GrasbewegiiQg 



die Stromung auch hier in einer Kombi- 

 nation von geradlinigen Strb'mungen mid 

 keilfbrmigen Expansionsgebieten, die immer 

 unter Machschen Winkeln aneinandergrenzen. 

 Auch die Stromung langs einer stetig ge- 

 kriimmten Wand laBt sich durch Zusammen- 

 setzung aus Elementen der anfanglich be- 

 schriebenen Stromung beurteilen. Die Wand 

 kann auch konkav sein, die Lb'simg bleibt 

 in diesem Falle allerdings nur insoweit 

 richtig, als nicht zwei der unter dem jeweiligen 

 Machschen Winkel gezogenen Fahrstrahlen 

 sich schneiden (Fig. 19). Im letzteren Falle 



Fig. 19. 



wird die Stromung an dieser Stelle unstetig. 

 Bei einer konkaven Ecke, die einer Drnck- 

 steigerung entspricht, wird die Stromung 

 immer unstetig, es ergibt sich ein ,,schiefer 

 VerdichtungsstoB", Fig. 20 (ilber den geraden 



P2 ? P1 



Fig. 20. 



VerdichtungsstoB vgl. I, 2e). Es wiirde 

 niimlich hier der Fahrstrahl 2 der Fig. 18 

 vor den Fahrstrahl 1 zu liegen kommen, 

 was unmb'glich ist. Die Verdichtungsebene 

 liegt zwischen den Richtungen (1) nnd (2). 



Die Gleichungen fiir die senkrecht zur Ver- 

 dichtungsebene stehenden Geschwindigkeits- 

 komponenten sind dieselben, \vie fiir den geraden 

 VerdichtungsstoB; es iiberlagert sich einfach 

 die beim StoB unverandert bleibende trans- 

 versale Geschwindigkeitskomponente der in Fig. 6 

 dargestellten Bewegung. 



Die mit der T o p 1 e r schen Sehlieren- 

 methode gewonnenen Bilder 25 bis 28 geben 

 gute Belege fiir diese theoretischen Ergebnisse. 



zb) Schallwellen von endlicher 

 Amplitude. Dieses Gebiet ist von dem 

 Mathematifcer B. Riemann in einer grund- 

 legenden x\rbeit aufgeklart worden. Die 



Hauptresultate seiner Theorie, die sich auf 

 ebene Welle n bezieht (die allerdings in 

 physikalischer Hinsicht nicht ganz korrekt 

 ist, weil die im VerdichtungsstoB auftretende 

 ErwJirmung nach der Adiabate, statt nachder 

 Energiegleichung (13) gerechnet ist), mb'gen 

 hier angegeben werden: Jede Druckanderung 

 pflanzt sich relativ zu der bewegten 

 Gas masse, mit der dem aiigenblicklicheu 

 Zustande entsprechenden Schallgeschwindig- 

 keit fort. Schreitet nun in einem zuerst 

 ruhenden Gase eine Verdimnungswelle vor- 

 warts, so kann dies nur unter Riickwarts- 

 strbmen in der Uebergangszone ( Welle") 

 und in dem Raum h inter ihr geschehen 

 (vgl. Fig. 21). Durch die Riickstrbmung 



Fig. 21. 



wird auch die Fortpflanzung der weiter 

 zuruckliegenden Phasen der Welle langsamer 

 erfolgen, als die der vorderen, die Welle wird 

 auseinander gezogen. Bei einer Verdichtungs- 

 welle dagegen, die sich in eine ruhende Gas- 

 masse hineinbewegt, werden die in der Welle 

 vorwartsstromenden Gasmassen die riick- 

 wiirtigen Phasen der Welle schneller nach 

 vorne tragen, als sich der Kopf der Welle 

 in der ruhenden Gasmasse fortpflanzt, so 

 daB der Druckanstieg immer steiler wird, 

 und zuletzt in einen VerdichtnngsstoB aus- 

 artet (vgl. Fig. 22). Durch den Umstand, 



Fig. 22. 



daB bei adiabatischer Zustandsanderung 

 den hbheren Driicken hohere Temperatur 



