Glinunentladung 



er/eugt aid' der Kathode eine Schattenstelle, 

 an welcher koine Elektronenerzeugung statt- 

 liinlet; in gleicher Wcise wird im neu'ativen 

 ( iliiniiiliclil eine dunkle Stelle durch die Ab- 

 blendung der Elektronen hervorgerufen. 



Die im negativen Gliminlicht erzeugten 

 negativon lonen bewegen sich in der der 

 Kathode abgewandten Richtung \vegen des 

 an Ort and Stelle vorliandenen sehr kleinen 

 Spannungsgefalles nur langsam weiter nnd 

 erlangen erst nacli Durchlaui'ung des Fara- 

 day schen Dunkelraums, in welchem die 

 Leitfahigkeit des Gases geringer, das elek- 

 trische ( iel'iille wieder groBer ist, groBere Ge- j 

 gchwindigkeit, die an der Grenze des positiven 

 Lichts gerade den znr Stofiionisation aus- 

 reichenden Betrag annimint. In der gesamten 

 Lange des positiven Lichts findet nunmehr 

 eine StoBionisation durch die bewegten 

 Elektronen statt, wobei je nach den auBeren 

 Umstanden gewisse Periodizitaten auftreten 

 kb'nnen oder nicht (geschichtete, ungeschich- 

 tete positive Lichtsaule). Nahe der Anoden- 

 oberflache, wo die lonisierungsspannung 

 des Elektrons durch die Nahe des Metalls 

 herabgesetzt ist, findet durch die hinzu- 

 wandernden Elektronen nochmals eine inten- 

 sive re lonisierung statt, die den AnlaB zur 

 Entstehung der leuchtenden Anodenschicht 

 gibt. Nach diesem Ueberblick iiber das 

 allgemeine Verhalten der Glimmentladung 

 gehen wir nun zur Besprechung der einzelnen 

 Teile derselben iiber. 



2. Die einzelnen Teile der Glimm- 

 entladung. 2 a) Die Leuchterscheinung 

 an der Kathode (Fig. 2, 5, 11). Sie besteht 

 aus den drei Teilen: erste Kathodenschicht, 

 Cr oo kesscherDunkelraum, negatives Glinnn- 

 licht. Die erste bildet eine in Luft gelblichrote 

 Lichthaut auf der Oberflache des Metalls, 

 welche stets die gleiche Flachenausdehnung 

 hat wie das in Luft blaue negative Glimmlicht. 

 Es ist dies nach dem oben auseinander- 

 gesetzten Zusammenhang der beiden Leucht- 

 erscheinungen direkt verstiindlich. Die Ab- 

 grenzung des negativen Glimmlichts gegen 

 den Crookesraum ist eine sehr scharfe, 

 wiihrend nach der anderen Seite hin der 

 lichterfullte Teil allniahlich in den lichtlosen 

 Far a day schen Rauin iibergeht. Bei nicht 

 zu tiel'eni Druck und inaBigcr Stromstarke 



ist die Kathode 



Entladungsstromes 



Leuchterscheiniiiig 



des 



nur teihveise VGJI der 

 bedeckt. Die negative Glimmsehicht ist 

 dabei auch nur von geringer Dicke, so daB 

 die Kathode teihveise init einer leuclitenden 

 Haul iiberzogen erscheint. Der Faraday- 

 raum reicht unter diesen Umstanden bis 

 nahe zur Kathode lieran. Auf die Flachenaus- 

 dehnung des negativen Lichts haben Druck 

 und Stromstarke den dahin zu charak- 

 terisierenden EinfluB, daB Druckerniedrigung 

 und Stromerhb'hung den gleichen El'fekt 



iiuBern. Erhoht man bei konstantem 

 Druck die Stromstarke, so nimmt die 

 Flachenausdehnung des Glimmlichts der 

 Stromintensitat proportional zu. Dabei 

 bleibt die Dicke der Lichthaut, sowie ihrer 

 Einzelschichten konstant, aber nur so lange 

 bis die gauze Kathode vom Glimmlicht be- 

 deckt ist, Von diesem Moment an findet bei 

 weiterer Erhohung der Stromstarke eine 

 Ausdehnung der Leuchterscheinung in das 

 Rolir hinein statt. Im ersten Teil dieses 

 Vorganges, bevor also die Kathode ganz 

 bedeckt ist, bleibt dieDichtigkeit des Stromes, 

 d. i. der aus dem Quadratzentimeter der 

 Kathodenoberflache austretende Strom kon- 

 stant. Dieselbe wird die normale Strom- 

 dichte der Glimmentladung genannt. So- 

 lange also der normale Zustand des Glimm- 

 stroms besteht, andert sich die Dicke des ne- 

 gativen Lichts bei einer Aenderung der Strom- 

 starke nicht. Erniedrigt man bei konstanter 

 Starke des Glimmstroms den Druck, so 

 nimmt die Flachenausdehnung des Glimm- 

 lichts dem Druck umgekehrt proportional 

 zu, bis die Kathode ganz von der leuchtenden 

 Schicht iiberzogen ist. Hierbei andern sich 

 auch die Schichtdicken (vgl. den Abschnitt 

 Crookesscher Dunkelraum). Mit abneh- 

 mendem Druck p nimmt demnach die 

 normale Strpmdichte j proportional ab, es 

 ist also j/p eine Konstante. Ihre Grb'Be wird 

 durch die Natur des Kathodenmetalls sowie 

 des Gases bestimmt. In Wasserstoff ist sie 

 z. B. kleiner als in Stickstoff. Der EinfluB 

 des Metalls ist derart, daB unter sonst gleichen 

 Umstanden die Konstante um so kleiner ist, 

 je groBer der normale Kathodenfall (vgl. 

 weiter unten Abschnitt 03) an dem Metall 

 ist. So ist sie fur Platin kleiner als 

 fur Aluminium. Eine kleinere Konstante 

 bedeutet: bei gleichem Druck und gleicher 

 Intensitat des Glimmstroms groBere Flachen- 

 ausdehnung des negativen Lichts. Nach 

 N. He hi hat die Konstante in Stickstoff 

 fur Platin den Wert 0,33, fiir Aluminium 

 0,467, we nn die Stromdichte in Milliampere 

 pro Quadratzentimeter, der Druck in Milli- 

 meter Quecksilber gerechnet wird. 



Auch die Temperatur hat EinfluB auf 

 die beschriebenen Erscheinungen, indem die 

 genannte Konstante etwa proportional der 

 absoluten Temperatur zunimmt. 



DieEigenschaft des negativen Glimmlichts, 

 eine der Stromstarke proportionate Flachen- 

 ausdehnung auf der Kathode anzunehmen, 

 I in ( let nach E. GehrckeindemGlimmlicht- 

 oszillographen eine praktische Verwen- 

 dung. In einem gestreckten Glasrohr stehen 

 i zwei langere Drahtelektroden so einander 

 gegeniiber, daB die cine die direkte Verlange- 

 rung der anderen bildet und zwischen beiden 

 nur ein kleiner Xwisclienrauin bleibt. Wird 

 die Rohre von Wechselstrom durchflossen, 



