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 la plus dense, celle qui forme la séparation des deux portions de la charge,, 

 n'aurait à se déplacer du côté du fond de l'âme, au moment du départ des 

 mobiles, que de i millimètre, et le centre de gravité de la charge entière 

 ne devrait se porter en arrière que de i | millimètre; enfin lorsque le pro-' 

 jectile se serait avancé de 3 millimètres, le centre de gravité de la charge de- 

 vrait être revenu à son emplacement primitif ; ce déplacement n'aurait donc 

 pas le temps de s'effectueren entier. Il est évident que des mouvements si petits 

 seraient complètement négligeables devant les effets considérables que pro- 

 duit une charge de poudre, qui dans ce cas serait de 3 kilogrammes et sus- 

 ceptible de lancer à 5 ou 6 kilomètres de distance un projectile 4 fois plus 

 lourd. D'ailleurs ce petit déplacement n'aurait pas lieu dans la pratique, avec 

 le chargement ordinaire, attendu que la charge ne remplit pas d'une ma- 

 nière absolue l'espace qui existe entre le fond de l'âme et le projectile, et 

 que son centre de gravité est plus rapproché de ce fond de l'âme que du 

 boulet d'une quantité plus grande que celle qui est exigée pour le mouve- 

 ment. 



» Les deux portions de charge, p.' et /j,", qui se meuvent dans deux sens 

 contraires en agissant directement, l'une sur la pièce, l'autre sur le boulet 

 étant déterminées d'après ce qui précède, la question du mouvement des 

 gaz de la poudre se trouve divisée en deux problèmes indépendants et 

 moins compliqués, puisque dans chacun d'eux une extrémité de la charge 

 étant supposée appuyée contre un obstacle immobile, tout le mouvement se 

 fait dans le même sens, et l'on n'a qu'un seul mobile à considérer et une 

 seule vitesse à déterminer; l'équation du mouvement du centre de gravité 



qui a servi à l'établissement des valeurs de p.' et de ^", ne sert plus alors que 

 de vérification; car l'équation des forces vives développées parla détente 

 des gaz produits parla combustion de la portion de charge ^x.', est suffisante 

 pour déterminer v, et celle qui est relative à l'autre portion de charge a" 

 détermine à elle seule V. Ainsi dans le cas de /i = i (11) et (12), on peut 

 égaler la somme des forces vives du projectile et de la portion a' de la 



charge ^ à la quantité de travail développé dans la détente de cette charge- 

 on a alors 



(G) (m + ^\ i.= = 2 71 c= k D' n' log ^, 



