

Flfissi^keit - - Fliissiq'keiten 



triebs in don beiuon Lagen der Schwimm- 

 ebenc durcli fndizes unterschieden). Es 



nun er h, daB die Gleichgewichts- 



LT.M -rabii ist. we;: n 'I, is Metazentrum iiber 



dci, rpunktliegt,undlabil,wennesunter 



demsolbi'ii lieirt. Die Stabilitat ist um so 



jo nTb'Ber die metazentrische 



ie, (ii-r Abstand des Metazentrums vom 

 Sclnvf'rpmikt ist. Der Krummungsradius 

 drr Auftriebsflaehe la'Bt sich auch durcli 



die Beziehung ausdriicken: Q = ^, worin 



V das Deplacement und I das Tragheits- 

 momcnt der Schwimmebene, bezogen auf 

 die Drehachse, ist. Diese Gleichung zeigt, 

 daB beim Schiff das Metazentrum fiir eine 

 Drehung um die Querachse wesentlich holier 

 liegen muB als fiir eine Drehung um die 

 Laim'sarhse, daB also das Schiff sich gegen 

 eine Xriuunir urn die Querachse erheblich 

 stabiler vcrhalten wird; man unterscheidet 

 dciiinacli Breiten- und Langenmetazen- 

 t ru in. Ini ruhigen Wasser wiirde das Schiff 

 bei einer kleinen Auslenkung Schwingungen 

 um die Gleichgewichtslage ausfiihren, deren 

 Zeitdauer sich unter gleichen Voraussetzungen 

 nach derselben Gleichung wie fiir den in 

 dcr Flussigkeit schwebenden Kb'rper ermitteln 

 lassen, nur tritt an Stelle des Abstandes 

 von Ko'rper- und Auftriebsschwerpunkt die 

 metazentrische Hohe. 



Literatar. Lovenz, Lehrlmch der technischen 

 Plit/stI:, Bd. III. M !i nchen 1910. GreenhlLl, 



/Ii/'lmx/Htics. London 1894. Mit ausfii.hr- 

 Literaturangdben : Aucrhach, Hydro- 



iil;, in \\'ln ki'Im ii n ns Handbuch der Physik. 

 /:/. I. I.'ipzii, 19<>8. Love, Hydrodynamik, 

 in '/'! L'nci/k/i./i,';,/;,' ,/rr nnit/ii i/iatischen Wissen- 

 x<7,<///,,,, Bd. IV, 15 L'/^ziij IfxiljOS. Zii 2b: 

 Fi</iir<'ii der Himmelskorperusw.,auch: Pizetti, 

 //;/;,/-,. Geodasie 48, in </<) En cu Monadic der 

 mathematischen H'/W //.-,//-/ //,, /;,/. /r, /, .;. 



G. Fnhrniann. 



Fliissigkeiten. 



iff 'Ics Fliissi-rkcitsxiistandes. a) 

 gasformigen und fasten Zu- 

 b ) ' Einteilung Uiissi^r Stoffe 



Dichte. I.) \\--irineaus- 

 K'"' ..... vssibilitat. d) |).-,,mpf. 

 gswarme uu.l spezi- 

 Sf*-- > Efapillaritat 



, r| " U|11 Drehungsvermoeen 



!) Leitfahi 



3 Losuneen 

 ichtvonFJussig- 



Flussigkeitszustandes. 



?i -rnrmigen 



festen /]1 ebrauchliche 



populare Charakteristikum des Fliissigkeits- 

 zustandes ist ,,das Fehlen eigener Gestalt": 

 es bedeutet, daB der fliissige Stoff jede be- 

 liebige Form, eben die des GefaBes, annimmt, 

 wahrend ein fester Stoff eine einmal von 

 selbst angenommene oder auch ihm kiinstlich 

 erteilte Gestalt beibehalt. Da die Gase 

 gleicMalls je nach clem GefaBe beliebige 

 Formen annehmen, und darum vielfach auch 

 als fliissig bezeichnet werden. unterscheidet 

 man gasformig-fliissige Stoffe (Gase) und 

 tropfbar fliissige Stoffe (eigentliche Fliissig- 

 keiten) und fiigt als weiteres Charakteristi- 

 kum hinzu, daB ein Gas jeden ihm zur Ver- 

 fiigung gestellten Raum vollstandig ausfiillt, 

 eine Flussigkeit hingegen nicht, wobei die 

 Erklarung dieses Unterschiedes dadurch 

 gegeben wird, daB ein Gas ein Expansions - 

 bestreben hat, das der Flussigkeit fehlt. 

 Mit dieser Unterscheidung kann man sich 

 bei genauer Betrachtung allerdings nicht 

 begniigen. doch reicht sie fiir nicht streng 

 wissenschaftliche Definition wohl vollig aus. 

 Vollkommen scharf ist die Abgrenzung 

 natiirlich ebensowenig wie jede" andere, 

 und zur Erlauterung sei nur darauf hinge- 

 wiesen, daB der Unterschied zwischen Gasmen 

 und Fliissigkeiten in der Nahe des kritischen 

 Punktes (vgl. den Artikel ,,Aggregatzu- 

 stande") iiberhaupt verschwindet, und 

 andererseits bei festen Stoffen nachweislicb 

 unter dem Einflusse atiBerer Krafte ebenfalls 

 Gestaltsanderungen auftreten, die nur oft 

 auBerordentlich langsam erfolgen. Geht eine 

 solche Aenderung nach dem Aufhoren des 

 Zwanges schnell zuriick, so nennt man den 

 festen Stoff elastisch (vgl. den Artikel 

 ,,Elastizitat"), geschieht dies nicht, 

 so heiBt er plastis'ch. Elastizitat zeigen 

 nun andererseits auch fliissige Stoffe 

 (vgl. Abschnitt 20 ,,Kompressibilitat") 

 und ferner besitzen sie auch die Fahig- 

 keit, eine bestimmte Gestalt anzunehmen, 

 wenn man sie dem EinfluB auBerer 

 ICrafte, insbesondere der Gravitation, ent- 

 zieht. Sie erscheinen dann als Kugeln 

 und nehmen diese Gestalt infolge der all- 

 seitigen Wirkung der Oberflachenspannung 

 an (siehe S. 95). Diese Erscheinung laBt 

 sich sofort demonstrieren, wenn man eine 

 kleine Menge einer Flussigkeit betrachtet. 

 Je kleiner die Menge, desto groBer ist 

 das Verha'ltnis der Oberflache zum Volum, 

 also zur Masse, und dann tritt der Ein- 

 fluB der einseitig wirkenden auBeren 

 Krafte (Gravitation) um so mehr zuriick 

 ii nter dem der allseitig gleichmaBig wirken- 

 CM Oberflachenspannung. Darum sind 

 ine Regentropfen viel mehr kugelformig 

 groBe, und bei dem jotzt zu beschreiben- 

 viel gebrauchlichen Demonstrations- 

 Hche lassen sich die groBen Tropfen viel 

 iter deformieren als die kleinen. 



