Funkenentladung 



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Ein sole-lies Wachsen ernes Biischels, bei 

 dem das Biisclielende selbst erst das zum 

 Weiterwachsen nbtige hohe Potentialgefalle 

 in Gebiete ohne oder ruit sehr kleinem Ge- 

 i'alle hineintragt, heiBt ,,Gleiten". 



Der GleitprozeB schreitet langs der Punkt- 

 reihe von p 1 nach p 2 zu soweit fort, bis die 

 Summe aller Potentialdifferenzen zwischen 

 Pi, a, ft... gleich der angelegten Spannung 

 wird. Erreicht der Gleitprozefi den anderen 

 Pol p 2 , so ist PJ, p 2 durch einen zusammen- 

 hangenden Funkenkanal verbunden, durch 

 den die mit pj und p 2 etwa in Verbindung 

 stehenden Elektrizitatsreservoire unter in- 

 terisiven Liclit- und Schalhvirkungen sich 

 ausgleichen. Die an p x p 2 angelegte Potential- 

 differenz muB plb'tzlich angelegt werden, 

 bei langsamer Steigerung erlischt der zwischen 

 p x a gebildete Funkenkanal frilher als die 

 zum Weiterwachsen des Ladungsprozesses 

 durch diesen Funkenkanal erforderliche Po- 

 tentialerhb'hung von p t erreicht ist. 



2. Einige Ausfiihrmoglichkeiten. Die 

 vorangehend im Prinzipe geschilderte Bil- 

 dungsmoglichkeit langer Funkenkanale laBt 

 sich tatsachlich in verschiedenster Weise 

 realisieren (K. Antolik, A. v. Obermayer, 

 A. Righi, M. Topler). 



a) Eine Aneinanderreihung von Kapa- 

 zitaten in der geschilderten Weise gibt iiber- 

 lange Funken. 



b) Die blanken Oberflachenelemente von 

 riickseits leitend geinachten Glasrohren oder 

 Glasplatten bilden eine Reihe kleiner Kapa- 

 zitaten. Langs der Oberflache innen 

 belegter (versilberter) Glasrohre erhalt 

 man Gleitfunken, deren Lange bei gleicher 

 angelegter Spannung auf verschiedenen Roh- 

 ren proportional der Kapazitat derRohrlangen- 

 einheit und fur ein gleiches Rohr angenahert 

 proportional der dritten Potenz der an pip 2 

 gelegten Potentialdifferenz ist. Als Beispiel 

 fur die erreichbare Funkenlange: Auf einem 

 Glasrohr von 0,85 mm Wandstarke und 

 5,8 cm auBerem Durchmesser wurden mit 

 53 KV bis zu 190 cm lange Gleitfunken er- 

 halten. Auf Glasplatten, deren Riick- 

 seite zwischen pj und p 2 leitend gemacht 

 ist, z. B. durch einen Stanniolstreifen, ist 

 die erreichbare Gleitfunkenlange sogar an- 

 nahernd proportional der vierten Potenz 

 der angelegten Spannung. Beispiele^iir das 

 hier an Funkenverlangerung Erreichbare: 

 Auf 0,049 mm starker Glimmerplatte mit 

 9,4 KV bis 14,5 cm lange Gleitfunken: 

 auf 2 mm starker Glasplatte mit 53 KV 

 bis 130 cm. 



Die Wachstumsgeschwindigkeit des 

 Ladungsprozesses, des ladenden Gleitbiischels 

 bei solchen meterlangen Funken wurde zu 

 etwa 10 7 cm/sec bestimmt (M. Topler). 



c) In prinzipiell gleicher Weise kann 

 man auch, wenn auch meist nicht gleich 



vorteilhaft, bei vielfacher Abanderung 

 der Versuchsbedingungen gleitende Ent- 

 ladung erhalten. So konnen z. B. beide 

 Pole auf den blanken Isolatoroberflachen 

 isoliert aufstehen. wahrend die Riickseite 

 leitend gemacht ist. 



3. Die ,,elektrische Rose". Erreicht 

 der GleitprozeB auf solchen Oberflachen 

 nicht den zweiten Pol, so bemerkt man das 

 sonst durch den hellen Gleitfunken iibe.r- 

 strahlte, die Tsolatoroberflache ladende, 

 dem Gleitfunken die Balm offnende Gleit- 

 biischel. Diese vielfach verzweigte Licht- 

 t'igur heiBt elektrische Rose, ihre Entstehungs- 

 1.1 nd ihre Wachstumsgesetze sind natiirlich die 

 gleichen wie fiir die Gleitfunken. Dauernd 

 sichtbar kann man die Ladungswege des 

 Gleitbiischels niachen, wenn man die Gleit- 

 oberflache vorher mit einem feinen Schwefel- 

 mennigepulvergemische leicht bestaubt: 

 kimstlerisch schone Figuren erhalt man, 

 wenn man das Gleitbiischel auf photogra- 

 phischen nachher entwickelten Trocken- 



| platten sich bilden laBt. 



4. Verallgemeinerung des Prinzips. 

 Das Wesentliche der Gleitfunkenbildung 

 war, daB zwischen zwei benachbarten Luft- 

 gebieten ein mb'glichst starker Funkenkanal 

 gebildet wird, so daB die verfiigbare Span- 

 nung moglichst vollstandig sozusagen weiter- 

 gegeben werden kann zur Verlangerung des 

 Funkenkanals. Ein moglichst intensiver 

 Funken zwischen zwei Punkten a, ft wird 

 aber nicht ntir dadurch zu erzielen sein, 

 daB die Kapazitat der Bahnlangeneinheit 

 moglichst viel Elektrizitat a u f n e h m e n kann, 

 moglichst groB ist, sondern auch dann, 

 wenn auf jeder Bahnlangeneinheit wahrend 

 der Gleitfunkenbildung moglichst viel Elek- 

 trizitat iiberhaupt fortflieBt. So erhalt 

 man auf Halbleiteroberflachen gleitende Ent- 

 ladung, z. B. auf gewohnlichem Wasser, 

 wasserigen Salz- oder Saurelbsungen, Schie- 

 fer, Basalt, usw. zwischen zwei auf die Ober- 

 flache aufgesetzten Polen bei plbtzlicher An- 

 legung einer Spannung an diese. Fiir stab- 

 formige Halbleiter gilt: ,,die Gleitfunkenliinge 

 ist proportional der Leitfahigkeit der Bahn- 

 langeneinheit", was in vollster Analogie 

 steht mit der Proportionality der Gleit- 

 funkenlange zur Kapazitat der Bahnlangen- 

 einheit im friiheren Fcille (M. Topler). 

 Leider geniigen auch die grb'Bten verfiig- 

 baren Kapazitaten nicht, um auf besseren 

 Leitern, wie konzentrierteren Losungen oder 

 gar Metallen, wahrend der Gleitbiischel- 

 bildung an den Polen konstante Spannung 

 festzuhalten, kb'nnte man dies, so wiirde 

 man auf ihnen die langsten Gleitfunken er- 

 zielen. 



5. Blitze als Gleitphanomene. Zu den 

 Gleitphanomenen diirfte auch die Blitz- 

 bildung zu rechnen sein. Auch hier tragt 



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