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Flussigkeiten 



w ird. Mii idem Druck nimmt der 



Koinpressibilitatskoeffizient /? ab, jedoch pro 



Atmi|'li;iie iiiii iik-lit mehr als etwa 1% 

 seines AY< Diese Abnahme entspricnt 



matliemalisch dem zweiten Differential- 

 <|ii(itienie.n des Volums nach dem Druck.; 

 Temperatursteigerung erhciht die Kompressi- 

 bilitai. \vie sie ja allgemein alle Stoffe dem 

 (ias/ustaiide ahnlicher mac-lit. 



Ks ist auch nachirewiesen, daB Zugwir- 

 kunir a ul' die Flussigkeiten eine Dehnung 

 bcwirkt: dies ist also die Umkehrung der 

 Kompression. Der hierfiir mafigebende 

 Dilatationskoeffizient ist nichts an 

 deres als der Kompressibilitatskoeffizient, 

 nur mit negativem Vorzeichen. Um ex- J 

 perimentell diesen Nacrrweis fuhren zu 

 kuimen, hat man dafur zu sorgen, daB die 

 Kliissigkeh die GefaBwande vollkommen 

 benetzt nnd keinen Gasraum frei laBt, weil 

 sonst statt der Volumdehnung eine Ver- 

 dampfung stattfindet. Man ist bis jetzt bis 

 zu negativen Drucken von ca. 70 Atmo- 

 spliareii gelangt. 



Sehr zahe Fliissigkeiten (siehe unten) 

 zeigen keine vollkommene Elastizitat. nehmen 

 also nach Aufhoren einer Deformation nicht 

 momentan ihre friihere Gestalt an. Das 

 allmahliche Nachlassen der in einer solchen 

 Hiissigkeit aufgetretenen Deformations- 

 spannungen bezeichnet man als Relaxation. 

 Die Zeit, in der der Vprgang verlauft, heiBt 

 Relaxationszeit nnd ist gleich clem Quo- 

 tient on von Kompressibilitat und Fluiditat 

 (siehe unten). 



2d) Da mpf druck. Eine der wichtigsten 

 Eigenschaften der Flussigkeiten ist ihre 

 l-';i liigkeit, in den Dampfziistand iiberzugehei:. 

 Da Dampl'e im allgemeinen sehr einf aches 

 physikalisches und chemisches Verhalten 

 /ciireii, falls sie nicht etwa unter sehr hohem 

 Dnicke slohcn. so lassen sich oft mit Hilfe 

 der Kenntnis des zwischen dem Drucke des 

 gcsiit.tigten Dampfes und der Fliissigkeit 

 Ix'slelicndeii (ileichgewichtszustandes gewisse 

 wichtigc, iiichfddcr \\ciiigersicherbegrundete 

 Seliliissc auf das Yerhalten der Flussigkeit 

 zie.hcn. Kin Damp!' heiBt gesattigt, wenn 

 IT mil d'T l''liissi^kcit im Gleichgewicht ist, 

 d. h. \venii seine Mcnge in Beriihruiig mit der 

 Klii i^kcii hei Konstanthaltung von Tempe- 

 ratur. Druck und N'oluineii \veder zu- noch 

 aliuimiiit. Dies ist ein g;mz bestimmter 

 /iistand. und der Druck, den der Dampf 

 unter diesen liediugungeii auf die Waude 

 ausiilit. lieiRt, der Druck des gesattigten 

 pl'es dder kurz der Dampfdruck 

 (Naheres im Anikel ,,Druck"). Die absolute 

 'iriii.ic dieses Druckej hangt von der Tem- 

 pera) ur und vim der cheniiseheu Natar der 

 Stnl'l'e. sehr stark ah. en wird sie ge- 



wb'hnlich in mm (.luei-k^iixThr.iie uder auch 



in Atmospharen (vgl. die Artikel ,,Mano- 

 meter" und ,,Luftdruck"). Er erreicht 

 den Grenzwert Null bei der absoluten Tempe- 

 ratur T = (gleich --273 Celsius), seinen 

 oberen Grenzwert, der allerdings von Stoff 

 zu Stoff verschieden ist, bildet der kritische 

 Druck (vgl. den Artikel ,, Aggregatzu- 

 stande"), weil dies der hb'chste Druck 

 ist, bei dem Dampf und Flussigkeit neben- 

 einander bestehen konnen. Denn er ent- 

 spricht dem Dampfdruck bei der kritischen 

 Temperatur, und oberhalb dieser Tempera- 

 tur verschwindet der Unterschied von Dampf 

 und Flussigkeit. 



Die Zunahme des Dampfdruckes mit der 

 Temperatur erfolgt ungefahr in logarith- 

 mischemVerhaltnis, d. h. wenn die Temperatur 

 in arithmetischer Reihe zunimmt, steigt der 

 Dampfdruck in geometrischer Reihe. Doch 

 ist dies nur in erster Annaherimgrichtig, und 

 um gute Messungen innerhalb eines nicht 

 ganz kleinen Intervalls mittels einer Formel 

 darzustellen, braucht man mindestens drei 

 Konstante. Von den zahllosen Formeln, 

 die fiir diesen Zweck aufgestellt worden sind, 

 konnnen eine rein empirische und eine 

 theoretisch begrtindete besonders in Be- 

 tracht. Die erste ist 



logp = a+bT+cT 2 ... (4) 



wo T die Temperatur (gewohnlich vom ab- 

 soluten Nullpunkt an gezahlt), p der Dampf- 

 druck, a, b, c individuelle Konstante sind, 

 cleren GroBe von den gewahlten MaBein- 

 heiten (mm Hg, Atmospharen usw.) mitbe- 

 stimmt wird. Die andere ist die sogenannte 

 t h e r m o d y n a m i s c h e Dampfdruck- 

 f or in el 



logp-A + ^+Clog-T + DT + ET 2 ... (5) 



die sich also von (4) nur durch das zweite 

 und dritte Glied unterscheidet. Sie konnnt 

 meist mit den drei ersten Gliedern aus. In 

 den Konstanten sind implizite die spezi- 

 fischen Warnien von Dampf und Flussigkeit 

 enthalten (siehe unten bei 2e), und man 

 kann sie, wenn man diese kennt, voraus- 

 berechnen. Das Verschwinden aller Glie- 

 der auBer den drei ersten bedeutet therino- 

 dynamisch die Giiltigkeit gewisser ein- 

 facher Beziehungen, insbesondere die der 

 Gasgrenzgesetze fiir den Dampf (vgl. die 

 Artikel ,,Gase" und ,,Dampfe"). Da 

 dies nur bei kleinen Dampf dichten, also 

 kleinen Dampf drucken, d. h. bei von der kri- 

 tischen Temperatur (siehe oben) weit ent- 

 fernten Temperaturen der Fall ist, so kann 

 auch nur dort die Vernachlassigung der 

 spjiteren Reihenglieder erlaubt sein. Was die 

 Zahlenwerte anbetrifft, so seien hier nur 

 einige Beispiele gegeben. Wir bezeichnen 

 mit t die Celsiustemperatur, mit p den 



