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Fliissigkeitsbewegun 



tiou ist auch ein Geschwindigkeitsverlust clelten flachen Wehrriicken ist theoretisch 



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marWri 

 vorhanden, 



suchsergebmsscn diirch erne 

 keitsziffer y beriicksichtigt wird : 



w==^l2gE 

 Die AusfluBmenge wird damit 



Ver- 



er _ p = 0.577, praktisch etwas kleiner. Die Ueber- 

 jo-. j fallbewegung ist deshalb sehr genau studiert, 

 * weil sie eine sehr bequeme und auch zuver- 

 lassige Methode zur Messung von Wasser- 

 mengen ist. 



Das Produkt a<p -- = ju wird AusfluBziffer 

 genannt. Die Geschwindigkeitsziffer ist bei 



Fig. 57. 



Fig. 58. 



Miiiidungen der obigen Art je nach Form 

 und GroBe <p = 0,96 ^ 0,995. Bei scharf- 



kantig anschlieBenden 

 Ansatzrohren (Fig. 59) 

 ist cp -- 0,8 ^ 0,88; 

 a ist hier - 1. 



1st die Hohe der Oeff- 

 nung nicht klein gegen h, 

 so muB die Verschieden- 

 heit von h fiir die ein- 

 zelnenStromfaden beriick- 

 siehtigt Averden. Man 

 hilft sich in der tech- 

 nischen Hydraulik hier 

 dadurch, daB man sich die Oeffnung aus einer 

 groBen Anzahl kleiner Oeffmmgen zusammen- 

 gesetzt denkt, und fiir die kleinen Ueffnungen 



nach den vorsteheuden 

 Formeln rechnet. Das 

 Resultat fiir die groBe 

 Oeffnung wird so nach 

 durch eine Integration 

 erhalten. Man erhalt 

 z. B. so fiir eine recht- 

 eckige Oeffnung von 

 nebenstehenden Ab- 



Fi 



Fig. 61. 



2b) Widerstande bei Querschnitts- 

 anderungen in Eohrleitungen (fur 

 Fliissigkeiteu und Gase gemeinsam giiltig; 

 bei Fliissigkeiten gibt man meist ,,Druck- 



hohen" ^ usw. an, bei Gasen meist 



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 die Druckdifferenzen selbst. y ist dabei 



'- g?)- 

 Eiue allmahliche Verengerung der 



Eohrleitung bringt nach II, 5 f) keine merk- 

 lichen Widerstande mit sich. Sie ist deshalb 

 fiir die Messung der durchflieBenden Mengen 

 geeignet. 

 Es wird 



Q = 



(vgl. Fig. 62 und 63). Die DurchflnBziffer u. ist 

 nahezu = = 1; t\ ist etwa = 1,1 zu setzen und 



Niissungen (Fig. 60) 



Fig. 60. 



1st eine merkliche ZufluBgeschwindigkeit (w ) 

 in dem Raum vor der Oeffnung vorhanden, dann 

 ist der ideelle Wasserspiegel, von dem aus die 



w 2 

 Hiihen II und h gerechnetwerden. um ^- hoher 



"g 

 anzusetzen, als der des flieBenden Wassers. Fiir 



einen Ueberfall, d. h. eine oben offene recht- 

 eckige Oeffnung (Fig. 61) wird hierbei h = 

 gesetzt. Trotz der veriinderten Verhaltnisse 

 stimmt die AusfluBziffer einigermaBen mit der 

 fiir kleine Oetfnungen iiberein. Es ist (nach 

 Poncelet und anderen) ft = 0,60 bis 0,585 fiir 

 H:b = bis ! 



Fig. 62. Diisenrohr. 



Fig. 63. Venturirohr. 



bedeutet eine Beriicksicntigung der ungleich- 

 formigen Geschwindigkeitsverteilung in der Zu- 

 stromung. 



DieVerluste bei allmahlicher Erweite- 

 rung sind ziemlich betrachtlich. Die wirk- 



