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Flussigkeitsbewegung 



bald aber werden von solchen Stellen der 

 Wand, an denen die Fliissigkeit verzogert, 

 also mit Druckanstieg stromt, Wirbel- 

 scliichicii ausgrsandt, und die Fliissigkeits- 

 st running lost sich von der Wand ab. Die 



Fig. 34. 



Fig. 35. 



gegen 



. 36. 



Ablo.-uii'j-sstrlle riickt dabei soweit - 

 die Strom ii Hi;; vor, bis der Druckanstieg 

 i' ;ls t ^'iii/ be ist. Sind scliaiie Kanten 



vorhanden, so hel'tn sich die Ablosungsstelle 

 regelmaBig an dit-e (weil anderenfalls hier 



sehr groBe Beschleunigung und Verzogerung 

 auftreten wurde). Die Wirbelschiehten 

 zerfallen hinterher wegen ihrer Labilitat in 

 einzelne Wirbel, und es ergibt sich deshalb 

 hinter der Ablosungsstelle ein ,,turbulentes" 

 Durcheinanderwirbeln der Fliissigkeit. 



An solchen Stellen der Wand, wo die 

 Fliissigkeit beschleunigt, also mit Druck- 

 abfall in der Stro'mungsrichtung flieBt, 

 findct niemals Ablb'sung statt. Deshalb 

 bleibt in der Umgebung des vorderen Stau- 

 pnnktes an einem Korper der drehungsfreie 

 Charakter der Bewegnng erhalten. 



Die im Dauerzustande vorhanclenen Wirbel- 

 gebilde konnen sehr mannigfacher Art sein. Sie 

 sind niemals vollig stationar, sondern in mehr 

 oder weniger regelmafiiger periodischer Uinge- 

 staltung begriffen. Die Figur 37 (nach einer 

 photographischen Aufnahme des National Physi- 

 cal Laboratory, Teddington) gibt ein Beispiel 

 von der Stromung urn einen Korper im Dauer- 

 zustande. Den Uebergang von clem Ablosungs- 

 vorgang (Fig. 34 bis 36) zum Dauerzustand 

 veranschaulichen die Figuren 38 und 39 (samt- 

 lich photographische Aufnahmen von H. Ru- 

 bach, Gottingen). 



Besteht die Bewegung lediglich aus 

 knrzen Schwingungen, cleren Amplituden 

 klein sind gegeu die Korperabmessungen 

 (oder genauer gesagt gegen den kleinsten 

 Krtimmungsradius), so bleibt die Ablosung 

 aus, und es gelten deshalb, abgesehen von 

 der Grenzschicht, die Ergebnisse der Theorie 

 der reibungslosen Fliissigkeit hier mit grofier 

 Genauigkeit (vgl. Ill 30!). 



5!) DerWiderstand, den die in der Fliissig- 

 keit bewegten Korper erfahren, hat seinen 

 Grund zum kleineren Teil darin, daB in 

 den Grenzschichten hemmende Keibungs- 

 krafte geweckt werden (diese sind z. B. 

 bei der vorhin betrachteten Platte propor- 

 tional b/^glco 3 ), zum groBeren aber darin, 

 daB der bei der einfachen Potentialbewegung 

 auftretende Staupunkt auf der Hinterseite 

 des Korpers durch die Ablosung der Stro- 

 mung in Wegfall kommt. Dieser Teil des 

 Widerstandes ist demnach als von Druck- 

 differenzen herriihrend proportional >w' 2 .F. 

 Fischformige Kb'rperformen mit schlank 

 auslaufendein Hinterteil (vgl. Fig. 76) sind 

 besonders giinstig fiir die Erreichung eines 

 kleinen Widerstandes. Die Gestaltung des 

 Vorderteils ist weniger wichtig, die Form muB 

 nur wohl gerundet und nicht zu stumpf sein, 

 damit nicht hier schon eine Ablosung erfolgt. 

 Bei solchen KOrpern von sehr kleinem Wider- 

 stand stimmt der experimentell beobachtete 

 Druckverlauf sehr gut mit dem aus der 

 Potentialbewegung berechneten iiberein, mit 

 Ausnahme des Schwanzendes, wo auch hier 

 eine Ablosung auftritt. 



Die Stromung mit Zirkulation (vgl. II, 2, e und 

 Fig. 21) entsteht aus der gewohnlichen Potential- 

 stro lining durch Abspaltung eines Wirbels beim 



