Gasbewegung 



= p') geworden 1st, wird auch die AusfluB- 

 menge konstant, gieichviel, welche Werte 

 der AuBendruck annimmt (vgl. I, Ic). Die 

 Forrael fiir diese konstante AusfluBmenge, 

 die gleichzeitig die maximale AusfluBmenge 

 nach Gleichung (11) darstellt, lautet: 



(12) M max == 



Das wirkliche Verhalten ist durch zahl- 

 reiche Versuche nachgepriift worclen. Man 

 hat nicht nur die AusfluBmenge, sondern 

 auch durch Anbohrungen, wie die in Fig. 8 

 angedeutete - - den Miindungsdruck p m ge- 

 messen und beide in guter Uebereinstim- 

 mung mit den vorstehenden theoretischen 

 Resultaten befunden; kleine Abweichungen 

 der Versuche lassen sich durch Keibungs- 

 einfliisse erklaren. Das Verhalten von Mun- 

 dungsdruck p m und AusfluBmenge M bei 

 festgehaltenem Druck p x ist in Fig. 9 zur 

 Darstellung gebracht. 



Verhaltnis hinausliegenden Druckverhaltnis 

 eine geregelte Expansion zu erhalten, hat 

 der schwedische Ingenieur de Laval bei der 

 Konstruktion seiner Dampfturbine AusfluB- 

 dtisen von der in Figur 10 zu erkennenden 

 Gestalt angewandt. Die Vorgange in solchen 

 Diisen sind, da sie ein groBes praktisches 

 Interesse haben, sehr eingehend theoretisch 

 und experimentell untersucht ; diesen Studien 

 verdankt man die Losung vieler prinzipieller 

 Fragen der Gas- und Dampfstrb'mung. 



Hier mag nur die reibungslose Stromung 

 durch eine solche Diise erortert werden. 

 Der Druck vor der Diise p x sei vorgegeben, 

 dann lassen sich die zu jedem niedrigeren 



v 

 Druck p gehorigen Werte von w und in 



der Art der Figur 3 bestimmen. Da die 

 (Masse pro Sekimde) 



Durcht'luBmenge 

 w 



M -- -- F . ist, laBt sich hiernach fur jeden 

 Wert von M der zu jedem Querschnitt F 



Pn 



Pi 



M, 



Fig. 9. 



Fiir die AusfluBmenge bei atmospharischer 

 Luft hat Fliegner auf Grund seiner Ver- 

 suche die folgenden bequemen Naherungs- 

 formeln angegeben (p in kg/cm 2 , F in cm 2 ) 



M kg = 0,76 F 



fur p 2 > Pl 



= 0,38 



Bei scharfkantien Oeffnunen in ebener 



Wand, nach Fig. 57 (Fl.), tritt bei der Formel 

 ftir die AusfluBmenge noch ein Kontraktions- 

 koeffizient hinzu, der vom Druckverhaltnis 



2 abhangt und von Werten von 0,61 ~ 0,64 



f J . 



bei kleinen Druckunterschieden bis nahe an 



1 bei extrem groBen Druckunterschieden 

 geht. 



ib) Stromung durch eine Laval- 

 diise. Urn bei einem weit iiber das kritische 



Fig. 10. 



gehorige Wert von bestimmen und aus 



Figur 3 der zugehorige Druck aufsuchen. 

 Fiir den normalen Betriebszustand muB 

 offenbar das Minimum des Stromfaden- 



v 

 querschnitts, also das von ,mitdemQuer- 



schnittsminimum der Diise zusammen- 

 fallen; die AusfluBmenge wird hier ein 

 Maximum und bestimmt sich wie bei einer 

 einfachen Miindung nach Gleichung (12). 

 Der in der beschriebenen Weise ermittelte 

 Druckverlauf ergibt die in Figur 10 stark 

 gezeichnete Linie (von p t nach dem untersten 



v 

 Druck pu). Da aber zu einem Werte von 



nach Figur 3 iminer zwei Driicke gehoren, 

 findet sich von der engsten Stelle an noch 

 ein zweiter inoglicher Druckverlauf, der zu 

 dem oberen Enddruck p a hinfiihrt. 



