K al lolerscheinmigen 



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bestehen. Darin ist 



(6) 

 (7) 



angenommen. In dem Raame rechts von 

 der Trennebene Q Q sei kein Feld . Auf 

 Grand des Faradayschen Indaktiomge- 

 setzes and des Gesetzes vom magnetischen 

 Kreise laBt sich nan zeigen (eine elementare 

 Ableitang ist in der Elektrot. Zeitschr. 1913 

 S. 1053 angegeben), daB ein derai tiger Sprang 

 in der Feldverteilung nicht bestehen bleiben 

 kann, sondern mit der Geschwindigkeit w 

 (Gleichang?) sich nach rechts verschieben maB. 

 Dieser Vorgang ist das Urbild einer fortschrei- 



an, so wandert der Sprung in der umgekehr- 

 ten Richtang. Das Fdd wird also in dies em 

 Falle abgebaut. 



Der allgemeine Fall, in \velchein die Feld- 

 starken in einem beliebigen Starkeverhaltnis 

 stehen, kann auf die beiden vorher betrach- 

 teten Falle (Gleichang 6, 6 a) zuruckgefuhrt 

 werden. Man denkt sich das wirkliche Feld 

 ^05 o aus zwe i Teill'eldern (', )' and (", 

 ,sy zusannnengesetzt, von denen das erste 

 dem Fall der Gleichang 6, das zweite dem 

 Fall der Gleichang <>a entspricht. 

 macht also den Ansatz: 



@ =' + "; = ' + " 



Raumerstreckung 



__ Fig. 3. Oben: Sprung in der 



^-o raumlichen Feldverteilung. Un- 



tenrStetigeFeldverteilung, (lurch 

 Seitenansicht des Feldes. Aufsicht auf die Trennebene. ejne Rei c kleiner Sprunge an- 



Fig. 2. Elektrornagnetisches Feld einer Wanderwelle. genahert dargestellt. 



tenden elektromagnetischen Welle. Von ihm 

 aasgehend, laBt sich leicht zeigen, daB nicht 

 nar ein endlicher Sprang, sondern aach eine 

 entsprechende stetige raamliche Veranderang | 

 der Feldstarke mif der Geschwindigkeit w ; 

 i'ortwandern miiB. Man braucht dtiza nar, 

 wie in Figar 3 angedeatet, die stetige Ver- 

 teilang sich durch eine Reihe beliebig kleiner : 

 Sprunge ersetzt zu clenken. Jeder von ihnen 

 wandert mit der Geschwindigkeit w n , also 

 tat dies aach die ganze Verteilang. 



In einer solchen fortschreitenden Welle 

 ist die Dichte der Energie des elektrischen 

 Feldes, d. i. die GroBe 



Mittels dieser 4 Gleichangen konnen die vier 

 GroBen (5', (", ' and " berechnet werden. 

 Man erhalt 



& i o . . ft' _ = 



: o ^-o "t - "o ' -v - 9- 



iiberall ebenso groB, wie die Dichte der Ener- 

 gie des magnetischen Feldes, namlich 



Die Gleichheit dieser beiden GroBen 1'olgt 

 aas der Beziehang (6) ziwschen den Feld- 

 starkjen. 



Kehrt man in Figar 2 die Richtang eines 

 der beiden Felder am, d. h. setzt man statt 

 der Beziehang (6) die Gleichang 



O . . . . (6 a) 



Aas dieser Zerlegang erkennt man, daB 

 ein Sprang im Felde im allgemeinen 

 in zwei feilspriinge zerfallt, die in 

 entgegengesetzten Richtangen mit 

 der namlichen Geschwindigkeit w 

 forteilen. Das gleiche gilt natiirlich aach. 

 von einer stetigen raumlichen Aenderang 

 der Feldstarke. Nar wenn die Feldstarken 

 gerade in der durch die Gleichang (6) oder (6a) 

 gegebenen Beziehang stehen, bewegt sich 

 die gesamte Verteilang nach der ein en oder 

 anderen Richtang. 



An den vorstehenden Betrachtungen an- 

 dert sich nichts, wenn das Feld in den zur 

 Ebene Q Q (Fig. 2) parallelen Ebenen nicht 

 homogen verteilt ist. Wir konnen daher 

 z. B. aach die Feldverteilung voraassetzen, 

 wie sie am eine Leitang herrscht, cleren 

 Leiterachsen auf der Ebene Q Q senk- 



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