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als unerledigt zu gelten haben. Hinsichtlich 

 der Leichtigkeit des Auftretens von Schichten 

 verhalten sich die einzelnen Gase verschieden. 

 Wahrend die Edelgase, ferner besonders auch 

 Wasserstoff sehr leicht und kraftig Schichten 

 bilden, sind solche in Sauerstoff nur sehr 

 lichtschwach, in reinem Sauerstoff wo hi 

 iiberhaupt nicht zu erhalten. Die schb'nsten 

 Schichten zeigen sich inorganischenDampfen. 



Die Lange einer Schicht, d. i. der Abstand 

 zweier aufeinanderfolgender Schichten, hangt 

 von vielen Umstanden ab ; neben Gasdruck, 

 Stromstarke, Rohrform sind auch die Tempe- 

 ratur,sowie dieEinwirkungeines auBeren Mag- 

 netfeldes von EinfluB. Im allgemeinen ist die 

 Lange aller Schichten, mit Ausnahme der 

 von der Kathode aus ersten, die meist etwas 

 gro'Ber ist, langs der ganzen positiven Saule 

 ungefahr die gleiche. Beziiglich der einzelnen 

 Ergebnisse experimenteller Untersuchungen 

 liber den EinfluB der die Schichtlange be- 

 stimmenden Faktoren muB auf das ein- 

 gehende am SchluB zitierte Referat 

 von R. Seeliger verwiesen werden. Einzelne 

 Gase verhalten sich voneinander abweichend, 

 im allgemeinen nimmt aber die Schichtlange 

 mit wachsender Stromstarke bis zu einem 

 konstanten Endwert zu. Dieser Endwert 

 wachst mit abnehmendem Druck. Fiir die 

 Abhiingigkeit der Schichtlange iiberhaupt 

 vom Gasdruck ist ein einfaches Gesetz 

 eigentlich kaum zu erwarten, weil gleich- 

 zeitig mit dem Druck die Entladung variiert, 

 indem der Querschnitt der positiven Licht- 

 saule und damit also die Stromdichte sich 

 andert. Wenn die Schichten die GefaBwande 

 nicht beruhren, soil nach Willows der 

 Schichtabstand dem Druck umgekehrt pro- 

 portional, also 1:1 Po : P sem - Em 

 alteres, von Goldstein aufgestelltes Gesetz 

 hat die Form 1/1 = = (p /p) ul > worm m ein 

 fur jedes Gas charakteristischer Exponent 

 sein soil, dessen GroBe kleiner als 1 ist. 



Elektrisches Spannungsgefalle, Leitfahig- 

 keit, Temperatur schwanken periodisch mit 

 den Schichten. Alle drei GroBen haben in 

 den hellen Teilen Maxima, in den dunklen 

 Teilen Minima. Wiirde das Ohmsche Gesetz 

 fiir den Glimmstrom gelten, so miiBte das 

 Spannungsgefalle dprt ein Minimum haben, 

 wo die Leitfahigkeit ihr Maximum besitzt. 

 Die vorwiegende lonisation findet in clem 

 hellen Teile der Schichten statt. Nach der 

 Anschauung der StoBtheorie gewinnen die 

 dort frei gewordenen Elektronen auf ihrem 

 Wege bis zur nachsten Schicht die zur neuen 

 StoBionisation erforderliche Bewegungs- 

 energie. Der Abstand zweier benachbarter 

 Schichten stellt demnach die freie Weglange, 

 das Spannungsgefalle zwischen denselben 

 die lonisierimgsspannung des Elektrons dar. 

 Der Spannungsabfall zwischen zwei Schichten 

 strebt mit wachsender Stromstarke einem 

 Minimalwert zu, der im Helium 15 Volt, im 



Wasserstoff 13 Volt, im Stickstoff 11 Volt 

 betragt. 



Die Schichtung ist, wie schlieBlich be- 

 merkt sein mag, nicht immer eine einfache. 

 In Gemischen von Gasen treten zwei- und 

 mehrfache Schichtsysteme auf, die einfache 

 Superpositionen der fiir die Einzelgase be- 

 stehenden Schichtfolgen sind. In Wasser- 

 stoffgas bewirken bereits Spuren von Queck- 

 silberdampf, daB jede Schicht aus einer 

 blauen, nach der Kathode zu gelegenen und 

 einer dicht daneben nach der Anode zu 

 gelegenen rotlichen Schicht besteht. Die 

 Entfernung der beiden Komponenten wachst 

 etwas mit abnehmendem Druck und ist groBer 

 in weiten Rohren als in engen. In ganz 

 reinem Wasserstoffgas sind nach Pentscheff 

 die Schichten homogen gefarbt. 



7. Gesamtspannung. Die Gesamt- 

 spannung welche zwischen den Elektroden 

 einer Entladungsrohre besteht, setzt sich aus 

 den Einzelspannungen der verschiedenen Teile 

 zusammen. und bef olgt demnach kerne einfache 

 gesetzmaBige Beziehung zu einem der Para- 

 meter Stromstarke, Druck usw. Erniedrigt 

 man, von einem hoheren Betrag ausgehend, 

 den Druck in einem Entladungsrohr, so sinkt 

 zunachst die Elektrodenspannung, weil bei 

 konstant bleibendem (normalem) Kathoden- 

 fall das Gefalle in der positiven Lichtsaule ab- 

 nimmt. Nach Erreichung eines Minimums er- 

 f olgt dann bei weiteremEvakuierenwieder eine 

 Zunahme, bald nachdem die Entladung auf- 

 gehort hat, normal zu sein, weil von diesem 

 Moment ab der nun abnormale Kathodenfall 

 zu steigen beginnt, und zwar so schnell, daB 

 er die Abnahme des Gefalles im positiven 

 Licht uberwiegt. Figur 12 zeigt den all- 



Gasdruck, 



Fig. 12. 



gemeinen Charakter der Kurve, welche die 

 Entladungsspannung als Funktion des Gas- 

 drucks gibt. 



Wire! bei konstantem Druck der Elektro- 

 denabstand durch Verschieben der Anode 

 verkleinert, so erweckt es den Anschein, 

 als ob die positive Lichtsaule in die Anode 

 hineinwanderte. Es verschwindet eine der 

 Verschiebung gleiche Lange derselben. Gleich- 

 zeitig nimmt die Entladungsspannung um 

 den entsprechenden Teil des Gefalles ab. 

 Wenn die Anode in das negative Glimmlicht 

 hineinriiekt, so ist das positive Licht vollig 

 unterdrttckt, und die Entladungsspannung 



