FhV- 



fiir sich allein in hinreichender Entfernung 

 vom kritischen Punkte eine lineare Ternpe- 

 raturfunktion ist. Man unterscheidet nm-h 

 den ,,mittleren Ausdehnungskoeffizienten" 

 zwischen t x und t 2 , der definiert ist durch 



e= 



v. 



1 



Oder 



,== vl+ 



und wenn v 1 und v 2 wenig verschieden sind, 

 so erhalt man 



also die Formel (1) mit a = | und /? = 0. 



a 



Einen Vergleich verscliiedener Fliissig- 

 keiten nach ihrem mittleren Ausdehnungs- 

 koeffizienten | bei Zimmertemperatur gibt 



folgende Tabelle; | ist mit 1000 multi- 



u 



pliziert. 



Tabelle 2. 



Wasser 1,05 



Glycerin 0,51 



Siliciumtetrachlorid 1,43 



Phosphortrichlorid 1,18 



Schwefelsaure 0,56 



Zinntetrachlorid 1,19 



Brom 1,12 



Quecksilber 0,18 



Pentan 1,61 



Hexan 1,4 5 



(Petroleum) 1,0 



Aethylather 1,66 



Aethylalkohol 1,10 



Aceton i,49 



Benzol 1,24 



Aethylacetat i,39 



Anilin 0,86 



Essigsiiure i,7 



Nitrobenzol 0,84 



Aethylenchlorid 1,16 



Schwefelkohlenstoff 1,22 



Chloroform 1,27 



Chlorkohlenstoff 1,23 



Methyljodid 1,27 



Die Unterschiede sind also nicht sehr 

 groB, und man kann sagen, daB, etwa mil 

 Ausnahme von Quecksilber, Schwefelsaure 

 und Glycerin, sowie von diesen verwandten 

 Stoffen^ die relativen Ausdehnungskoeffi- 

 zienten bei Zimmertemperatur zwischen ( 

 und 1,6 Promille pro Grad liegen. 



Der Ausdehnungskoeffizient hangt vom 

 Drucke ab. Da diese Abhangigkeit jedocl 

 klein ist, so kommt sie fiir die Schwankungen 

 des Barometerstandes praktisch niemals 

 Betracht, Als Beispiel diene die Ana; 

 daB der Ausdehnungskoeffizient des 



iithers pro Almosphiirc Druckzunahme um 

 ruiul .'i/ 00 seines Wcrtes abnimmt. 



I\li1 sicigciidc.r Temperatur nimmt der 

 Ausdehnungskoeffizient der Fliissigkeiten zu 

 und niilicri sirli dcm der Gase. Unter einem 

 b e s t i m in I c n I )nick kaiui man ihn natiir- 

 lich nur daun incsscti, wcnn dieser groBer 

 ist als der Dampfdruck (vgl. den Artikel 

 ,,Druck"), \vril andcrcufalls ein merklicher 

 Teil der Flussigkeit in Dampf itbergeht. Die 

 in diesem letzten K;ill< i Ix'obuchtcten Dichten 

 unter dem Drucke dos gcs;ittiL r tcn Dampfes 

 heiBcn auch orthobare Dichten. 



Wasser unterhalb 4 Celsius hat einen 

 negativen Ausdehnungskoeffizienten, ober- 

 halb wie fast alle anderen Stoffe einen 

 positiven. 



20) Kompressibilitat. Die Volumver- 

 kleinerung der Fliissigkeiten durch Druck- 

 wirkung ist eine reversible Erscheinung. 

 Sie geht bei Nachlassen des Druckes sofort 

 zuriick (Elastizitat) und ist so klein, daB 

 sie nur bei Anwendung sehr holier Drucke 

 oder sehr feiner MeBinstrumente bestimmt 

 werden kann. Es sind dazu sehr feste GefaBe 

 notig, oder man setzt die MeBgefaBe in einer 

 festen Bombe allseitigem Drucke aus, so daB 

 ihre Wande nicht nur von innen nach auBen 

 dem Drucke standhalten miissen.. Die Ver- 

 suchstechnik ist darum im allgemeinen nicht 

 sehr einfach. Die folgende Tabelle enthalt die 

 Voluniabnahmen in Millionteln des An- 

 fangsvolumens, die bei Zimmertemperatur 

 durch Druckerhohung um eine Atmosphare 

 bewirkt werden. 



Tabelle 3. 



4 8 

 90 

 90 

 65 

 37 



Wasser 



Phosphortrichlorid 



Schwefelsaure 



Brom 



Quecksilber 



Pentan 



Aethylather 



Aethylalkohol 



Aceton 



Benzol 



Aethylacetat 



Anilin 



Essigsaure 



Chlorbenzol 



Nitrobcnzol 



Aethylenchlorid 



Schwefelkohlenstoff 



Chloroform 



Chlorkohlenstoff 



Glycerin 



Die Druckwirkung ist demnach pro 

 Atmospluin' im Durchschnitt 10 bis 20 mal 

 so kli'in als die Temperaturabhangigkeit pro 

 Celsiusgrad (vgl. Tabelle 2). Es folgt 

 aus diescr Cn'iBo des ,,Spannungskoeffi- 

 zienten", daB bei Erwarmung einer Fliissig- 

 keit bei konstantem Volum um 1 ein Ueber- 

 druck von 10 bis 20 Atmospharen entwickelt 



170 

 1 02 

 117 

 84 

 1 08 



44 

 85 

 66 



47 



69 



78 



100 



" 

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