Gasbewegung 



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Ermittelt man in gleicher Weise den zu 

 kleineren Ausi'luBmengen gehorigen Druck- 

 veiiauf, so erhalt man die inFigurlOoberhalb 

 p endigenden Linien. Der Verlauf der Aus- 

 fluBmenge mit der Veranderung des Druckes 

 p 2 am Diisenende ergibt sich demnach 

 (vgl. die rechts an Fig. 10 angefiigte Dar- 

 stellung) so, daB von p 2 == p x bis p 2 == p 

 die AusfluBmengen von Null bis M max an- 

 wachst. Von da ab ist im engsten Quer- 

 sclmitt die Schallgeschwindigkeit erreicht, 

 nnd man kann deshalb nach den Ausein- 

 andersetznngen in I, ic auch ohne genaue 

 Kenntnisse der hier eintretenden Vorgange 

 erwarten, daB bei weiterem Sinken von p 2 

 die Vorgange oberhalb der engsten Stelle sich 

 nicht mehr andern und die AusfluBnienge 

 konstant bleibt. Der geschilderte Verlanf 

 der AusfluBmenge ist denn auch durch viele 

 Versuche gut bestatigt. 



Die vorstehende Betrachtung zeigt, daB auf 

 Driicke p 2 zwischen p und p u keine verlust- 

 lose Stromimg hinfiihrt. Beobachtungen des 

 Druckverlaufs fiihrten A. S to do la zu der 

 Erkenntnis, daB hier unstetige Verdichtungen 

 (vgl. I, 2e) auftreten. Da, bei diesen ein Teil 

 der mechanischen Energie in Warme iiber- 

 gefuhrt wird, erhalt man iiber die hier auf- 

 tretenden Vorgange AufschluB, wenn man 

 dieFigur 10 durch Druckverlaut'linien erganzt, 

 die derselben Gesamtenergie, aber geringeren 

 Anfangsdrucken p l entsprechen. Dies ist 

 in Figur 11 geschehen. Der Uebergang von 

 der Linie des normalen Druckverlaufs i-u 



Fig. 11. 



zu den neuen Kurven wird durch einen 

 VerdichtungsstoB hergestellt. An Stelle 

 des geraden VerdichtungsstoBes konnen auch 

 schrage VerdichtungsstoBe (vgl. II, 2a) oder 

 andere Widerstandsvorgange treten. In 

 Wirklichkeit wird der Vorgang dadurch noch 

 etwas geandert, daB bei dem Druckanstieg 

 an der Verdichtungsstelle infolge der Wand- 

 reibung eine Loslosung der Stromung von 

 der Wand erfolgt (vgl. Fl. II, se). 



Die oben beschriebenen Vorgange haben sich 

 bei Diisen von rechtwinkeligem Querschnitt, 

 deren Seitenrander aus Glasplatten bestanden, 

 auf optischem Wege mittels Schlierenbeleuchtung 

 gut verfolgen lassen (durch diese Methode - 

 vgl. den Artikel ,,Schlierennaethode" 



lassen sich Dichtigkeitsunterschiede als Beleuch- 

 tungsunterschiede erkennbar machen). Soweit 

 die Geschwindigkeit grofier ist als die Schall- 

 geschwindigkeit, verhelfen die kleineren Schall- 

 wellen, die von alien Unebenheiten der Wand 

 ansgehen, durch die Winkel, nnter denen sie sich 

 schneiden, zu einer Bestimraung des Verhiiltnisses 



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- (vgl. I, i c und Gleichung [1]) und dadurch zu 

 a> 



einer Priifung der Theorie (L. Ma gin). Ein Bei- 

 spiel hiervon gibt Figur 12, bei der durch kiinst- 

 liche Rauhigkeiten der Et'fekt erhoht wurde. Der 

 Dichteverlauf olme Erreichung der Schall- 

 geschwindigkeit ist in Figur 13 veranschaulicht, 

 ein VerdichtungsstoB in Figur 14, eine Verdich- 

 tung mit Loslosung des Strahls von der Wand 

 und nachfolgenden Wellen (II. 2c) in Figur 15. 

 Helligkeit bedeutet dabei Dichtigkeitsabnahme 



Fig. 12. 



Fig. 13. 



Fig. 14. 



Fig. 15. 



in der Richtung der Diisenachse, Dunkelheit 

 Dichtigkeitszunahme. 



Anmerkung. Die Aehnlichkeit der Stro- 

 mung durch eine Dtise mit den Vorgangen beirn 

 Ueberstromen von Wasser iiber ein Wehr 

 (Fl. Ill, id) ist unverkennbar. In der Tat spielt 



