FliissigkeitsbeAvi >iri 1 1 1^ 



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lich zu erreichenden Drucksteigerungen sind 



etwa 0,8 bis 0,85 der theoref.isrhen, der 



Druckhohenverlust also ; mit 



2g 

 C == 0,15 bis 0,2. 



Bei plotzlicher Erweiterung ergibt 



sich (vgl. II, 40) ein Druckhohenverlust von 



( w . w )2 



-h> --. PlotzlicheVerengerungergibt 



dadurch einen Verlust, da 13 sich in der Ver- 

 engerung eine Ivontraktion einstellt and sicli 

 der Strahl dann wieder ausbreitet (Fig. 64). 



Fig. 64. 



w 2 /l V 3 



Der Verlust wircl demnach gleich r -1 . 



2g \a 



Der Geschwindigkeitsverlust in der Ansatz- 

 rohre Fignr 59 ist nach dem gleichen Ge- 

 sichtspunkt zu benrteilen. 



die Verbrennungsgase aus der Rauchkammer 

 absaugt mid so die Vcrbrennnng unterhalt. 

 Eine sehr merkwiirdige Anwendungsl'orm 

 ist der .Jnjektor, der mittels Dampt' an- 

 gesaugtes Wasser in denselben Dampfkessel 

 punipt, nns deni der Damp! entnommen 

 wircl (die Wirkung ist durch die Dichtever- 

 mehrung zn erklaren, die der Dampt' bei 

 seiner Kondensation auf dem Wasser erfahrt). 

 Auf die Theorie des Strahlapparats, die sich 

 auf dieselben Beziehungen aufbaut, wie die 

 der vorgenannten Apparate, kann hier nicht 

 eingegangen werden. 



2c) Widerstande in- geraden Kana- 

 len n nd Flu 61 an fen. Die Widerstande 

 in geraden glatten Rohrleitungen sind bereits 

 in II, sg) behanclelt. Das dort besprochene 

 Aehnlichkeitsgesetz trifft fiir rauhe Rohr- 

 oberflachen nicht mehr genau zu, da ini 

 allgemeinen die Rauhigkeiten bei verschie- 

 denen Rohrdurchmessern nicht geometrisch 

 ahnlich sind. Man benutzt in der Praxis 

 meist formal ein Gesetz, bei dem der Wider- 

 stand der zweiten Potenz der Geschwindig- 

 keit proportional ist: 



P2 



1 Pi 



1 7 



r 2g' 



Fig. 65. Rolire mit Drosselscheibe. 



Bei einer Rohie nach Figur 65 ist entsprechend 

 der Verlust Po - p 3 = -1- ( JL - -lY. Die 



Kontraktionsziffer ist in solchen Fallen von dem 

 Verhaltnis Fj:F u abhilngig. Da diese Eimichtung 

 ebenfalls, wie die in Fignr 62 nnd 63 dargestellten, 

 mittels Beobachtung der Druckdifferenz p ^p t 

 zur Mengenmessung verwendet wird, sei an- 

 gegeben, daB nach Versuchen von Weisbach 



a = 0,63 + 0,37 



-TO 



gesetzt werden kann. 



Die Drucksteigerung p 2 p l in einem 

 plotzlich oder alhnahlich erweiterten Rohr 

 wird in den Strahl apparaten dazu ver- 

 wendet, andere Fliissigkeiten 

 anzusaugen und fortzuschaffen. 

 Unter den Anwendungen sind 

 zu nennen die Wasserstrahlluft- 

 pumpe, mit der man betracht- 

 liche Luftleere herstellen kann 

 (damit p 2 p x gleich einer At- 

 mosphare wird, muB w t 

 etwa 20 m/sec sein), ferner 

 der Bunsenbrenner, bei dem der aus einer 

 Diise austretende Gasstrahl Luft ansaugt 

 und sich mit ihr mischt. Eine andere An- 

 wendung ist das Lokomotivblasrohr, bei 

 dem der aus dem ZyHnder stromencle Dampf 



Die Widerstandsziffer /I ist dabei nicht 

 als eine genaue Konstante anzusehen; sie 

 ist vielmehr eine verwickelte Funktion 

 des Durchmessers, der Geschwindigkeit, der 

 Zahigkeit und der Rauhigkeit, die allerdings 

 fiir den praktischen Anwendungsbereich 

 keine allzustarke Veranderlichkeit zeigt. 

 In glatten Rohren ist gemafi dem friiheren 



4 



A==0,133| zu setzen (Blasius), was fiir 

 I' wr 



Wl' 



R = = 2000, 6000, 32 000, 100 000 und 



500000 die Werte 0,020, 0,015, 0,010, 

 0,0075 0,005 ergibt. Fiir rauhe Rohren ist 

 / je nach der Rauhigkeit groBer und steigt 

 bis zum zweifachen bei kleinen und zum 

 drei- bis vierfachen bei groBen Reynolds- 

 schen Zahlen. 



Die vielen Formeln fiir den Rohrwiderstand, 



Fig. 66. Strahlapparat, 



die von alteren Experimentatoren stammen (so 

 die von Weisbach, Darcy, H. Lang u. a.), 

 beriicksichtigen nicht den EinfluB der Zahigkeit 

 und geben ein unvollstandiges und vieli'ach 

 widersprechendes Bild der Sachlage. Rationelle 



