

Induklivitat 



Stromkreis durch das Isoliermaterial des 

 >rs iintcrbrochen zu scin. Nun 

 gehl aber narh Maxwell von den ge- 

 ladencii Obert'lachen des Kondensators cine 

 elekirNclii' Yrrschiebung 2) aus und sobald 

 dnrcli eine a uf die Belegungen flieBende 

 Stnunstiirke eine Aenderung der Ladling 

 der BeleuMiniren eintritt, muB sich auch die 

 (in") lie der elektrischen Yerschiebnng andern; 

 man I'indet, daB, wenn i die Stromdichte 

 im Leiter ist, d. i. die Stromstarke pro qcm, 

 da nn im Dielektrikum 





Die in einem Zeitelement dt wahrend 

 des Anstiegs zugefilhrte Energie 



Eidt 



wird eben nur zum Teil zur Erwarmung 

 des Widerstandes R verbraucht, dieser 

 Teil ist: 



i 2 Rdt 



zu setzen; der andere Teil dient dazu, die 

 magnetische Energie der Felcler zu ver- 

 starken; es hat die GroBe 



dt 



/A\ setzen ist; jeder Stromfaden im Strom- 

 leiter setzt sich im Dielektrikum in einen 

 Verschiebungsfaden fort. Die elektrische 

 Verschiebung 2) an sich ist magnetisch nicht 

 wirksam, wohl aber ihre zeitliche Ver- 

 anderung und zwar in genau demselben MaBe, 

 wie die zugehorige Stromdichte. Durch diesen 

 iiberaus wichtigen Schritt der Maxwellschen 

 Theorie ist die Geschlossenheit aller Strom- 

 kreise wieder hergestellt. 



2. Die induzierten elektromotorischen 

 Krafte. Der Energieinhalt irgendeines 

 Systems erhalt erst dadurch Interesse und 

 praktische Bedeutung, daB die Energie- 

 formen ineinander verwandelbar sind. Auch 

 bei der magnetischen Energie ist die Unter- 

 suchung dieser Verwandelbarkeit von be- 

 sonderem Interesse. 



Wird das magnetische Feld so, wie es bis- 

 her stets vorausgesetzr wurde, durch ruhende 

 Stromleiter erzeugt, so entsteht die magne- 

 tische Energie des Feldes auf Kosten der 

 den Leitern zugefiihrten elektrischen Energie. 

 Man denke sich z. B. einen einzelnen 

 eine Spule enthaltenden Stromkreis, der 

 an eine Gleichspannung E gelegt wird, 

 dann lehrt die Erfahrung, daB der Strom i 

 (Augenblickswert) allmahlich von Null auf 

 seinen Endwert J==E/R ansteigt, wo R 

 den Gesamtwiderstand bedeutet. 



Es ergibt sich also: 



Eidt =-- Ri 2 dt+ dfi-L 



daraus folgt die wichtige Beziehung: 

 E = Ri + L ^ oder: 



T 



, L -- = 

 dt/ 



cli 



(6) 

 (6a) 



Der Ausdruck L ,, wirkt also wie eine 

 dt 



elektromotorische Kraft, die dem von auBen 

 angelegten E entgegenwirkt. Man nennt 

 sie die EMK der Selbstinduktion; sie 

 unterscheidet sich von der EMK E wesent- 

 lich dadurch, daB man sie in dem Stromkreis 

 nicht lokalisieren kann. Anders ausgedruckt: 

 fiir die Berechnung der Stromstarke des 

 Kreises wirkt das wachsende magnetische 

 Feld ebenso wie eine elektromotorische 

 Gegenkraft, die man sich ebenso wie die 

 JiuBere sogenannte eingepragte EMK in 

 den Stromkreis eingefiigt denken dart'; es sei 

 aber darauf hingewiesen, daB fiir andere 

 Erscheinungen, z. B. die Berechnung des 

 gleichzeitig entstehenden elektrischen Feldes 

 dieser Ersatz nicht zulassig ist, 



Aus Gl. (6) ergibt sich die Stromstarke 



zu: 



E/ --t 



* -*--^ i -t ^ ^ 



'-si 1 - 6 L 



(7) 



zur Zeit t == ist also i == 0, und der End- 

 wert fiir t == oo ist J =- i =- E/R. 



In der Zwischenzeit wachst die Stromstarke 

 allmahlich an und zwar um so langsamer, 

 je kleiner R und je grb'Ber L ist, In Figur 4 

 stellt OA den Stromverlauf dar. 



Wird andererseits jetzt E plotzlich aus- 

 geschaltet und der Stromkreis kurz ge- 

 schlossen, so folgt aus der Gleichung: 



Fig. 3. 



Fig. 4. 



