Fliissigkeiten - Eliissigkeitsbewegung 



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Analog kann man die Verdampfung be- 

 rechnen. Hier tritt aber im allgemeinen 

 eine Vereinfachung ein. Wenn namlich der 

 Dampf ein praktisch ideales Gas ist und, 

 wie stets bei hinreichender Entfernung 

 vom kritischen Punkte, sein Volum viel 

 groBer ist, als das der Fliissigkeit (mehrere 

 hnndertmal) , so geht die Formel iiber in 



oder 



(13) 



' ~ ^ r\ 



dT~~RT 2 ' 



q _dlnp 

 liT- ~dT~ 



wo R die ,,Gaskonstante" ist. Die Inte- 

 gration dieser Differentialgleichung fiihrt 

 auf die Kirchhoffsche Dampfdruckformel 

 (s. S. 88). 



Bei Losungen sind die GroBen q und Av 

 abhangig von der Znsammensetzung 

 (weiteres vgl. im Artikel ,, Losungen"). 

 Es bleibt fiir reine Stoffe noch der Fall 

 erwahnen, daB Fliissigkeit mit Dampf 



zu 



zugleich 



anwesend ist. 

 Drucke und 



dem 

 Gleichgewichte 



^T 



n 



Fig. 4. 



ni ri nen Chemie. Leipzig 1893 bits 1905. J. 

 H. van't Hoff, Vurlesungen 'iiber thcoretische 

 und physikalische Chemie. Braunschiveig 1898 

 bis 1900. Verselbe, Ansichtcn iiber die 



organist-he Chemie. Braunschweig 1878. 

 S. Smiles, Relations between chemical con- 

 stitution and plii/xicitl properties. London 1910. 

 H. Freundlich, Ca/pittarchemie. Leipzig 

 1909. - V. JKothmnnd, Luxlir/ikeit und Los- 

 lichkeitsbceinjitisKung. Leipzig 1907. J. P. 



Kuerten, Theorie der Vcrdampfung vnd Ver- 

 fliissiijiinij con Gemischen. Leipzig 1906. 

 A. findla\i, Einjuhrung in die Phasenlehre. 

 Leipzig 1907. O. Sacktir, Thermodynamik. 

 Berlin 1912. 



K. Druclter. 



und festem Stoff 

 Dies ist inir bei einein einzigen 

 einer einzigen Temperatur moglich (vgl. den 

 Artikel ,,Phasenlehre"), und graphisch 

 darffestellt ist es der Diagrammpunkt, in 

 sich die Temperaturdruckkurven der 

 fest-fliissig (I), fltissig-gas- 

 formig (II) und 

 fest - gasformig 

 (III) sclmeiden. 



Dieser letzte 

 Fall liegt vollig 

 analog undwird 

 naher im Ar- 

 tikel ,,Chemi- 

 sches Gleich- 

 gewicht" be- 

 sprochen. Das 



Diagramm 

 Figur 4 zeigt 



diese drei Kurven; ihr Schnittpunkt heiBt 

 der Tripelpunkt. Er liegt fiir Wasser bei 

 - 0,0075. Die punktierten Teile, insbe- 

 sondere der von III und von I, sind schwer 

 realisierbar (vgl. S. 90). 



Endlich ist nochmals daran zu erinnern, 

 daB Oberflachenerscheinungen (die hier gar 

 nicht in Betracht gezogen worden sind^ 

 den Dampfdruck beeinflussen, insofern, als 

 bei sehr kleinen Tropfen der Dampfdruck 

 gro'Ber ist als bei groBen Massen. Ueber 

 diesen EinfluB der TropfengroBe ist 

 schon gesprochen worden (vgl. S. 84 und 95). 



Literatur E.rpcrimentelle* F. Kohl- 

 rausch, Lehrbuck der praletischen Ph</xik. 

 11. Aufl. Leipzig 1910. Ostwald-Lutlier, 

 Hand- und Hiljsbuch zur AuxJ'tihrung j>/ii/xi/;<i- 

 chemischer Messungen. Leipzig 1910. Th eore- 

 tisches: W. Ostivald, Lehrbuch der allge- 



Fliissigkeitsbewegung. 



I. Kinematik. 1. Darstelhingsinethoden. 



2. Kontinuitat. 3. Drehbewegung und Drehungs- 

 freiheit: Zirkulation. 4. Beschleunigung. II. Dy- 

 namik. 1. Druckgleichung (Beispiele: a) imd b) 



| AusfluB aus GefaBen, c) Staudruck). 2. Euler- 



j sche Gleichungen; Potentialbewegung (Beispide: 



I a) Staupunkt, b) Quellen und Senken, c) Be- 



wegung einer Kugel, d) Ebene Bewegung, 



e) Bewegung mit Zirkulation, f) Unstetige 



Potentialbewegung). 3. Dynamik der Bewegung 



mit Drehung (Beispiele: a) * Gerade Wirbel, 



b) Wirbelringe, c) Wirbelpaar am Aeroplan). 

 4. Impulssatze (Beispiele: a) Kraftwirkung 

 auf einen krummen Kanal, b) Reaktion aus- 

 flieBender Strahlen, c) Plotzliche Erweiterung, 



d) Schweben von schweren Korpern in Luft. 



e) Eulersche Turbinengleichung). 5. Fliissigkeits- 

 reibung. a) Laminarbewegung. b) Allgemeine 

 Gleichungen. c) Mechanische Aehnlichkeit. 

 d) Sehr groBe Reibung. e) Sehr kleine Reibung. 



f) Widerstancl. g) Turbulenz. III. Einzel- 

 ausfiihrungen. 1. Bewegungen mit freier 

 Fliissigkeitsoberfliiche. a) Grundlagen und ein- 

 fache Beispiele. b) Wellen in tiefem Wasser. 



c) Bewegungen in seichten Gewassern. d) Stro- 

 mende Bewegung in offenen Kaniilen. 2. Stro- 

 mung mit Wiclerstanden (technische Hydraulik). 

 a) AusfluB aus Miindungen. b) Widerstande 

 bei Querschnittsanderungen. c) Widerstande 

 in geraden Kaniilen und Flufllaufen. d) Un- 

 gleichformige Stromung in Fliissen und Kanalen. 



3. Widerstand von Korpern in Fliissigkeit. 

 a) Allgemeine Bemerkungen. Trennung in 

 Druckwiderstand und Reibungswiderstand ; 

 Wellenwiderstand. b) Hydrodyiiamische Be- 

 trachtungen iiber Widerstand, Auf trieb, Propeller- 

 wirkung. c) Versuchsergebnisse. d) Hydro- 

 dynamische Fernwirkungen. Anhang: Messung 

 von Druck, Geschwindigkeit und Menge in be- 

 wegter Fliissigkeit. 



Vorbemerkung. 



Die Lehre von der Fliissigkeitsbewegung 

 ist, nachdem sie von den groBen Mathe- 

 matikern in der Mitte des 18. Jahrhunderts 

 (Leonhard Euler, Daniel Bernoulli 

 u. a.) begriindet und sowohl nach der theore- 



