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geringer Druckdifferenzen erhalt der enge oder, wenn p 

 Schenkel eine ganz flach geneigte Lage 

 (Fig. 9), damit einer kleinen Druckdifferenz 



Fig. 9. 



em moglichst groBer Ausschlag der Fliissig- 

 keitssaule entspricht (Mikromanometer) ; es 

 ist dann p t p 2 =y.h = y.l.sin a, wenn a 

 den Neigungswinkel des Rohres und 1 den ab- 

 gelesenen Ausschlag bedeutet. 



Sind zwei kommunizierende GefiiBe mit 

 Flussigkeiten von verschiedenem spezifi- 

 schem Gewicht gefiillt (die sich aber nicht 

 mischen diirfen), so wird dort, wo sich die 

 schwerere Fllissigkeit befindet, der Spiegel 

 tiefer stehen als in dem anderen Schenkel 

 (Fig. 10). Legt man wieder durch die Tren- 



nungsstelle beider 

 Fliissigkeiten eine ho- 

 rizontale Ebene, so 

 mu 6 auf ihr Druck- 

 gleichheit herrschen, 

 also muB die Bezieh- 



1,033 kg/cm 2 und t=0 ist: 



- 7991) 



p = l,033.e i' . 



Es is! d.-ibei e - 2,71828.. ., die Basis 

 der natiirlichen Louaiiihinen. Das Gesetz 

 der Abnahme des Liirtdnickes ist durch die 

 graphische Darstcllung Kigur 11 veranschau- 

 licht; nach obiger Formel betriigt der Luft- 

 druck in 100 m Hohe 

 1,02 kg/cm 2 , in 1000 m 

 Hohe 0,1)1 lf> kg/cm 2 und 

 in 10000 m Hohe 0,2955 

 kg/cm 2 . In der Nahe 

 der Erdoberl'lache nimmt 

 er fiir je 10 m Hohe um 

 1,293 g/cm 2 ab; wiirde 

 das spezil'ische Gewicht 



f 





u ng 



gelt en 



Fig. 10. 



3> a .h 2 . 



Es verhalten sich 

 also die entsprech en- 

 den Hohen der beiden 

 Flussigkeiten umge- 

 kehrt wie ihre spezi- 

 fischen Gewichte. 

 Diese Tatsache laBt sich benutzen, um die 

 spezifischen Gewichte von Flussigkeiten mit- 

 einander zu vergleichen. 



Wenn die Fliissigkeit kompressibel ist, 

 so muB man bei grb'Beren Hohen auf die Ver- 

 iinderlichkeit des spezifischen Gewichtes mit 

 dem Druck, also auch mit der Hohe, Riick- 

 sicht nehmen; es besteht dann nicht mehr, 

 wie bei der inkompressiblen Fliissigkeit, eine 

 lineare Abhangigkeit des Druckes von der 

 Hohe. So ergibt sich fiir die Druckverteilung 

 in der Atmosphare unter der Voraussetzung, 

 daB die Temperatur der Luft konstant und 

 ihr spezifisches Gewicht daher dem Druck 

 proportional ist (Boyle-Mariottesches 

 Gesetz), ein Verlauf nach einem Exponential- 

 gesetz. Bezeichnet h die Hohe eines Punktes 

 iiber dem Meeresspiegel in in, so betriigt 

 dort der Luftdruck in kg/qcm 2 bei einer 

 Temperatur von t: 



29,27(t+273) 



Fig. 11. 



Fig. 12. 



der Luft (das bei und 760 mm Barometer- 

 stand 1,293 kg/m 3 betragt) konstant sein, 

 iso miiBte bereits in finer Hohe von 

 7,99 km der Druck Null herrschen, wahrend 

 er in Wirklichkeit dort den \\Vrt 1,033. e- 

 = 0,38 kg/cm 2 besitzt und den Wert Null 

 erst in unendlicher Hohe erreicht. 



Von den zur Messung des Luftdruekes 

 dienenden Instrumenten (vgl. den Artikel 

 ,, Barometer-) sei liic-r das Quecksilber- 

 baro meter erwahnt, da es auf dem Prinzip 

 der kommunizierenden GefaBe beruht. Es 

 besteht in t-iner einfachcn Form aus einer 

 U-fb'rmig <rel)oa-onen Glasrohre, die mit Queck- 

 silloer ircl'iillt und deren langerer Schenkel 

 zugeschmolzen ist (Fig. 12). Dieser muB 

 eine Liinge von mindestens 0,8 m haben; 

 dann bildel sich in ihm ein luftleerer Raum 

 (Torici'llisches Vakuum), der nur Spuren 

 von Quecksilberdampf enthalt. Quecksilber- 

 danipl Ix^itzt aber bei gewohnlicher Tempe- 

 ratur einen jiuBerst geringen Druck, sodaB 

 man praktisch den Druck uber dem Queck- 

 : iu dem geschlossenen Schenkel gleich 



