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..l-'lici.;. hat, (I. h. einer Yeninderung 



seiner Ge i,;!t. wim diese ohne Aenderung 



Volumes vnr sich u'dit, keinen Wider- 

 >i;nid nsetzt. Man unterscheidet 



tropi'bare mler eigcntliche Flussigkeiten und 

 : ersicrc hrsiizen ein konstantes 

 odd- wcnigstens nur in sehr engen Grenzen 

 veranderliches Volunion. bei letzteren da- 



i! ist da> Ijcstreben vorhanden, jeden ge- 

 boteiien llaii in vollstandig auszufiillen. Das 

 \'nliuiii'ii dci- uasforinigen Fliissigkeiten ist 

 vim der (iriillc des Druckes abhangig. unter 

 dt'in sic stelien; man bezeichnet sie daher 

 anch ;ds kompressible und ini Gegensatz 

 dazu die tropfbaren als inkompressible 

 Fliissiirkeiten. Eine sehr geringe Kompressi- 

 biihat ist. allerdings auch bei den tropi'baren 

 Kliissii^keiten vorhanden, so nimmt das Vo- 

 luiiien des \Yassers, wenn der Druck um 



I k'j; cm- n'csiciu'cri wird, bei 18 C nm V 21:00 

 ab. das tics Quecksilbers unter gleichen Um- 

 standcn um V 256ono- I n den weitaus meisten 

 Fallen kann man aber hiervon absehen, sogar 

 die Kmiipressibiliiat der Gase kann haufig 

 unberucksichtigt bleiben, wenn es sich nur 



II m klcine Druckanderungen handelt. 



i. Fliissigkeitsdruck. Fortpflanzung 

 des Druckes. Eine vollkommene Fliissig- 

 keit kann nur solchen Kraften Widerstand 

 leisten, die die gegenseitige Entfernung ihrer 

 Teilchen zu verkleinern streben, also Normal- 

 kraften; Tangentialkrafte konnen nicht auf- 

 trcicii. da diese sofort ein Answeichen der 

 Flussigkeitsteilchen veranlassen wiirden. 

 An!' ein durcli ebene Fliichcn begrenzte? 

 Voluinen innerhalb einer Fliissigkeit (Fig. 1) 



Fig. 1. 



koniini alsu von den beiiaclibarten Teilchen 



der Fltissigkeil nur solclic Kral'te iiberlragen 



werden. die seiikreelit xn den Begrenzungs- 



naelieu wirken. In den ,,zahen" Flussig- 



in'tcn allcnlinu's ancli tangential 



le Reibungskrafte an!', deren Kicli- 



parallel 'liMi obiu'en BcuTciizmi'j-- 



sind, alter fte wirken nur 



ehiebungder 



steilchen und \vr., ( -ii\vindpn voll- 

 .--indio-keit dieser Ver- 



schiebung Null wird; in ruhendem Zustande 

 verhalten sich also die zahen Fliissigkeiten wie 

 die vollkommenen. Man bezeichnet nun als 

 den ,,Druck" einer Fliissigkeit diejenige 

 Kraft, welche von ihr auf die Einheit einer 

 Flache ausgeubt wird. Die Flache kann der 

 GefaBwandung angehoren oder einem festen 

 K(")rper, der sich in der Fliissigkeit befindet, 

 sie kann aber auch. wie oben, die gedachte 

 Begrenzung eines Teils der Fliissigkeit 

 bilden. 



Als Einheit des Druckes dient heute meist 

 1 kg/cm 2 = 1 (metrische) Atmosphare. Friiher 

 wurde als Einheit derWert des mittlerenLuft- 

 druckes am Meeresspiegel benutzt, dieser be- 

 tragt 1,033 kg/cm 2 und ist gleich dem Druck 

 einer Quecksilbersaule von 760 mm Ho'he 

 (diese Einheit trug ebenfalls den Namen 

 Atmosphare). In Fallen, wo die obige Ein- 

 heit unbequem groB ist, benutzt man 

 kleinere Einheiten, so z. B. in der Technik 

 sehr haufig 1 kg/m 2 . Die Driicke konnen 

 durch Hohen von Fliissigkeitssaulen ge- 

 messen werden (siehe 2 a), man gebraucht 

 daher als DruckmaB auch m WS., cm WS., 

 mm WS., cm QS, mm QS (WS bedeutet 

 Wassersaule , QS Quecksilbersaule). Da 

 der Druck von 1 kg/qcm durch eine 

 Wassersaule von 10 m Hohe (bei 4 C) er- 

 zeugt wird, so entsprechen obicfe WS-Ein- 

 heiten l / lo , 1 / IQO und Viooo der metrischen 

 Atmosphare, es ist also 1 mm WS gerade 

 = 1 kg/m 2 . Die Instrumente, die zur Messung 

 des Druckes dienen, nennt man Manometer 

 (wegen ihrer Einrichtung sei auf den Artikel 

 ,,Manometer" verwiesen). 



Wenn der Druck in einer Fliissigkeit ver- 

 anderlich ist und an einem einzelnen Punkte 

 gemessen werden soil, so muB die ,,MeB- 

 flache" natiirlich so klein angenommen 

 werden, daB man von der Veranderlichkeit 

 des Druckes auf ihr absehen kann. Der Druck 

 in einem Punkt ist von der Neigung der 

 Flache unabhangig, wie aus folgender Be- 

 trachtung hervorgeht. In der Fliissigkeit 

 sei ein kleines dreiseitiges Prisma abge- 

 grenzt, dessen Hohe gleich 1 sei (Fig. 2). Die 

 Driicke seien auf den drei Seiten p 1? p 2 , p 3 , 

 claim sind die von der Fliissigkeit auf die drei 

 Seiten ausgeiibten Gesamtkrafte PI = PI 

 .AB, P 2 = p 2 .BC, P 3 = p 3 .CA. Wenn die 

 Driicke auf den Seitenflachen konstant sind, 

 so greifen diese Gesamtkrafte in den Mitten 

 der Seiten an. Damit nun Gleichgewicht be- 

 slcht, damit also die drei Kraftstrecken sich 

 zu einem Dreieck zusammenschlieBen, muB 

 die Beziehung gelten: 



P 1 :P 2 :P 3 = AB:BC:CA. 



Diese Beziehung verlangt aber die Gleichheit 

 der Driicke pj, p 2 , p 3 , d. h.: Der Druck 

 wirkt in einem Punkt nach alien 

 Richtungen in gleicher Starke. 



