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 fiant se'jlemenl ce que la nature des opérations rendait irnpralic;djle dans les 

 circonstances que nous avions choisies et nous nous sommes toujours très- 

 bien trouvés de cette prudence. Nous donnerons ici à l'appui de notre 

 méthode quelques-unes de nos déterminations principales. 



» Soufre. — A la température de 860 degrés (*), sa densité de vapeur est 

 déjà 2,2; mais il fallait, pour que ce nombre fût définitif, qu'il fut inva- 

 riable à partir de cette température (**). C'est en effet ce qui arrive, car à 

 io4o degrés nous avons retrouvé encore le même nombre, dont la fixation 

 repose sur plus de douze expériences concordantes. On peut donc admettre 

 avec toute sécurité que l'équivalent du soufre (ifi) représente i volume de 

 vapeur comme l'oxygène (8). 



» Sélénium. — La vapeur de sélénium présente les mêmes anomalies que 

 la vapeur de soufre. A 860 degrés, sa densité est 8,2 ; à io4o degrés, elle 

 n'est plus que 6,37. Ce n'est qu'à partir de 1200 ou i4oo degrés que nous 

 espérons la trouver constante. D'autres appareils fondés sur d'autres prin- 

 cipes, fonctionnant aux températures les plus élevées, et que nous prépa- 

 rons actuellement, nous permettront sans nul doute d'arriver au nombre 

 5,44 qu'indiquent la théorie et l'analogie du soufre avec le sélénium. 



i> Phosphore. — Sa densité, prise à io4o degrés, est 4,5 = i volume (cal- 

 culée =: 4»4)> correspondant à l'équivalent de ce corps généralement 

 adopté. 



(*) Ces nombres sont calculés au moyen de la dilatation apparente de l'air on de l'iode 

 gazeux dans la porcelaine,' qui augmente à peine de volume aux plus hautes tempéra- 

 tures. 



(*'') Nous concluons ainsi, des belles expériences de M. Cahours, qu'on ne pourra consi- 

 dérer désormais comme définitive une détermination de densité de vapeur qu'autant que deux 

 expériences effectuées à des températures suffisamment distantes donnent les mêmes résul- 

 tats. Ainsi une seule expérience est insuffisante : ce qui veut dire que l'on ne peut compter 

 sur une densité de vapeur que lorsqu'elle a été obtenue au-dessus de la température à partir 

 de laquelle cette vapeur suit la loi de la dilatation des gaz et jMJSsède Ir- coefficient 0,00867. 

 C'est alors seulement que les nombres sont comparables et peuvent servir de vérification à la 

 loi des volumes de Gay-Lussac. Nous devons cependant mentionner ici des expériences nom- 

 breuses, affectées, il est vrai, d'une cause de perturbation constante, mais qui nous monirent 

 pour le mercure une singulière exception à cette règle. Obligés de suspendre muuientanomenl 

 nos expériences, nous tenons à constater ce fait, qui ne se vérifiera peut-être pas par la suite, 

 pour nous faire pardonner de n'avoir pas encore donné de chiffres relativement à ce corps si 

 important. Nous nous réservons de reprendre cette étude importante très-prochainement. 

 C. R., 1809, 2"" Scm,:sue. (T. XUX, m 6.) ^2 



