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 ou 



4/w V 5 TO lom' 4'" V 6 M i6M' *• ' 



» Ainsi la division de la charge en deux portions distinctes et l'immo- 

 bilité de la tranche de séparation de ces deux parties pendant toute la 

 durée du phénomène, sont compatibles avec les conditions du mouvement 

 des mobiles et des tranches de gaz. Quoique les équations précédentes soient 

 assez simples, le nombre des inconnues rendrait l'élimination assez com- 

 pliquée; on arrive beaucoup plus rapidement à la détermination des valeurs 

 de fji' et de p." par des aproximations successives. En effet si à la place 

 de D' et de D" on met leurs valeurs dans la première équation, celle des 

 densités égales, il vient 



3 //'^ - \-- ■ 3 r 



élevant au carré les deux membres de l'équation des moments des centres 

 de gravité par rapport à la tranche immobile, et éhminant a'* et a' % il vient 



m 



-i^)(M-?)v=(M+ié)(.»+£;)V; 



or comme M çst supposé plus grand que m, on voit que A7 devra être plus 



M 

 petit que — On pourra prendre les valeurs que détermineraient les équa- 



m 



tions -^ = - et fi' + p."= p., et les diviser par 2 pour les substituer à la 

 place de ^ et de ^ dans le second membre de l'équation 





'" ' 3 



^M4-|^)(.. + ^ 



Puis on tirera les valeurs approchées de fx' et ^\ de r' et r" pour les substi- 

 tuer dans le second membre de la même équation, et ainsi de suite, si ou 

 ne trouve pas l'approximation suffisante. Si on avait par exemple m = 4p- 

 etM = i6|x, on prendrait pour premiers nombres à substituer à la place 



