Friissigkeitsbewegiing 



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Bewegungsbeginn (vgl. Fig. 40); dieser enti'ernt 

 sich ira Verlauf der Stromung immer weiter und 

 liifit dabei eine Zirkulation, die der seinigen 

 entgegengesetzt gleich ist, am Ivor per zuriick. 



suchungen 



haben deiin auch immer Stabilitat 

 gegeniiber sehr kleincn Storungen ergeben. 



Der ausgebildeten Turbulenz entspricht 

 eine wesentlich andere Geschwindigkeitsver- 



Fig. 40. 



Auch im Innern von Kanalen 

 bringt die Ablosung Verbal < 

 (proportional @w 2 ). Nach dem 

 Gesagten ist es verstandlich, 

 daB die Stromung in einem ver- 

 engten Kanale ohne merkliche 

 Wirkung der Reibung, in einem 

 erweiterten jedoch unter Ab- 

 losung und Wirbelbildung, also 

 mit mehr oder minder groBen 

 Verlusten erfolgt. 



5g) Tur b ul e n z. Eine beson- 

 dere Stellung nehmen die La- 

 minarstromungen ein. Wie die 

 Versuche gezeigt haben, gilt das in 

 II, 5 a) entwickelte Widerstands- 

 gesetz nur unter einer gewissen 

 (in'iize der Geschwindigkeit. Bei 

 groBeren Geschwindigkeiten ergibt 

 sich ein anderes Widerstandsgesetz. 

 Reynolds hat entdeckt, daB bei 

 einer kritischen Geschwindigkeit 

 die bisher geradlinig verlaul'ende 

 Bewegung in eine unregelmaBig 

 wirbelnde, turbulente iibergeht. 

 Die kritische Geschwindigkeit ent- 

 spricht bei Ro'hren von kreisformi- 

 gem Querschnitt (Radius r, mittlere 

 Geschwindigkeit w) der Reynolds- 



wr 



schen Zahl = 1000, also bei 

 v 



Wasser von 20 C eine Geschwindig- 

 keit in cm/sec von 10:r,. m . 



Die Ursachen der Turbulenz sind 

 trotz grofier Anstrengungen seitens 

 der Theoretiker bisher noch nicht auf- 

 geklart. Man \veiB nur, daB bei der 

 Ueberlagerung der Laminarstromung 

 mit gewissen Sturungsstromungen ein 

 anfangliches Amvachsen der Energie 

 der Stoning eintreten kann, wenn 

 die Reynoldssche Zahl eine gewisse 

 Grenze iiberschreitet, und daB dieses 

 Amvachsen um so starker ist, je 

 groBer die Eeynoldssche Zahl ist. 

 DaB es sich um keine gewohnliche 

 Labilitat handelt, ist daraus zu entneh- 

 men, daB die Laminarstromung durch sehr 

 storungsfreie Einfiihrung der Flussigkeit in die 

 Rfihre auch noch bei betrachtlich hoheren Ge- 

 schwindigkeiten erhalten werden kann (dann 

 geniigt aber auch eine sehr kleine Storung, 

 uni den turbulenten Stromungszustand herbei- 

 zufiihren). Verschiedentliche nach der Methode 

 der kleinen Schwingungen gefuhrte Unter - 



Fig. 87. 



Fig. 38. 



Fig- 39. 



teilung fiber den Rb'hrenquerschnitt, als der 

 Laminarbewegung (vgl. Fig. 41 u. 42), auBer- 

 dem entsprechen ihr wesentlich hb'here Stro- 

 mungswiderstande. Aus den vorangegangenen 

 Betrachtungen iiber mechanische Aehnlich- 

 keit kann gefolgert werden, daB der Druck- 

 abfall in einem Rohr durch die Formel 



