ftlimmentladung 



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diirfte. Die positiven lonen sincl durch- mehr in das Gefiige des gestoBenen Atoms 

 weg Atome oder Atomkomplexe, von eindringen; auch 1st, wie sich aus den Ge- 

 denen ein Elektron abgespalten ist; die nega- ! setzen des unelastischen StoBes ergibt, fiir 

 tiven lonen sind teils freie, teils an Atome ! eine bestimmte kinetische Energie des 

 angelagerteElektronen. Vpnihnenkommenals stoBenden Teilchens der auf das gestoBene 

 lonisatoren vorwiegencl die freien Elektronen iibergehende Anteil derselben, also damit der 

 in Betracht, bei niederen Drucken oder bei Wirknngsgrad des StoBes um so grb'Ber, je 

 hohen Temperaturen fast ausschliefilich, bei kleiner die Masse des stoBenden Teilchens ist. 

 den Edelgasen nach neueren Untersuchungen, j Die lonisierungsspannung hat sich ferner 

 besonders von J. Franck, auch bei gewohn- an der Grenzflache von festen oder fliissigen 

 lichen Drucken und Temperaturen bereits in ' Kb'rpern gegen Gase wesentlich kleiner 

 iiberwiegendem MaBe. Das freie Elektron ergeben als im Gasinnern. Es ist dies ver- 

 kann vermb'ge seiner auBerordentlichen Klein- mutlich einer auslosenden, die lonisation er- 

 heit - - es hat eine fast 2000 mal kleinere leichternden Wirkung der Grenzkorper zu- 

 Masse als das leichteste bekannte Ion, das zuschreiben. Es betragt beispielsweise die 

 Wasserstoffion vielleicht beini StoB lonisierungsspannung nach J. Stark fiir 



Luft im Innern des Gases 

 Luft an Grenze gegen Plat in 



lonisierungsspannung 

 + Ion Elektron 



440 Volt 30 Volt 

 350 Volt 15 Volt 



lonisierungsgeschwindigkeit 



+ Ion 



7.7. io 6 cm/sec 



6.8. io 6 cm/sec 



Elektron 

 3,3.io 8 cm/sec 

 2,4. io 8 cm/sec 



Die diesen Spannungswerten entsprechen- Es ist nun anzunehmen, daB die lonen eine 



den GrpBen der zur lonisation erforderlichen gewisse Zeit zur Erzeugung der fiir eine 



Geschwindigkeiten, aus der oben angefiihrten stromstarke Entladung nbtigen ungeheuren 



Fprmel berechnet, sind daneben verzeichnet. : lonenzahl brauchen werden. Diese Zeit wird 



Diese Geschwindigkeiten sind groB gegen die um so langer sein, je weniger lonen urspriing- 



molekularen Geschwindigkeiten der Warme- lich vorhanden sind. Wenn in eineni ge- 



bewegung, die selbst bei 1000 C. erst von schlossenen GefaB zwei geladene Kugeln 



der GroBenordnung 2. IO 3 cm/sec ist. Darum oder Flatten einander gegeniiberstehen, so 



ist ein EinfluB einer Temperaturerhb'hung mag es auch mitunter langere Zeit dauern, 



des Gases auf den Wert der lonisierungs- bis von den wenigen vorhandenen lonen 



spannung nicht zu erwarten, wenn man bei gerade einmal eins in den engen Bezirk 



dem Versuch die Dichte des Gases konstant ausreichender Feldstarke gelangt; die weitaus 



laBt, und es ist auch in der Tat ein soldier meisten werden von dem Streuungsfeld 



nicht bemerkt worden. Die Gasteilchen an die Elektroden befb'rdert, ohne zur StoB- 



sind also gegeniiber den stoBionisierenden ionisation ausreichende Geschwindigkeit zu 



Gasionen als ruhend zu betrachten. erlangen. Hierin haben vermutlich die merk- 



Da die freie Weglange des Ions mit ab- wiirdigen Verzbgerungserscheinungen ihren 



nehmendem Druck, diesem annahernd um- Gruncl, die den Eintritt einer spontanen 



gekehrt proportional, zunimmt, die lonisie- Entladung oft erheblich verspaten. Legt man 



rungsspannung aber naturgemaB eine fiir an zwei Elektroden eine zur Entladung 



das Gasmolekiil charakteristische GrbBe ist, ausreichende Spannung, so tritt im allge- 



sp folgt, daB die zur StoBionisation erforder- meinen die Entladung nicht sofort ein, son- 



liche Feldstarke mit dem Druck gleichzeitig dern erst nach einer gewissen Verzbgerungs- 



abnimmt. Es versteht sich, daB die freie periode. Diese ist von ganz unregelinaBiger 



Weglange 1 des Ions im Felde nicht fiir durch- Datier, kann bei eineni Versuch einen Bruch- 



weg alle lonen im Gase denselben Wert hat, teil einer Sekunde, bei dem nachsten Anlegen 



sondern es werden alle mb'glichen Werte von einer selbst grb'Beren Spannung viele Sekun- 



clen kleinsten bis zu den grb'Bten vor- den, ja selbst mehrere Minuten dauern. Sie 



kommen. Indessen hat fiir einen bestimmten ist besonders groB in sehr trockenem Gas 



Druck die Weglange 1 und damit auch die und laBt sich daher an einer in abgeschlosse- 



lonisierungsspannung (5.1 einen alle anderen nem GefaB befindlichen Entladungsstrecke 



Werte bei weitem an Haufigkeit des Vor- besonders leicht demonstrieren. Legt man 



kommens iiberragenden Mittelwert. Dieser die Spannung mit Hilfe eines Momentan- 



ist es, der zur Beobachtung gelangt. kontakts nur ganz kurze Zeit, etwa V 10 Se- 



4. Verzogerung des Eintritts von kunde, an die Elektroden, so kann sie 



Glimm- und Funkenentladung. Znm Ein- mehrere Male so groB sein als die bei ge- 



setzen jeder selbstandigen Entladung ist niigendemWarteuzurEntladungausreichende 

 nach der Thomsonschen Anschauung wenig- , Spannung, ohne daB Entladung eintritt. 

 stens ein urspriinglich vorhandenes Ion er- , Deshalb finden die stoBweisen Entladungen 



forderlich, eine Bedingung, die, wie bereits der Funkeninduktoren im allgemeinen bei 



auseinandergesetzt wurde, immer erfiillt ist. erheblich hbheren Spannungen statt, als 



