vitesse possible, n'est pas le centre de percussion 

 maximum du même corps contre un point qu'on supposerait fixe; que ce 

 nouveau centre de plus grande vitesse communiquée à un point libre m, 

 se trouve à une distance X du centre spontané O du corps choquant M, qui 

 est exprimée par 



).=:-y/a»-i-K'(,+^), 



