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Infrarut 



R = Prozentisches Reflexionsvermogen 

 100 g, 



e Emissionsvermngpii, bezogen aut' den 



schwarzen Korper, 

 E : Prozentisches Emissionsvermb'gen 



100 e. 

 ^ Extinktionskoeffizient. 



2. Apparate. a) Die Apparate zur Mes- 

 sung der Intensitat int'raroter Strahlung 

 si nd an anderer Stelle (vgl. den Artikel 

 ,,Strahlungsmessung") ausfiihrlich be- 

 schrieben. Es kommen heute ausschlieBlich 

 in Betracht die Thermosaule, das Mikro- 

 radiometer, das Bolometer und das Radio- 

 meter. 



b) Zur Well en 1 an g ernes sung werden 

 die analogen Methoden der Optik in ent- 

 sprechend abgeanderter Form verwandt. 



1. Das Spektrometer hat an Stelle der 

 Linsen meist Hohlspiegel, An Stelle des be- 

 obachtenden Auges oder der photographischen 

 I'latte tritt einer der unter a) genannten 

 Apparate. Die Spektrometer werden meist 

 mit Wadswortheinrichtung zur Erhaltung 

 der Minimalablenkung versehen. Als Pris- 

 mensubstanz kann dienen: Glas bis 2 ju, 

 Quarz bis 2,3 //, FluBspat bis 9 //, Steinsalz 

 bis 13 /n, dicke Sylvinprismen bis 18 //, spitze 

 Sylvinprismen bis 22 //,. 



Zur Bestimmung der Dispersion benutzt 

 man Linien bekannter Wellenlange. Diese 

 kann man erzeugen mit Hilfe von Sub- 

 stanzen mit scharfen selektiven Eigen- 

 schaften. F. Paschen und H. M. Randall 

 haben eine Reihe scharfer Emissionslinien 

 verschiedener Substanzen bis 9 /< festgelegt. 

 Oder man erzeugt Linien bekannter Wellen- 

 lange mittels eines Gitters (s. unten). SchlieB- 

 lich kann man durch geeignete Interferenz- 

 methoden (Talbotsche Streifen oder Quarz- 

 platten zwischen gekreuzten Nikols) dunkle 

 Linien im Spektrum erzeugen, deren Lage 

 im Infrarot sich aus ihrer direkt beobacht- 

 baren Lage im sichtbaren Spektrum be- 

 rechnen laBt. 



Spezielle Konstruktionen von Spektro- 

 metern fur Infrarot sind u. a. von S. P. 

 Langley, K. Angstrom, F. Paschen 

 und P. Lebedew verb'ffentlicht, Sole-he 

 Spektrometer konnenauch mit automatischer 

 Registriervorrichtung versehen werden. 



2. Als Beugungsgitter kb'nnen ent- 

 weder Reflexionsgitter auf Metall oder Gitter 

 aus sehr feinen Metalldrahten dienen. Die 

 Lage der verschiedenen Wellenlangen im 

 Gitterspektrum ist aus den geometrischen 

 Verhiiltiiissen in gleicher Weise zu berechnen 

 wie im sichtbaren Spektrum (vgl. den Artikel 

 ,,Bcugung des Lichtes"). 



Das Quarzinterl'erometer nach 

 H. Rub ens (Fig. 1) ist besonders geeignet 

 zur Wellenlangenmessung im langwelligen 



Inl'rarot, wo das Spektrometer versagt, also 

 etwa von 20 JLI ab. Es besteht im wesentlichen 

 aus einer von zwei ebenen Quarzplatten 

 (G und G') begrenzten ,,Luftplatte", deren 



Fig. 1. 



Dicke in meBbarer Weise verandert werden 

 kann, indem die eine der beiden Quarz- 

 platten an einem festen Trager (C), die 

 andere an dem Schlitten (I) einer Teil- 

 maschine befestigt ist. Bringt man. die Luft- 

 platte in den Weg der zu untersuchenden 

 Strahlung und vergroBert die Dicke derselben 

 alliniililich, von Null beginnend, so zeigt die 

 Intensitat der hindurchgehenden Strahlung 

 periodische Schwankungen. Aus einer 

 Kurve, die die Ausschlage des MeBinstru- 

 mentes als Funktion der Dicke der Luftplatte 

 darstellt, kann man aus der Lage der Maxima 

 und Minima die mittlere Wellenlange der 

 Strahlung berechnen. Auch die Intensitats- 

 verteilung der Strahlung kann man mit 

 gewisser Annaherung feststellen. 



F. Paschen hat sich um die Ausbildung 

 der MeBmethoden im Infrarot ein sehr groBes 

 Verdienst erworben. Es ist hauptsachlich 

 ihm zu verdanken, wenn die Erforschung 

 infraroter Spektren heute mit fast der 

 gleichen Genauigkeit moglich ist, wie die der 

 Spektren im sichtbaren Gebiet. 



3. Dispersion. Das optische Verhalten 

 der Korper hangt allgemein ab von den Eigen- 

 schwingungen der in ihnen enthaltenen elek- 

 trisch geladenen Teilchen. Dieses sind einer- 

 seits die an die Atome quasielastisch ge- 

 bundenen Elektronen, deren Eigenschwingun- 

 gen im sichtbaren Spektrum oder im Ultra- 

 violett liegen, antlererseits die geladenen 

 Atome oder Atomgruppen (lonen) der Kor- 

 per, die gegen oder umeinander schwingen 

 kb'nnen, und deren Eigenschwingungen im 

 Infrarot liegen. 



Infrarote Atomfrequenzen jenseits von 

 1 (.1 sind bei chemischen Verbindungen 

 immer vorhanden. Bei den Elementen 

 fehlen sie hiiut'ig oder machen sich optisch 

 niclit bemerkbar. 



In bezug auf die Dispersion zeigt sich 

 dies darin, daB der Brechungsexponent 

 vieler Elemente auch im Infrarot durch die 



