Ini'rarot 



11".) 



un d A = 8,6793 ju. Wegen dieser guten Re- 

 produzierbarkeit schlagt letzterer sie als 

 Wellenlangennormale vor. 



Da das Reflexionsvermogen zu beidea 

 Seiten des Maximums, besonders aber auf der 

 Seite der langen Wellen nicht unmittelbar 

 auf kleinere Werte sinkt, so erstreckt sich 

 die nach der Reststrahlenmethode isolierte 

 Strahlung stets liber ein Wellenlangenbereich 

 von gewisserBreite. Die angegebenen Zahlen 

 gelten fur das Intensitatsmaximum. Es ist 

 clabei zu bemerken, daB die Lage des Maxi- 

 muras und die Energieverteilung von einer 

 groBen Zahl von Faktoren beeinfluBt wird, 

 so von der Zahl der Reflexionen, der Energie- 

 verteilung der Strahlenquelle, der selektiven 

 Absorption der im Strahlengang befindlichen 

 Medien, dem Absorptionsvermogen des MeB- 

 instruments u. a. m. 



Sehr bemerkenswert ist ferner der Verlauf 

 des Reflexionsvermb'gens der Me- 

 tal le im Infrarot. Aus der elektromagneti- 

 schen Theorie des Lichtes ergeben sich die 

 Beziehungen 



---- 4) 



- 2 . ... 5) 



w 



Hier bedeutet e die Dielektrizitats- 

 konstante, o das Leitvermogen, T die Schwin- 

 gungszeit der betrachteten Schwingung. 

 Wenn e klein ist gegen 2or, so ist 



n =- x -- }'OT ...... 6) 



Die Bedingung, daB e klein sei gegen 

 2ar, wird urn so mehr erfiillt sein, je groBer 

 die Leitfahigkeit ist, also bei Metallen, 

 und je langere Wellen man benutzt. 

 Gleichung (3) und (6) ergeben 



_ 2or + 1 --2^or _ 4(/or_ 



= ~~~ 20T + 2|r'OT + 1 



Wenn sehr klein gegen )30 wird, so 



geniigt das erste Glied der Formel 8). Im 

 kurzwelligen Infrarot ist jedoch das zweite 

 Glied hinzuzunehmen. 



Nach Gleichung 8) kann man also das 

 Emissions- und Reflexionsvermogen von 

 Metallen im Infrarot fiir jede Wellenlange aus 

 dem elektrischen Widerstand berechnen. 

 Diese Frage ist von H. Rubens und E. Ha- 

 gen in einer Reihe von Arbeiten eingehend 

 untersucht worden, indem sie das Emissions- 

 vermogen von Metallen bei verschiedenen 

 Temperaturen maBen. Die Aenderung des 

 Emissionsvermogens mit der Temperatui 

 laBt sich aus der Formel 8) berechnen, 

 wenn man den Temperaturkoeffizienten des 

 Widerstandes kennt. Andererseits kann man 

 diesen Temperaturkoeffizienten aus gemes- 

 senen Werten des Emissionsvermogens be- 

 rechnen. 



Das wesentliche Resultat der Arbeiten 

 von H. Rubens und E. Hag en ist nun, 

 daB von etwa 5 / aufwarts die optisch 

 bestimmten Temperaturkoeffizienten mit den 

 elektrisch bestimmten identisch werden. 

 Der Absolutwert der Emissionsvermogen 

 fallt bei 8,85 ju allgemein urn den gleichen 

 Bruchteil (etwa 20%) kleiner aus, als sich 

 aus der Formel 8) ergibt, dagegen ist bei 

 26 /LI auch diese Uebereinstimmung aus- 

 gezeichnet, wie sich aus der Tabelle IV 

 ergibt. 



Diese Beobachtungen zeigen, daB die 

 Eigenschwingungen der Atome das optische 

 Verhalten im Gebiete der langen Wellen nicht 

 mehr wesentlich beeinflussen. 



Aus den Formeln (6) und (7) folgt 



2 200 



n = x = ^ 1 = =~^ ^ ' - 1 - 



Vernachlassigt man, was nach den oben 

 gemachten A r oraussetzungen erlaubt ist, 1 

 gegen 2or, so ergibt sich 



2 



" for + 1 ' 

 Hieraus folgt durch Reihenentwicklung 



2 2 + .. 



7) 



}OT OT 



Fiihrt man nun statt der Schwingungs- 

 zeit T die Wellenlange A, statt des Leit- 

 vermbgens o den Widerstand w eines Drahtes 

 von 1 m Lange und 1 qmm Querschnitt in 

 Ohm ein und druckt ferner Reflexion und 

 Emission prozentisch aus, so ergibt eine 

 einf ache Umrechnung : 



E = 100 K = 36,5 



6,67 



Man kann also Brechungsexponent und 

 Extinktionskoeffizient der Metalle aus ihrem 

 Emissionsvermogen oder ihrem Reflexions- 

 vermogen berechnen. 



Fiir die Reststrahlen von Bromkalium 

 haben H. Rubens und H. Hollnagel die 

 in Tabelle V angegebenen Reflexionsvermogen 

 srefunden. 



Dichroitische Reflexion ist von verschie- 

 denen Beobachtern gefnnden worden. Nys- 

 wander fand, daB bei einigen Substanzen 

 verschiedene Reflexionsmaxima verschiede- 

 nen Polarisationsrichtungen angehbren. Bei 

 kristallinischem Quarz und bei Turmalin 

 beobachtete 0. Reinkober Dichroismus 

 der Reflexion zwischen 1 /a und 15 /LI. 



W. W. Coblentz hat die Reflexions- 

 spektra einer groBen Reihe von chemischen 

 Verbindungen untersucht. Bei einigen 

 derselben verschiebt wachsendes Atomgewicht 

 der einen Komponente der Verbindung das 

 Maximum der Reflexion nach langeren 



