( rlimmentladunc; 



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unter gleichen Bedingungen eine sehr viel 

 kleinere Fahigkeit durch StoB zu ionisieren, 

 zukommt, als den negativen Teilchen. Deshalb 

 ist auch bei der Glimmentladung die lonisie- 

 rung durch die im Crookesschen Dunkel- 

 raum beschleunigten Elektronen der be- 

 stimmende Faktor. 



Die Formel erlaubt nun eine weitere 

 interessante Anwendung. Wenn unter 

 Aufrechterhaltung des Fcldes der Abstand 

 der Elektrodenplatten vergrb'Bert wird, so 

 nirnmt nach ihr der Strom immer schneller 

 zu und muB filr einen bestimmten Abstand, 

 der durch Verschwinden des Nenners ge- 

 geben ist, theoretisch sogar unendlich stark 

 werden. Dieser Fall J = = oo tritt ein fur den 

 Abstand a, der gegeben ist durch: 



oder: 



log a log 

 a 



a 



Aus den bekannten Werten von a und | 

 ft kann man demnach diesen Abstand a 

 bereclmen, bei welchem die Entladung von 

 einem schwacheren, lichtlosen Zustand plotz- 

 lich in eine stromstarke, von Leuchterschei- 

 nungen begleitete Form iibergehen muB, 

 die je nach den auBeren elektrischen Bedin- 

 gungen den Charakter der Glimm- oder der 

 Bogenentladung hat und entweder kon- 

 tinuierlich oder als Funken diskontinuierlich 

 sein kann. Townsends Versuche ergaben 

 auch in dieser Beziehung eine sehr be- 

 friedigende numerische '* Uebereinstimmung 

 mit der Theorie, 



C. lonisation und Leuchterscheinungen 

 bei der Glimmentladung. 



i.tDer allgemeine Verlauf der Glimm- 

 entladung. Wird an die Elektroden einer 

 Entladungsrohre eine wachsende elektrische 

 Spannung angelegt, so tritt bei einem be- 

 stimmten Wert derselben, wenn Verzoge- 

 rungen ausgeschlossen sind, also etwa durch 

 Belichten der Kathode gleich von Anfang an 

 fiir das Vorhandensein einiger lonen an der 

 Kathodenoberflache gesorgt wird, plb'tzlich 

 eine stromstarke Entladung ein. Dieselbe 

 erfolgt in dem Augenblick, in welchem die 

 nach der Townsendschen Theorie not- 

 wendigen Vorbediugungen erfiillt sind. Letz- 

 tere sind theoretisch iibersichtlich, wenn die 

 Entladung zwischen zwei hinreichend groBen, 

 einander gegeniiberstehenden Metallplatten 

 hervorgerufen wird. Sobald die Entladung, 

 die durch hinreichende Elektrizitatszufuhr 

 aufrecht erhalten werden mb'ge, eingesetzt 

 hat, gehen groBe Aenderungen in der Ver- 

 teilung des elektrischen Feldes zwischen den 

 Flatten vor sich. Der vorher lineare Span- 



nungsverlauf wird ein ungleichmaBiger, an 

 beiden Elektroden, ganz besonders an der 

 Kathode, wird das Spannungsgefalle ein 

 bedeutendes, wahrend dasselbe im ilbrigen 

 Zwischenraum sehr wesentlich sinkt. Infolge 

 der dadurch bedingten ganz anderen Ver- 

 teilung der lonengeschwindigkeiten andert 

 sich die Lage der lonisationsherde. Ueber 

 manche naheren Einzelheiten der Bedeutung 

 der einzelnen Regionen beziiglich der bei der 

 StoBionisation in Betracht kommenden Vor- 

 gauge gehen die Meinungen noch auseinauder. 

 Im groBen und ganzen diirfte der Verlauf 

 der Glimmentladung der folgende sein: 

 Die Hauptmenge der den Stromtransport 

 iibernehmenden lonen wird im negativen 

 Glimmlicht erzeugt und zwar durch die 

 Zertrummerung neutraler Gasatome infolge 

 des StoBes von Elektronen. Letztere erhalten 

 in dem groBen Spannungsgefalle des Crookes- 

 schen Dunkelraums die zur StoBionisation 

 erforderliche Geschwindigkeit. Sie werden, 

 sobald die Entladung einmal eingeleitet ist, 

 teils aus dem Kathodenmetall selbst, teils 

 wohl auch aus der der Kathode anliegenden 

 Gasschicht, welche dabei das Leuchten der 

 ersten Kathodenschicht zeigt, fortdauernd 

 durch die positiven lonen erzeugt, die, aus 

 dem negativen Glimmlicht herkommend, 

 ebenfalls im Gefalle des Crookesraums 

 die erforderliche Geschwindigkeit erhalten. 

 Die Lange des Crookesschen Dunkel- 

 raums gibt hiernach direkt ^ie GroBe 

 des Weges, den die lonen ohne Zu- 

 sammenprall in dem betreffenden elek- 

 trischen Felde zuriicklegen; welche lonen, 

 dariiber ist man verschiedener Meinung. 

 Vermutlich wird die J. Starksche Ansicht, 

 der Crookessche Dunkelraum und seine 

 elektrische Spannung seien die freieWeglange 

 der positiven lonen und der en lonisierungs- 

 spannung, den Vorzug verdienen. In dem Ar- 

 tikel von E. Marx ,,Elektrizitatsleitung 

 in Gasen" in diesem Handbuch ist indessen 

 beispielsweise auch die gegenteilige Ansicht 

 vertreten. Wie dem auch sei, jedenfalls stehen 

 die beiden Stellen der Hauptionenerzeuguug 

 im Glimmlicht, das sind negatives Glimm- 

 licht und die erste Schicht an der Kathoden- 

 oberflache, in direktem, nahem Zusammen- 

 hang, indem die eine die andere bedingt; 

 beide sind zur Aufrechterhaltung des Glimm - 

 stroms notig. Ein Experiment von We hnelt 

 laBt diesen Zusammenhang recht deutlich 

 erkennen. Wird an einer Stelledes Crookes- 

 schen Dunkelraums ein schattenwerfender 

 Korper, etwa eine Drahtsonde eingefiihrt, 

 so erfolgt die Schattenbildung nach beiden 

 Seiten hin, im negativen Glimmlicht und in 

 der ersten Kathodenschicht entstehen zwei 

 einander gegeniibeiiiegende dunkle Partien. 

 Die Sonde halt die nach der Kathode hin 

 sich bewegenden positiven loneu auf und 



