Eltissigkeiten 



Tabelle 10. 

 Stoff 

 Wasser 

 Aceton 

 Aethylalkohol 

 Aethyljodid 

 Auiei sen sii ure 

 Iso-Arnylalkohol 

 Anilin 

 Benzol 

 Chinolin 

 Chloroform 

 Essigsaure 

 Glycerin 

 Hexan 



Methylalkohol 

 Methylformiat 

 Nitrobenzol 

 Paraldehyd 

 (Petroleum) 

 n-Propylalkohol 

 Pyridin 



Schwefelkohlenstoff 

 Chlorkohlenstoff 

 Toluol 



Siliciumtetrachlorid 

 Phosphortrichlorid 

 Stickstoffperoxyd 



10 



72,5 

 23,0 



21,9 



29,8 

 37,i 

 33,4 

 43,8 

 28,9 

 44,6 

 26,7 



23,5 

 62,8 



17,5 

 23,0 

 24,6 

 42,2 

 26,0 

 2030 



23,5 

 38,4 

 33,5 



25,7 

 28,2 

 16,2 



28,3 

 26,5 



Temperaturerhohung vermindert die 

 Oberflachenspannung uni durchschnittlich 

 ] bis 3% pro Grad in der Nahe der Zimmer- 

 temperatur bei Flussigkeiten, deren kritische 

 Temperatur hinreichend weit (etwa 50) ent- 

 fernt liegt. In der Nahe der kritischen Tem- 

 peratur erfolgt ein rascherer Abfall. Haufig 1 

 rechnet man nicht mit dem Temperatur- 

 koeffizienten der Oberflachenspannung, 

 sondern mit dem der molaren Oberflachen- 1 

 energie(vgl.denArtikel,,Molekularlehre"). \ 

 Die Abhangigkeit vom Druck ist direkt 

 wohl kaum gemessen worden, doch muB sie 

 sich berechnen lassen, weil man eine all- 

 gemeine theoretische Beziehung zwischen 

 Oberflachenspannung und Dampfdruck einer- 

 seits und zwischen Dampfdruck und Kom- 

 pression der Fliissigkeit andererseits kennt. 

 Diese beiden Beziehungen lauten folgender- 

 maBen. Der Dampfdruck einer gekrummten 

 (oder gedehnten) Oberflache ist verschieden 

 von dem einer ebenen, und zwar ister an einer 

 konvexen Oberflache groBer als an einer 

 konkaven. Der Unterschied der Damp! drucke 

 ist, falls der Dampf hinreichend nahe den 

 Gasgesetzen folgt, direkt proportional der 

 Oberflachenspannung und dem Verhaltms 

 der Dampfdichte zur Fliissigkeitsdichte, und 

 umgekehrt proportional dem Kriimmungs- 

 radius der Oberflache (demnach ist der 

 Dampfdruck am Meniskus einer im Kapillar- 

 rohr aufgestiegenen Fliissigkeitssaule kleiner 

 als am unteren Fliissigkeitsniveau). Der 

 Unterschied nimrat merkliche Betrage erst 

 bei sehr kleinen Radien an, laBt sich aber 

 qualitativ leicht nachweisen. Z. B. ist er die 

 Ursache der Bildung von groBen Tropien 

 aus dem Feuchtigkeitsbeschlage einer kalten ! 



Fensterscheibe. Wenn man nun eine Flussig- 

 keit in Beruhrung mit ihrem gesattigten 

 Dampfe komprimiert, ohne den Dampf 

 selber zu komprimieren - - dies ist sowohl 

 denkbar als auch praktisch moglich , so 

 wird ihr Dampfdruck erhoht, und zwar, 

 wenn der Dampf ein hinreichend ideales 

 Gas ist, proportional dem Drucke (der 

 ,,Pressung") und dem Verhaltnisse der 

 Dampfdichte zur Fliissigkeitsdichte. Die 

 Aendenmg des Dampfdrucks durch Pres- 

 sung ist somit (natiirlich bis auf einen von 

 den MaBeinheiten abhangenden Proportio- 

 nalitatsfaktor, der aber bekannt ist) gleich 

 der durch die Oberflachenspannung bewirkten, 

 und die Oberflachenspannung andert sich 

 also, wenn der Dampf nicht mit kompri- 

 miert wird, proportional der Pressung. 



Von Interesse ist die Beziehung der 

 Oberflachenenergie der Flussigkeiten (Pro- 

 dukt von Oberflache und Oberflachenspan- 

 nung) zur Volumenergie (Produkt von Druck 

 und Volum). Wie aus dem Vorstehenden 

 leicht zu entnehmen ist, muB bei sehr kleinen 

 Substanzmengen das Verhaltnis der Ober- 

 flachenenergie zur Volumenergie viel groBer 

 sein als bei sehr groBen, denn der Druck 

 und wenigstens in endlichenDimensionen- 

 auch die Oberflachenspannung hangen von 

 der Menge nicht ab, das Volum ist ihr pro- 

 portional, die Oberflache aber nicht ; vielmehr 

 nimmt sie relativ langsamer ab als die Menge. 

 Da also bei sehr kleinen Stoffmengen die 

 Oberflachenenergie eine sehr groBe Bedeu- 

 tung hat, so wird sie bei diesen vorwiegend 

 fiir das Verhalten der Stoffe maBgebend sein. 

 Demnach werden, wie schon erwahnt (S. 84), 

 sehr kleine freie Fliissigkeitsmengen Kugel- 

 gestalt annehmen,weil diedeformierendeWir- 

 kung etwaiger auBerer Krafte (Gravitation) 

 nicht gegen die die Kugelgestalt fprdernde 

 Oberflachenspannung aufkommen kann. Es 

 wird aber ferner in solchen Dimensionen die 

 einnial angenommene Kugelgestalt nur durch 

 enorme Krafte deformiert werden kb'nnen. 

 Stoffteilchen von der den Atomen zugeschrie- 

 benen GroBe muss en daher, wenn man sie 

 alsFliissigkeitstropfchen auffaBt, als praktisch 

 absolut starr angenommen werden. 



Eine sehr wichtige Rolle spielt die Ober- 

 flachenspannung bei Lebensvorgangen. Das 

 hangt einmal mit der enormen Oberflachen- 

 entwickelung zusammen, die den in Korper- 

 fliissigkeiten enthaltenen Kolloidstoffen zu- 

 kommt, und ferner mit dem groBen Einflusse 

 von gelosten Stoffen auf die statische Ober- 

 flachenspannung (s. S. 94 und den Ar- 

 tikel ,, Adsorption"). 



2h) Brechungsvermogen und Dre- 

 hungsvermogen. Von den optischen Eigen- 

 schaften der Flussigkeiten ist bei weitem 

 die wichtigste das Lichtbrechungsvermogen 

 (die Refraktion). Ueber dessen Definition 



