418 



Funkenentladun g 



mittelbar nach Erloschen des Funkens in 

 Frage kommende Charakteristik eine kon- 

 stante Spannung, gleich der Summe von 

 Anoden- und Kathodenfall bei Bogenent- 

 ladung; die hohen Werte von Anfangs- 

 spannung und Grenzspannung sincl vollig 

 verschwunden. 



/]) Oszillierende Entladung. Der 

 letztgenannte Umstand ermoglicht es, dafi 

 im Falle des Vorbandenseins hinreichender 

 Selbstinduktion im SchlieBungskreise die 

 Entladung oszillierend wird(W.Feddersen). 

 Der Funken wirkt nur mit dem Ohmschen 

 Widerstande der Zuleitungen mitdampfend, 

 die Schwingungsdauer kommt unter giin- 

 stigen Umstanden dem theoretischen Werte 

 P - = 2n.]' Kapazitat mal Selbstinduktion 

 nahe, ebenso die maximale Stromstarke der 

 errechneten. Stromstarken von mehreren 



c, c z 



als bei Ausbruch des Funkens, besonders 

 wenn wir uns auf der mit wachsender Strom- 

 starke noch fallenden niedrigen Charak- 

 teristik des Bogens befinden. Ebenso ist 

 die Potentialdifferenz zwischen irgend zwei 

 Punkten eines Funkenkanales viel kleiner 

 als zwischen diesen Punkten bei Ausbruch des 

 Funkens. Es gibt nun eine Reihe von Mbg- 

 lichkeiten zum Umgehen der hohen Spannung 

 zu Beginn der Funkenbildung, d. h. zur 

 Herstellnng von Funken auffallender Lange 

 bei kleiner Gesamtspannung. Diese geben 

 zugleich einen Einblick in den Mechanismus 

 der allmahlichen Ausbildung langer Biischel 

 und Funken iiberhaupt, 



i. Prinzip der Gleitfunkenbildung (nach 

 M. Topler). Langs der spateren Funken- 

 bahn p 1? p 2 (s. Fig. 6) mogen voneinander 

 isoliert (z. B. durch die Glasmasse g) eine 



Reihe Drahte endigen, 

 deren jeder zu dem 

 Innenbelag einer klei- 

 nen Leydener Flasche 

 c t , c 2 , c 3 . fiihrt: die 

 Flaschenbelage seien 

 niiteinander und mit 

 p 2 leitend verbunden. 



Fig. 6. 



Es 



moge nun n 



1000 Amp. sind leicht zu erreichen und 

 auch noch bei einer Dampfung durch Ohm- 

 sche Widerstande bis zum aperiodischen 

 Abklingen sind Stromstarken von iiber 2000 

 Amp., welche der Kechnung entsprechen, 

 durch ihre magnetisierende Wirkung auf 

 Basaltstiicke nachgewiesen (F. Pock els). 



4. Nachwirkungen. Erwarmung, er- 

 hb'hter lonengehalt, Luftbewegung u. a. m. 

 des Funkenkanales bleiben, wenn auch rasch 

 abklingend, noch einige Zeit nach Erloschen 

 derStrb'mung zuriick. Folgen dem ersten Fun- 

 ken weitere in Kiirze, so linden sie etwas 

 veranderte Bedingungen vor, besitzen dem- 

 zufolge z. B. herabgesetzte Funkenspan- 

 nung. Daher folgt auch zwischen schwach 

 gekriimmten Elektroden der Funkenstrom 

 dem aufsteigenden warmen Funkenkanale, 

 bis die Erschweruns' durch Bahnverlangerung 

 groBer wird als die Erleichterung durch Nach- 

 wirkung. Durch starkes Anblasen laBt sich 

 die Nachwirkung fast beseitigen; man 

 kann so Initialfunkenstrome mit mehr als 

 100 000 hellen, scharf zeitlich getrennten 

 Funken in der Sekunde (z. B. zu kinemato- 

 graphischen Aufnahmen fliegender Geschosse 

 usw. nach Cranz und Glatzel) erhalten. 



B. Gleitende Entladung. 

 Die Potentialdifferenz zwischen zwei frei- 

 stehenden Elektroden ist wahrend der Exi- 

 stenz des Funkens jedenfalls viel kleiner 



einein bestimmten Zeit- 



punkte zwischen p x und 



p 2 plotzlich eine Potentialdifferenz auf- 



treten, welche wesentlich groBer sei, 



als zur Ausbildung eines Funkens von 



PJ nach a oder von a nach ft usw. 



notig sein wiirde. Diese Potentialdiffe- 



renz mb'ge sich dann wahrend der Gleit- 



funkenbildung nahe konstant erhalten. Die 



Ausbildung des Gleitfunkenkanals von pj 



nach p 2 erfolgt dann sukzessive folgender- 



maBen. Die mit p 2 leitend verbundenen 



AuBenbelage von c^CoCg. . ,c n nehmen sofort 



'die Spannung von p 2 an; nahe dasselbe 



Potential erhalten aber auch infolge In- 



fluenz die Drahtenden afiy...(.o. Bei Be- 



ginn des Phanomens wird daher von a bis co 



keine erhebliche Potentialdifferenz, eine groBe 



dagegen zwischen p x und a bestehen. Von 



P! aus geht also nach a ein Funken fiber 



und ladet Cj. Infolge der im Vergleiclie 



mit den umgebenden Isolatoren gut leitenden 



Beschaffenheit des gebildeten Funkenkanals 



wird a nahe auf das Potential von p x kom- 



men. Ein weiterer Funken aft wird entstehen, 



welcher c 2 ladet, dann fiy usf. Soweit die 



Funkenstrecke in einein gewissen Augen- 



blicke von i^ aus nach p 2 hin vorgeschritten 



ist, wird auf ihr angenahert das konstante 



Potential von pj herrschen. An dem p 2 zu- 



gewandteu, wachsenden Ende findet sich 



ein sehr holies Potentialgefalle, welches das 



weitere Wachsen des Funkenkanals ver- 



anlaBt. 



