

Kisrln-iiiiingen 



6 fk'ktruniuioiisrlit' Kraft anuclrirt, so 

 iiiiniiit iiu (M-stcii Kallo tier gluhende Korper 

 cin negatives, ini zwritcn fin 

 Potential gegen die geerdete Elek- 

 trodr 1) an. 



Nirht iinr an der Oberflache des heiBen 

 KOI pris. -midern auch wenngleich in weit 

 schwiiclifiiMii MaBe - - im freien Gasraume 

 in seiner Nahe kann eine lonisierung des 

 Gases eintreten, wo bei als Ursachen Tempo- 

 ral merhohung and vielleicht Durchstrahlung 

 in Betracht kommcn. Wie bei jeder Art von 

 (..i^entladung, so 1st auch bei der gliih- 

 elektrischen StoBionisation moglich, d. h. 

 dif Xeubildung von lonen beim Zusammen- 

 stoBe bewegter lonen oder Elektronen mit 

 neutralen Gasmolekulen. Sie ist an eine 

 gewisse Minimalgrenze des Potentialgefalles 

 wie des Gasdruckes gebunden, man kann 

 sie ausschlieBcn, indem man mit kleinen Gas- 

 drucken oder geringen Feldstarken arbeitet. 

 In den allergrobsten Umrissen lafit sich 

 die lonen bildung an erhitzten Korpern in 

 ihrer Abhangigkeit von der Temperatur in 

 folgender Weise kennzeichnen. In Luft 

 normaler Dichte zeigen sich schwache Spuren 

 einer positiven lonisierung schon bei Tempe- 

 raturen unter Rotglut, besonders deutlich 

 an erhitzten Salzen. Noch bei Rot- bis Gelb- 

 glut gibt ein Metalldraht im wesentlichen 

 positive lonen ab, ladet sich also von selbst 

 negativ auf, der gliihelektrische Strom hat 

 nur dann einen meBbaren Wert, wenn der 

 Draht die Anode bildet. Bei Steigerung der 

 Temperatur beginnt er auch negative Elek- 

 trizitat abzugeben, es laBt sich eine Tempe- 

 ratur 1'inden, fiir die der Strom in beiden 

 Richtungen von gleicher Intensitat ist. 

 Ueberschreitet man diese Grenze, so iiber- 

 wiegt die Emission negativer Elektrizitat, 

 der Strom ist starker, wenn der gluhende 

 Draht die Kathode bildet. Andere Materia- 

 lien als Metalle verhalten sich im groBen 

 und ganzen ahnlich, im allgemeinen ist bei 

 tieferen Temperaturen die Emission der 

 positiven lonen, bei hoheren die der nega- 

 tiven bevorzugt. Auch in verdiinnter Luft 

 bis zu Drucken yon einigen Tausendstel 

 Millimetern bleibt dieses Verhalten im ganzen 

 bestehen. Dagegen iibt die Natur des um- 

 gebenden Gases einen wesentlichen EinfluB 

 aus, so begunstigt Wasserstoff in hervor- 

 ragender Weise die Abgabe negativer La- 

 diingen. Von A. Wehnelt ist die Eigen- 

 schaft gewisser Metalloxyde, speziell der 

 Metalle der alkalischen Erden entdeckt 

 wordcn, in ganz besondcrem MaBe negative 

 Elcktrizitatstrager auszustrahlen. 



Beide Arten von lonisierung zeigen sich 

 an gluhenden Metallen wie an Kohlenfaden 

 von der Dauer der Erhitzung abhangig. Die 

 positive nimmt dabei andauernd ab, be- 

 sonders bei niedrigem Drucke des umgeben- 



den Gases, die negative ist weit bestandiger, 

 sie nahert sich im allgemeinen einem einiger- 

 maBen konstanten Grenzwerte, der aber 

 bei den hochsten erreichbaren Verdiinnungen 

 sehr tief herabsinken kann. 



Spezieller Teil. 



I. Gliihelektrische Erscheinungen im 



hohen Vakuum. 

 A. Emission negativer Elektronen. 



1. Allgemeines. Im einzelnen sind die 

 gluhelektrischen Vorgange sehr zusammen- 

 gesetzt. Es ist daher erforderlich, daB wir 

 das Gebiet, um den Versuch einer einheit- 

 lichen Darstellung zu machen, in zweck- 

 maBiger Weise einteilen. 



Wir betrachten zunachst die Erschei- 

 nungen in Gasen, die so stark verdiinnt sind, 

 daB die mittlere freie Weglange eines Ions 

 von gleicher GroBenoidnung ist mit dem 

 Abstande von der Oberflache des gluhenden 

 Korpers aus bis zu der gegeniiberstehenden 

 Elektrode. In diesem Falle durfen wir den 

 EinfluB der StoBionisation auch bei hoheren 

 Potentialdifferenzen sowie den der Adsorp- 

 tion von lonen an Gasmolekulen vernach- 

 lassigen. Wir beginnen mit der Betrachtung 

 der Emission negativer Elektrizitatstrager. 



Von J. J. Thomson ist der Nachweis 

 gefiihrt, daB von einem gluhenden Kohle- 

 faden im Vakuum freie Elektronen ausge- 

 strahlt werden. Die Trager der negativen 

 Ladungen sind also in diesem Falle nicht 

 lonen im eigentlichen Sinne, d. h. nicht 

 Atome oder Atomkomplexe, die etwa aus 

 dtm Materiale des Gliihko pers oder der 

 Gasreste des Vakuums stammen. 



2. Bestimmung von e/rn. Die Methode, 

 mittels der jemr Nachweis gelingt, ist der- 

 jenigen nachgebildet, die man bei den durch 

 ultraviolettes Licht ausgelosten lichtelek- 

 trischen Elektronen anwendet. 



Ein kleiner Kohlen- 

 faden K (Figur 2) gliiht 

 im Vakuum in einer ent- 

 sprechenden Oeffnung in- 

 mitten einer Metallplatte 

 A, der eine zweite par- 

 allele B aus gleichem Ma- 

 terial gegeniibersteht. 

 Zwischen den beiden so 

 erhaltenen Kondensator- 

 platten ist ein elektrisches 

 Feld hergestellt. Der 

 Gluhfaden liegt auf der 

 negativen Seite und ist 

 mit der zugehOrigen Me- 

 tallplatte leitend verbun- 

 den, daher mit ihr auf 

 gleichem Potentiale. Die 

 Feldstarke ist so groB, daB 

 die durch den Heizstrom Fig, 2. 



