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» Car au point g, c'est-à-dire quand on a x = o, la percussion Q est 

 actuellement égale à la force P, tandis qu'au point T, qui répond à la valeur 

 précédente de wC, on a une percussion Q infinie. 



» 12. Au reste, pour se faire des idées plus nettes et pour éviter toute 

 erreur dans les applications, il vaudra toujours mieux supposer que la 

 niasse ju. n'est point infinie, mais seulement très-grande, et conserver ainsi 

 cette lettre p, dans toutes les expressions de notre analyse. Toutes les quan- 

 tités seront alors bien distinctes, et l'on pourra voir leurs vraies valeurs 

 mathématiques dans l'hypothèse de fi= oo . Cette manière de voir, en sup- 

 posant fjL non pas infinie, mais seulement très-grande, est d'ailleurs plus 

 conforme à la nature, car en réahté il n'existe pas de corps ni de point dont 

 la masse soit infinie; cette supposition n'est pas moins imaginaire que celle 

 d'un point fixe. Tout ce qu'on voit de réel, c'est qu'un corps, tel qu'un 

 levier par exemple, peut très-bien s'appuyer par un de ses points contre un 

 autre corps dont la masse est très-grande et dont le mouvement, en vertu 

 des forces appliquées, sera très-petit et comme insensible par rapport à celui 

 que prendra le mobile que l'on considère. 



» Mais il ne sera peut-être pas inutile d'éclaircir encore ces points de 

 doctrine par quelques applications numériques. 



Exemple. 



r, 

 M 



» 15. CO, verge immatérielle chargée à ses bouts C et O de deux points 

 massifs M et [i. Si la verge est frappée en C avec une force P, on de- 

 mande la percussion Q que cette verge roide peut causer sur un point T 

 pris à la distance GT = x du centre de gravité G du système des deux 

 masses ]x et M. 



» Le moment d'inertie du système autour de son centre G sera, en fai- 

 sant GO = i, GC = / — i[l étant la longueur CO), 



(M + pi) R* = ^i» 4- M (/ - i)\ 



K désignant le bras de l'inertie ; or on a 



i = l. — » / — i= l 



M-t-p M-t-p' 



a.. 



