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Ki >< li<'iimugen 



wird an ihn ein negatives Potential 

 mil HiltV ciiicr zweiten Batterie angelegt. 

 Dcr positive Pol der letzteren steht durch 

 t-iii (ralvanouieter mit der Zylinderelektrode 

 in Yrrlumlung, die den gliihenden Draht 

 iim.-rhlieBt. Das in clem aus Gluhdraht und 

 Zylinderelektrode gebildeten Kondensator 

 bestehende elektrische Feld verhindert den 

 Urbrr-ang der am Gluhdraht gebildeten posi- 



keiten. Dor Draht in Figur la wird durch mit Recht angezweifelt wird, wollen wir 

 Akkiiiiiulutmc'ii zum Gliihen gebracht, vor der Hand die Erreichbarkeit dieser Be- 



lingung annehmen, da auf dieser Grundlage 

 iie theoretischen Untersuchungen und ex- 

 jerimentellen Arbeiten beruhen, die wir 

 3. W. Richardson und seinen Schiilern 

 verdanken. 



Durch diese sind unsere Kenntnisse von 

 den gliihelektrischen Erscheinungen in den 

 etzten Jahren in hervorragender Weise 

 eefordert worden. 



5. Theorie von Richardson. Richard- 

 son ging von der Annahme aus, daB die im 

 Vakuum von einem erhitzten Leiter aus- 

 gestrahlten Elektronen aus dem letzteren 

 selbst stammen, die noch vorhandenen Gas- 

 reste und deren Einwirkung auf die Ober- 

 "lache des Kbrpers spielen nur insofern eine 

 Rolle, als sie den Austritt der Elektronen be- 

 einflussen kb'nnen. Auf Grund der von 

 E. Riecke und P. Drude ausgearbeiteten 

 Theorie der metallischen Leitung wird ange- 

 nommen, daB in alien metallisch leitenden 

 Kbrpern freie Elektronen vorhanden sind, 

 die sich in ungeordneter Bewegung wie die 

 Molekiile eines Gases befinden. Ihre Anzahl 

 im Kubikzentimeter ist fiir jede Substanz 

 eine bestimmte, unabhangig von der Tem- 

 peratur, ihre kinetische Energie ist dieselbe 

 wie die der Molekiile eines Gases von der 

 Temperatur des Metalles. Die der Summe 

 der Elektronenladungen komplementare 

 Menge positiver Elektrizitat ist an die Metall- 

 atome gebunden zu denken, letztere werden 

 im Vergleich zu den Elektronen als nahezu 

 unbeweglichgedacht. An Stelle der elastischen 

 Krafte, die man in der kinetischen Theorie 

 der Gase zwischen den Gasmolekiilen wirksam 

 annimint, treten zwischen den Elektronen die 

 lektrostatischen AbstoBungskrafte, die bei 



lonen, der am Galvanometer ge- 

 nu^sene Strom wird daher allein durch die 

 negativen Elektronen vermittelt, die der 

 lit ausstrahlt. Bei geniigender Feldstarke 

 1st die auf dem letzteren infolge des Heiz- 

 stroms bestehende freie Spanuung wiederum 

 zu vernachlassigen. Halt man nun die Tempe- 

 ratur konstant, vermehrt aber die Intensitat 

 des elektrischen Feldes, so nahert sich 

 (holies Vakuum im Apparat vorausgesetzt) 

 die am Galvanometer abgelesene Strom- 

 starke einem gewissen Grenzwerte. Es tritt 

 sogenannter Silttigungsstrom ein, d. h. 

 alle yon dem gliihenden Drahte in der Zeit- 

 einheit ausgesandten Elektronen treffen die 

 Zylinderelektrode. Die Stromstarke i ist in 

 diesem Falle deren Gesamtanzahl n pro- 

 portional. Da nun die Ladung e eines 

 Elektrons bekannt ist, so laBt sich aus der 

 gemessenen Stromstarke i = - ne die Anzah 

 der in der Sekunde erzeugten berechnen 

 aus der bekannten Grb'Be der Oberflache 

 des gliihenden Drahtes findet man sodanr 

 die auf die Flacheneinheit entfallende Menge 



Messungen dieser Art ergeben zu jede 



am Gliihkorper durch Veranderung de 



Heizstromes herstellbaren Temperatur die 



Grb'Be der zugehorigen Elektronenstrahlung, 



sie lassen sich nach der angegebenen Methode 



mit geringen Abanderungen fiir verschiedene 



gliihende Materialien durchfiihren. Voraus- 



setzung fiir die Brauchbarkeit des so ge- 



sammelten Beobachtungsmaterials zur Be- 



urteilung des gesuchten Zusammenhangs ist, 



daB die Elektronenstrahlung in jedem Falle 



als eine reine Temperaturfunktion betrachtet 



worden darf; man iiiuB bei Herstellung der- 



selben Temperatur an demselben Gliihdraht 



immer wieder denselben Silttigungsstrom 



erhalten. Nach 0. W. Kichardson ist 



dies fiir Platin und andere Malrrialien tat- 



sachlich der Fall, wenn das Vakuum, in dem 



die Elektronenstrahlung vor sich geht, iiber 



atmospharischer Lut't hergestellt ist, speziell 



muB die Anwesenheit von \Ya-sri>ti>lf aus- 



geschlossen sein und ein stationarer Zustand 



abgewartet wrrdrn. 



Wenngleich die Mb'glichkeit, zu einem 

 solchen Zustande zu gelangen, in dem die 

 Elektronenstrahlung bei konstant gehaltenei 

 Temperatur sich nicht mehr andert, woh 



sehr kleinen Abstanden beliebig groBe Be- 

 :rage annehmen. An dem Verlassen der Ober- 

 'lache des Leiters werden die Elektronen im 

 allgemeinen dadurch gehindert, daB ein 

 gewisser Grenzwert an kinetischer Energie 

 dazu gehbrt, um ihnen das Durchdringen 

 der Grenzschicht zu ermoglichen ; zum Teil, 

 aber nicht ausschlieBlich, ist dieser Ober- 

 flachenwiderstand auf die Anziehung der 

 elektrischen Bilder zuriickzufiihren, die den 

 Influenzladungen der Elektronen entsprechen. 

 Die Wahrscheinlichkeit dafiir, daB ein Elek- 

 tron die zur Ueberwindung des Uebergangs- 

 widerstandes hinreichende kinetische Energie 

 bositzt, nimmt nach dieser Vorstellung mit 

 sinkender Temperatur ab. 

 in Uebcreinstimmung mit 

 erst oberhalb eines gewissen Temperatur- 

 niveaus eine merkliche Elektronenausstrah- 

 lung crwarten diirfen. 



Zu der Aufstellung eines quantitativen 

 Zusammenhangs mit der Temperatur kann 



Man wird also 

 der Erfahrung 



