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Brscheinungen 



orl'iillt. d. h. 'lie durHi 'lie reehtwinkligen 

 Ivonnlinaten : 



x == i, y == log i - L , l"g T 



bestimmten Punkte lagcn auf einer Geraden. 



\ueh aus neucren Untersuchungen von 

 K Fred MI hag en geht hervor, daB die 

 Elektronenemission erhitzter Alkaliraetalle 

 stark durch chemisclie Reaktionen zwischen 

 den .Mctallcn mid den Gasresten des Va- 

 kuums beeini'luBt wird. Von derselben Seite 

 wird darauf hingewiesen, daB die Wirksam- 

 keit einer Wehnelt kathode viel geringer ist, 

 wenu ihre Erhitzung ohne Anwendung eines 

 Heizstroms, rein thermisch, erfolgt. 



Da die Elektronenstrahlung an wasser- 

 stofffreiem Platin wesentlich geringer als 

 an gashaltigem ist, so lag der Gedanke 

 nahe, daB die Diffusion des Wasser- 

 stoffes nach auBen irgendwie die Ab- 

 gabe der Elektronen efwa in der Stro- 

 mungsrichtung des Gases befordere. Von 

 einer solchen Wirkimg ist aber nichts zu 

 bemerken ; nach Versnchen von Ri char ds o n, 

 bei denen Wasserstoff durch die Wande eines 

 gliihenden Platinrohres in einer Menge von 

 2 cm 3 (auf Atmospharendruck berechnet) 

 auf das Quadratzentimeter in einen luftver- 

 diinnten Raum einstromte, war keine Ver- 

 mehrung des gluhelektrischen Stromes als Be- 

 gleiterscheinung der Diffusion nachzuweisen. 



Man wird vor der Hand sich auf die An- 

 nahme beschranken miissen, daB die Be- 

 r iihrung derWasserstof f molekiilemit der Ober- 

 flache des heiBen Korpers die Elektronen- 

 emission bewirkt oder erleichtert. Unter der 

 weiteren Annahme, daB hierzu ein Minimal- 

 betrag an kinetischer Energie erforderlich 

 ware, lieBe sich durch Anwendung des Max- 

 wellschen Verteilungsgesetzes auf die Ge- 

 schwindigkeiten der Wasserstoffmolekiile 



auBerhalb des Gliihkorpers ein Temperatur- 

 gesetz von der Form des Richardsonschen 

 gewinnen. Aber auch an chemisclie Vor- 

 gange zu dcnken, die mit Elektronenstrah- 

 lung verbunden sind, liegt bei der Form der 

 Richardsonschen Gleichung nach dem 

 pbenGesagten wenigstens fur dasTemperatur- 

 intervall nahe, in welchem diese Gleichung 

 den Sattigungsstrom gut darstellt. 



Eine voll bcl'riedigende Theorie der Elek- 

 tronenemission an gliihenden Korpern be- 

 sitzen wir noch nicht. 



als die im vorigen behandelte Emission 

 negativer Elektronen, sie zeigt sich an Metall- 

 driihten am deutlichsten bei den tieferen 

 Temperaturen der Rot- und Gelbglut und 

 bei Gegenwart von Sauerstoff oder atmospha- 

 rischer Luft, sie verschwindet von selbst nach 

 langem Gluhen des Drahtes. 1m ho hen 

 Vakuum ist sie an reinen Platindrahten nur 

 sehr kurze Zeit (wenige Minuten) bemerkbar. 

 Der fliichtige Charakter der Erscheinung 

 lafit von vornherein vermuten, daB sie an 

 das Entweichen irgendwelcher verdampf- 

 barer Stoffe gebunden ist, die in und auf 

 den Gluhkorpern vorhanden waren. Sehr 

 anschaulich wird dies nach Richardson 

 dadurch gemacht, daB man einen Platin- 

 draht, der durch langes Gluhen die Eigen- 

 schaft, positive lonen auszusenden, verloren 

 hat, dadurch regenerieren kann, daB man 

 ihn stromlos einem noch frischen gliihenden 

 Drahteim Vakuum gegeniiberstellt, es findet 

 offenbar eine Sublimation des wirksamen 

 Materials vom heiBen zuinkaltenKorperstatt. 

 2. Bestimmung von e/m. Einen zu- 

 veiiassigeu Anhalt zur Bestimmung dei 

 Natur dieser positiven Elektrizitatstrager 

 gewinnt man durch Messung des Verhalt- 

 nisses ihrer Ladung zur Masse. 



Grundsatzlich kann man dasselbe Ver- 

 fahren verwenden, das oben fur die Be- 

 stimmung von e/m fur die negativen Trager 

 angegeben ist und das auf der Ablenkung 

 beruht, die ein in einem elektrischen Felde 

 sich bewegendes geladenes Teilchen durch 

 ein Magnetfeld erfahrt, dessen Kraftlinien 

 die des elektrischen Feldes senkrecht schnei- 

 den. Die experimentellen Schwierigkeiten 

 sind in diesem Falle aber wesentlich gro'Ber, 

 da zur Ablenkung der positiven Trager 

 unter sonst gleichen Umstanden viel kraf- 

 tigere Magnetfelder erforderlich sind als fiir 

 i die negativen. 



Von Richardson ist eine den speziellen 

 I Schwierigkeiten der Aufgabe angepaBte Methode 

 j angegeben ; das wesentliche der experimentellen 

 ' Anordnungwerdekurzbeschrieben(Figur6). Zwei 

 parallele Metallplatten AA und BB stehen im 

 Abstande weniger Millimeter einander gegen- 

 iiber, sie sind beide durch einen Schlitz in zwei 

 gleiche Teile geteilt. In der einen ist der Schlitz 

 durch den Platinstreifen P, der galvanisch 



B. Emission positiver Elektrizitatstrager. 



i. Allgemeines. Wie schon eingangs be- 

 inerkt, koniioii tiliihende Korper auch dann 

 einen elektrischen Strom in einem Gase ein- 

 leiten, wenn sic die Anode bilden, es miissen 

 daher in diesem Falle positive lonen an 

 ihnen gebildet wt-rdcn. 



Die Erscheinung ist weit unbestaiidi^er 



(^iiatlrantelektrometer 



Fig. 6. 



gliihend gemacht wird, nahezu ausgefiillt. Diese 

 Platte mit Einschlufi des gluhenden Streit'ens 



