Glimmentladung 



73 



*t* 



60 



fS 



>$> 



H- 



-S 



5 



I 



I 

 IP* 



* 



fast vollig zum Verschwinden, so daB es 

 hart an das negative Glimmlicht heranreicht. 

 Wird der Strom welter verstarkt, so beginnt 

 jetzt aber die positive Lichtsaule vor dem 

 sich ausbreitenden negativen Glimmlicht 

 zurilckzuweichen, um schlieBlich von diesem 

 vollig bis zur Anodenoberflache vertrieben 

 zu werden. Die beschriebenen durch Er- 

 holmng der Stromstarke bei konstantem 

 Gasdruck verursachten Erscheimmgen werden 

 in gleicher Weise auch durch eine Druck- 

 erniedrigung bei konstant gehaltener Strom- 

 starke veranlaBt. Die positive Lichtsaule 

 erfiillt nicht immer den ganzen, ihr zur Ver- 

 ftigung stehenden Eaum der Entladungs- 

 rohre. Besonders bei hoheren Drucken 

 zieht sie sich vielmehr in ein immer schma- 

 leres Lichtbaud zusammen, um endlich das 

 Gas nur noch als ein feiner Faden zu durch- 

 ziehen und das Aussehen des elektrischen 

 Funkens anzunehmen. Wie eine Druck- 

 erniedrigung wirkt auch hier eine Erhohung 

 der Stromstarke gleichartig auf das positive 

 Licht ein, indem auch sie dasselbe verbreitert. 



D. Das elektrische Spannungsgefalle bei 

 der Glimmentladung. 



i. Der allgemeine raumliche Verlauf 

 des Spannungsabfalles. Methoden zu 

 seiner Bestimmung. In den beiden Figuren 

 sind zwei typische Falle des Spannungs- 

 verlaufs in einem Glimmstrom wiedergegeben. 

 Figur 9 zeigt nach W. P. Graham denselben 



20 



no so mo 120 iw tea iso 200 

 r>ke,*2,*61k 



Fig. 9. 



Pos, 



A 



five. 



Siiule, 



ffifflmN 



JSLeJftrocLeTicCbstarici in, cm* 

 StromstiirJce, O,5861fcL. 



1O 



12 



/* 



Fig. 10. 



in einer ungeschichteten Glimmentladung 

 durch reinen Stickstoff, Figur 10 nach 

 H. A. Wilson bei einer geschichteten Ent- i 



ladung durch Wasserstoffgas. Die Kurven 

 geben das Gefalle in Volt pro Zentimeter 

 als Funktion des Abstandes von der Anode, 

 der in der ersten Figur in Millimetern, in der 

 zweiten in Zentimetern angegeben ist. 

 Das allgemeine Charakteristikum ist: groBe 

 Gefalle an den Elektroden, besonders an 

 der Kathode im Crookesschen Dunkel- 

 raum, mittelstarkes raumlich sehr konstantes 

 Gefalle in der ppsitiven Lichtsaule, das 

 auch bei der geschichteten Saule, abgesehen 

 von den Schwankungen zwischen den ein- 

 zelnen Schichten, sich auf einer gleichen 

 mittleren Hb'he halt. Schneller Abfall des 

 Spannungsgef alles im F ar a d a y schen Dunkel- 

 raum bis auf sehr kleine Werte im negativen 

 Glimmlicht. 



Die meist verwendete Methode ist die 

 elektrometrische Messung der Spannung 

 zwischen zwei in bekanntem Abstand ein- 

 gefiihrten feinen Sonden. Um diese an 

 die verschiedenen Stellen der Glimment- 

 ladung zu bringen, kann man entweder be- 

 wegliche Sonden anwenden oder bei festem 

 Sondenpaar Anode und Kathode des Ent- 

 ladungsrohrs verschiebbar anordnen. Die 

 Verschiebung wird zweckmaBig mittels eines 

 Magneten bewirkt, der ein mit der zu ver- 

 riickenden Elektrode starr verbundenes 

 Eisenstiick anzieht. Einige Worte miissen 

 iiber die Zuverlassigkeit von Sonden- 

 messungen in der Glimmentladung gesagt 

 werden. Eine Sonde nimmt in leitender 

 Umgebung, abgesehen von Kontaktspannun- 

 gen, die in der GroBenordnung eines Volts 

 gegen das umgebende Gas bestehen und in 

 der Oberflachensehicht des Metalls ihren 

 Sitz haben, die Spannung der Umgebung an, 

 und zwar um so schneller, je besser leitend 

 die Umgebung ist. In Isolatoren, wie z. B. 

 im unionisierten Gase, ist fiir die Ab- 

 leitung der Influenzelektrizitat zu sorgen, 

 wenn die Sonde die Spannung der Stelle 

 annehmen soil, an welcher sie sich befindet. 

 Es geschieht dies in den sogenannten Tropf- 

 elektroden wie auch in den Flammen- oder 

 den Radiumkollektoren. In den gut leitenden 

 Partien des Glimmstroms, also im positiven 

 und im negativen Glimmlicht, sind Sondeu- 

 messungen unbedenklich. Die Kontakt- 

 spannungen fallen bei der Differenzmessung 

 mit zwei Sonden fort, sofern diese aus dem 

 gleichen, reinen Metall angefertigt sind. 

 Unzuverlassig werden dagegen Sonden- 

 messungen im schlechtleitenden Crookes- 

 schen Dunkelraum, in welchem der Sonde 

 fortdauernd durch das Bombardement der po- 

 sitiven sowohl wie auch der negativen lonen in 

 mit dem Ort wechselndem Betrage Ladungen 

 zugefiihrt werden, fiirderen geniigend schnelle 

 Ableitung die Leitfahigkeit des Gases an 

 dieser Stelle nicht ausreicht. Dies muB 

 Fehler bedingen, selbst wenn man von der 



