(xliihelektrische Erscheinuiigen 



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Felde tritt dann lonisierung durch StoB ein; 

 es bilden sich im freien Raume positive 

 lonen, die durch das elektrische Feld gegen 

 den Gliihkb'rper getrieben werden. Ihre 

 kinetische Energie gleicht den durch die 

 Elektronenstrahlung bewirkten Verlust aus, 

 ja bewirkt sogar eine Temperaturzunahme. 



JJurcli zweckmaBige Wahl des gliihenden 

 Materials (Calciumoxyd auf Platin) haben 

 Wehnelt und Jentsch die Existenz eines 

 Energieverlustes durch die Elektronenstrah- 

 lung sicher nachgewiesen. Der Gliihkorper 

 wurde durch einen elektrischen Strom ge- 

 heizt und es zeigte sich, daB der Heizstrom 

 zur Aufrechterhaltung konstanter Tempera- 

 tur um einen gewissen Betrag gesteigert 

 werden muBte, sobald dera Gliihkorper die 

 ausstrahlenden Elektronen durch ein elek- 

 trisches Feld entzogen wurden, dessen Ka- 

 thode er bildete. Der entgegengesetzte 

 Effekt, die Erwarmung der kalten Anode 

 durch lonenabsorption ist von 0. W. Ri- 

 chardson und H. L. Cooke experimentell 

 verwirklicht. 



Zu einer befriecligenden quantitative!! 

 Uebereinstimmung der Ergebnisse dieser 

 Beobachter unter sich und mit den Forde- 

 rungen der zugrunde gelegten Theorie haben 

 diese Arbeiten nocht nicht gefiihrt. 



ii. Bedenken gegendieRichardsonsche 

 Theorie. So groB die Verdienste der Ri- 

 chardsonschen Theorie um die Aufklarung 

 der gliihelektrischen Erscheinungen sind, 

 indem sie zuerst einen der experimentellen 

 Priifung zuganglichen Zusammenhang 

 zwischen Elektronenstrahlung und Tempe- 

 ratur aufdeckte und zu weiteren Frage- 

 stellungen anregte, so darf man andererseits 

 das Gewicht der Bedenken nicht unter- 

 schatzen, die gegen sie erhoben sind. 



Wenn die gliihelektnsche Elektronen- 

 e mission allein eine Folge davon ist, daB bei 

 einigen der freien Elektronen im Innern des 

 erhitzten Kb'rpers die zur Oberflache senk- 

 rechte Geschwindigkeit einen gewissen 

 Grenzwert, iibersteigt, so ist ohne weitere 

 Annahme noch nicht einzusehen, wie die 

 Menge der austretenden Elektronen in so 

 hohem MaBe von der Natur der Gasreste 

 abhangen kann, die das Vakuum enthalt. 

 Besonders ist es der Wasserstoff, der in den 

 kleinsten Mengen den gliihelektrischen Strom, 

 vorzugsweise von gliihendem Platin aus, 

 in die Hohe treibt. So laBt sich diese Strom- 

 intensitat in eineni iiber Luft hergestellten 

 Vakuum durch Einlassen von Spuren Wasser- 

 stoff s um mehr als das Tausendfache steigern, 

 und umgekehrt gelang es H. A. Wilson 

 durch vorheriges Reinigen des zum Gliihen 

 bestimmten Platindrahtes mittels reiner Sal- 

 petersaure und langes Gliihen im Vakuum, 

 durch welches die okkludierten Gase gro'Bten- 



teils entfernt wurden, den Sattigungsstrom 

 auf etwa den 250000sten Teil des Betrages 

 herabzudriicken, den Richardson unter den 

 gleichen Umstanden beobachtete. Berechnet 

 man die Konstanten A und b der Richard- 

 sonschen Gleichung aus zusammengehorigen 

 Wertepaaren des Sattigungsstromes und der 

 Temperatur fur verschiedene Drucke einer 

 Atmosphare von Wasserstoff, so zeigt sich 

 nach H. A. Wilson bei den auBersten Ver- 

 diinnungsgraden b vom Drucke unabhangig, 

 A dem Drucke proportional, steigert man 

 den Druck, so nehmen A wie b beide ab. 

 b ist ein MaB fur die Austrittsarbeit der 

 Elektronen im Sinne der Richardson- 

 schen Theorie, A ist der Menge der freien 

 Elektronen im Kubikzentimeter der erhitzten 

 Substanz proportional. Die Abnahme von 

 b wiirde eine Verminderung der Austritts- 

 arbeit und dadurch eine Vermehrung der 

 ausgestrahlten Elektronen bei Gegenwart 

 von Wasserstoff bedeuten. Nun laBt sich 

 allerdings die Annahme einfiihren und auch 

 plausibel machen, daB durch Adsorption von 

 Wasserstoff die Oberflache des Platins, etwa 

 durch Bildimg einer elektrischen Doppel- 

 schicht, die den Potentialsprung A ver- 

 mindert, so verandert wird, daB^die Elek- 

 tronen unter kleinerem Energieaufwande 

 entweichen konnen, dagegen ist die Ver- 

 kleinerung von A, also der Elektronenzahl 

 in der Volumeneinheit des Platins aus einer 

 Wirkung der umgebenden Gasatmosphare 

 iiberhaupt nicht verstandlich zu machen. 

 H. A. Wilson zieht daher aus seinen Er- 

 fahrungen den SchluB, daB die Berechnung 

 von n, der Anzahl der freien Elektronen im 

 Innern des Metalls, nach Richardsons 

 Verfahren nicht zulassig sei. 



Wahrend Wilson bei Versuchen an 

 gliihender Kohle keinen Widerspruch gegen 

 die Formel von Richardson nachweisen 

 konnte, haben J. N. Pring und A. Parker 

 an reinen Kohlefaden neuerdings ein Ver- 

 halten gefunden, das dem des gereinigten 

 Platins vb'llig analog ist. Durch anhaltendes 

 Gliihen im hochsten Vakuum bei hoher 

 Temperatur trieben sie aus Kohlefaden die 

 eingeschlossenen Gase (speziell Wasserstoff) 

 sowie andere in der Hitze fliichtige Stoffe 

 nach Mbglichkeit aus. Die so behandelten 

 Kohlefaden zeigten bei niedrigstem Gasdruck 

 und bis gegen 2050 gesteigerter Temperatur 

 weit kleinere Sattigungsstrb'me pro Flachen- 

 einheit, als es die Richardsonsche Formel 

 verlangt. Die Abweichungen sind ganz auBer- 

 ordentlich groB; es wurde z. B. bei 2000 

 und einer Potentialdifferenz von 200 Volt 

 i = 4.10~ 7 Amp. pro cm 2 gefunden, wahrend 

 die Formel 10 5 Amp. bei derselben Tem- 

 peratur verlangt ! FiirTemperaturen zwischen 

 1250 und 1820 und bei unreinen Kohle- 

 faden war dagegen Richardsons FormH 



