Grlimmentladung 



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so gleitet die Grenze des Glimmlichts langs 

 der Elektroden hin und her und zeiclmet, 

 im rotierenden Spiegel betrachtet, die Kur- 

 venform des Wechselstroms. 



Fiir die Dicke der einzelnen Schichten 

 des Kathodenlichts, insbesondere des 

 Crookesschen Dunkelraums, sincl neben 

 der Natur des Kathodenmetalls sowie des j 

 Gases dessen Druck und Temperatur sowie 

 auch die Stromdichtigkeit bestimmende Fak- 

 toren. 



a) Crookesscher Dunkelraum. Es 

 bestehen hier erfahrungsgemafi folgende 

 Satze : 



1. Bei normaler Dichte des Glimrastroms 

 ist die Dicke des Crookesschen Dunkel- 

 raums nahezu umgekehrt proportional zum 

 Gasdruck. Sie ist ceteris paribus fur ein 

 bestimmtes Gas von bestimmter GroBe. DaB 

 sie z. B. fiir Wasserstoff gro'Ber als fiir Stick- 

 stoff ist, ist ebenso wie der eben genannte 

 Satz bei der welter oben geschilderten Be- 

 deutung des Dunkelraums als freier lonen- 

 weglange direkt verstandlich. Bei Konstanz 

 des Gasdrucks und der Stromstarke wachst 

 die Dicke des Dunkelraums mit steigender 

 Temperatur. 



2. Der Crookessche Dunkelraum be- 

 sitzt bei einem konstanten Drucke seine 

 groBte Dicke dann, wenn der Glimmstrom 

 der normale ist. Solange dies der Fall, 

 erfolgt keine Aenderung derselben mit der 

 Stromstarke. Sobald aber der normale 

 Zustand der Glimmentladung bei vb'llig 

 lichtbedeckter Kathode aufhort, also die 

 Stromdichte bei Erhohung der Gesamtstrpm- 

 starke zu steigen beginnt, nimmt die Dicke 



1 des Dunkelraums ab, und zwar zuerst schnell, 

 dann langsamer, um einem konstanten End- 

 wert zuzustreben. Solange dieser nicht er- 

 reicht ist, ist also der Dunkelraum bei 

 grb'Berer Stromdichte kiirzer. Damit hangt 

 die Erscheinung zusammen, daB bei nicht 

 vollig vom Glimmlicht bedeckter Kathode 

 der Rand desselben von der Kathode ab- 

 gebogen erscheint. Dort geht der strom- 

 durchflossene Teil kontinuierlich durch ein 

 Gebiet kleinerer Stromdichte, also dickeren 

 Dunkelraums, in das stromlose Gebiet iiber. 

 Nach H. Ebert und P. Ewers hat der 

 konstante Endwert der Dunkelraumdicke 

 bei 1 mm Gasdruck an einer Aluminium- 

 kathode die Werte: 



in Wasserstoff 5,59 mm 



in Kohlensaure 2,61 



in Stickstoff 2,11 



in Sauerstoff 1,41 



aber auch gleichzeitig die zur Aufrechterhal- 

 tung des Entladungsstroms in diesem Gebiet 

 notwendige Elektronenerzeugung an dem 

 der Glaswand gegenuber befindlichen Teil 

 der Kathode unterbunden. Darum ver- 

 schwindet auf diesem Teil der Kathode 

 die erste Kathodenschicht und es beschrankt 

 sich die Entladung auf die Raumteile, wo 

 dem negativen Glimmlicht die Entstehungs- 

 moglichkeit gegeben ist. Die Figuren 5 und 6 



der Entladung bevor 



Fig. 6. 



der Dunkelraum die seitlich der Kathode be- 

 findliche Glaswand erreicht hat und nach- 

 dem dies geschehen ist. 



Hierdurch finden folgende sehr bekannten 

 Versuche ihre direkte Erklarung: Wenn man 

 zwei scheibenformige Elektroden in einem 

 zylindrischen Rohr einander so gegenilber- 

 stellt, daB sie den Quersclmitt des Rohres 

 ausfiillen, und, von Atmospharendruck aus- 

 gehend, den Gasdruck allmahlich erniedrigt, 

 so nimmt die zur Entladung notwendige 

 Spannung erst ab bis zu einem Minimum, 

 um sodann wieder erheblich anzusteigen und 

 ungemein hohe Werte anzunehmen, wenn die 

 Anodenplatte ganz von dem Crookesschen 

 Dunkelraum erreicht wird. Die hierfiir not- 



wendige 



Druckverkleinerung 



ist um so 



geringer, je kleiner der Abstand der Elektro- 

 denpiatten ist. Es ist schlieBlich iiberhaupt 

 nicht mehr moglich, eine Entladung in dem 

 Zwischenraum der Flatten zu erhalten, well 

 die Entstehung des negativen Glimmlichts 

 und damit uberhaupt die zur Entladung 

 notwendige lonenbildung verhindert ist. 

 Bei sehr niedrigen Gasdrucken bekommt der 

 Dunkelraum Langen, die nach Zentimetern 

 und Dezimetern zahlen konnen. Auch bei 

 entfernteren Elektroden sind dann die Ent- 

 ladungsspannungen sehr hohe, wie z. B. bei 



Fig. 7. 



Wird in einem Entladungsrohr der Gas- 

 druck so weit erniedrigt, daB der Kathoden- 

 dunkelraum die Glaswand erreicht, so wird harten Rontgenrb'hren. In dem bekannten 

 an diesen Stellen die Entstehung des negati- ; Versuch von W. Hittorf mit einem Ent- 

 ven Glimmlichts verhindert, und damit ladungsrohr von der Form Figur 7 nimmt, wie 



