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Kanalstrahlen - K;ip;i/ii'it 



.\,m. </. Phi/x. 23. X. 261, 1907. -- /. Stark, 

 Ann. -I. I'l'i/x. 26. N. .s">;, 1908. - - J. Stark 

 ///// M. Stenbinti, Ann. </. /'////>;. 26, S. 918, 

 1908. - - Diesel hen. Ann. d. Phys. 28, S. 074, 



- J. Stark und G. Wendt, Ann. </. 

 Pln/s. 38, S. 669 und 9^1, 191S.--L. Yey<n-d, 

 Ann. ,1. Phys. 39, S'. Ill, 191.. J . H. ll'ilsar, 

 .Inn. (I. Phys. 89, S. 1251, 1912. J. Star!,; P. /.. 

 >', In.', i<n.:. - - Dcrselln-, Ann. <l. /'hi/x. 42, 

 >S. in.:, 191S. - - J. Stark, A. Fischer und 

 H. Kirschbaum, Ann. d. Phys. 40, 6'. 4^9, 



- J. Stark, G. Wendt, H. Kirsch- 

 haum und R. Kiinzer, Ann. d. Phys. 42, 

 ,s. .'.;.', 1913. E. Gehrcke und O. Reichen- 

 heim, V. d. d. P. G. 8, S. 559, 1906. - - Dle- 

 selben, Ann. d. Phi/s. 25, 8. 861, 1908. - 

 O. Reichenheiin. Ann. d. Phys. 33, S. 747, 

 1910. 



W. Wlen. 



Der beschriebene Apparat ist ein Kon- 

 densator und die Proportionalitatskon- 

 stantc C wird seine Kapazitat genannt. 

 Sie ist numerisch gleich cler Elektrizitats- 

 menge, womit sich der Kondensator ladt, 

 wenn diePotentialdifferenzl betragt. Werden 

 q und Jv in absoluten cgs = Einheiten, 

 elektrostatisch oder elektromagnetisch, ge- 

 messen, so erliiilt man auch C in diesen 

 Einheiten. Die Dimension im elektrostati- 

 schen MaBsystem ist [cm], im elektro- 



magnetischen 



sec* 



Kantengerolle. Kantengeschiebe. 



Gerolle und Geschiebe, die mehr oder 

 minder von ebenen Flachen begrenzt werden. 

 Diese Flachen sind entweder durch Wind- 

 schliff (vgl. den Artikel ,,Atmosphare. 

 Geologische Bedeutung") oder durch 

 Gletscherbewegung (vgl. den Artikel ,,Eis") ' 

 hervorgebracht. 



Kapazitat. 



1. Definition und Einheit der Kapazitat. ' 

 2. Kapazitat und Vektoren des elektrischen Fel- 

 des. 3. Elektrische Energie. 4. Teilkapazitaten 

 beliebig vieler Leiter. 5. Riickstandsbildung. 

 (i. Parallel- und Reihenschaltung von Konden- 

 satoren. 7. Verhalten der Kapazitaten gegeniiber 

 Wechselstromen. 8. Resonanz. 9. Dielektrische 

 Verluste. 10. Verteilte Kapazitaten. 11. Berech- 

 nung von Kondensatoren. 12. Konstruktion 

 von Kondensatoren. 13. Messungen mit dem 

 ballistischen Galvanometer. 14. Die Maxwell- 

 Thorns onsche Methode. 15. Kapazitatsmessun- 

 gen unter Venvendung von Wechselstromen. 

 16. Messung verteilter Kapazitaten. 17. Messung 

 von Teilkapazitaten. 



i. Definition und Einheit der Kapa- 

 zitat. Werden zwei einander parallele, ebene 

 Metallplatten auf verschiedene Potentiale 

 gebracht, so sammeln ?ich auf den einander j 

 zugewandten Flachen gleiche Elektrizitats- 

 mengen q an, mid /war auf der Platte von ; 

 hoherem Potential positive, auf derjenigen 

 von niederem Potential negative. Ist Av die 

 Potentialdifferenz zwischen den Flatten, 

 so lehrt die Erfahrung, daB die Elektrizitats- 

 menge q dem Av proportional ist. 



q-C./Jv (1) 



cm 



In der Praxis werden sehr viel die Einheiten 

 des sogenannten technischen MaBsystems an- 

 gewandt: miBt man Av in Volt, q in Cou- 

 lomb oder Amperesekunden, so ergibt sich 

 C in Farad. Nun ist 1 Coulomb eine aufier- 

 ordentlich groBe Elektrizitatsmenge. 1 ) 



Daher ist auch 1 Farad eine sehr groBe 

 Kapazitat und man rechnet deshalb meist 

 mit der praktisch handlicheren GroBe von 

 1 ^F (spr. Mikrofarad) = 1Q- 6 Farad. 

 Zwischen elektrostatischen, elektromagne- 

 tischen absoluten Einheiten und technischer 

 Einheit bestehen die Beziehungen 



1 cm elektrostatisch = 1,11.10- 8 ^F. 

 1 sec 2 /cm elektromagn. : 10 15 ^F, 



Die Kapazitat eines Plattenkondensators 

 ist mit groBer Annaherumg proportional 

 der PlattengroBe und umgekehrt proportional 

 dem Plattenabstand. Sie hangt also nur 

 von den geometrischen Abmessungen ab; 

 dazu tritt aber noch eine Materialkoustante. 

 Taucht man namlich den Kondensator, 

 zwischen dessen Flatten wir bisher Luft 

 angenommen hatten. z. B. in Ricinusol, 

 so wachst seine Kapazitat auf das 4, 7 f ache, 

 d. h. wird dauernd eine Akkumulatoren- 

 batterie von konstanter Potentialdifferenz 

 an den Kondensator belassen, so steigt die 

 Ladung auf den Flatten auf das 4,7fache; 

 Isoliert man dagegen die Flatten, so daB 

 die Ladungen sich nicht andern konnen. 

 so sinkt die Potentialdifferenz auf den 4,7 ten 

 Teil. 



2. Kapazitat und Vektoren des elek- 

 trischen Feldes. Die bisherigen Bctrach- 

 tungen ergeben zwar brauchbare Rechen- 

 regeln, aber sie verschaffen keinen tieferen 

 Einblick in den Vorgang. Um diesen zu 

 erhalten, ist es notwendig, auf die wich- 

 tigsten Eigenschaften des elektrischen Feldes 

 einzugehen. Befinden sich im Innern von 

 isolierenden Stoffen geladene Leiter, so 

 stellt der gesamte Raum ein elektrisches 

 Feld dar. Letzteres ist durch zwei Vektoren 

 charakterisiert: 



x ) Zwei Elektrizitatsmengen von je 1 Coulomb 

 iiben in 1 km Enti'crmmg voneinander noch eine 

 Kraft von 1 Tonne auf einander aus. 



