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2a) Die elektrische Feldstarke r. 

 Sie ist nach GroBe und Richtung in jedem 

 Punkte gleich der Kraft, die auf die Elek- 

 trizitatsmengc Eins ausgeiibt wird, wenn 

 man sie in den Punkt P bringt. Geht man 

 von Punkt zu Punkt in Richtung der Feld- 

 starke vorwarts, so erhalt man die Feld- 

 linien. Die Feldlinien beginnen und enden 

 auf den Leitern (bezw. im Unendlichen): 

 jedenfalls laufen sie nie in sich zuriick. Die 

 Arbeit, die notig ist, um die Elektrizitats- 

 menge 1 von eineni Leiter langs einer Felcl- 

 linie'zum anderen zu bringen /gdl, ist die 

 Potentialdifferenz zwischen den Leitern. 

 Im Innern der Leiter ist die Feldstarke Null, 

 das Potential konstant. Wircl ein System 

 von Leitern durch eine metallische Hiille 

 umschlossen, so ist das elektrische Feld im 

 Innern von clem AuBenraum vollstandig 

 abgeschlossen, weil alle Feldlinien, die auf 

 die Hiille treffen, clort enden und die Hiille 

 nicht zu durchdringen vermogen. 



ab)Die elektrische Verschiebung 2). 

 Sie hat in jedem Punkte dieselbe Richtung, 

 wie die elektrische Feldstarke 5% und i*t 

 ihr numerisch proportional. Im elektro- 

 niaii'iietischen MaBsystem gilt die Beziehung 



oo 



wo c ==3.10 10 cm/sec die Lichtgeschwindig- 

 keit nnd s die Dielektrizitatskonstante 

 bedentet. e ist eine Materialkonstante. 

 T hat eine fur die Theorie der Konden- 

 satoren wichtige Eigenschaft. Wenn man 

 von der Umrandung einer auf der Oberflache 

 eines Leiters liegenden kleinen Flache dS t 

 i Kiir. 1) ausgehend samtliche Verschiebungs- 



dS, 



Lei>er2 



Fig. 1. 



linien konstruiert, so eutsteht eine Rohre, 

 die auf eineni anderen Leiter endencl 

 auf dieser Oberflache das Element dS 2 

 ausscheidet. Langs der ganzen Rohre ist 



Rohre wird, d. li. jn dichter die Verschiebungs- 

 linieii zusammengedrangt werden, um so 

 groBer ist an der betreffenden Stellc T : i'erner 

 sincl die Elektrizitatsmengen an I' den End- 

 1'la'chen dS x dS 2 einander gleich. abrr von 

 entgegengesetztem Vorzeichen. !> ist also 

 so, als ob eine Elektrizitatsmenge <hj dureli 

 eine undurchl;issi^(> Rohre ii-c\visscniiaCen 

 hindurchgeschoben wird. Dieser Satz ^ilt 

 unabhangig davon, ob die Verschiebungs- 

 linien auf ihrem Wege ein oder verschiedene 

 Dielektriken treffen. An den Grenzflachen 

 konnen die Linien eine Knickung erfahren, 

 gehen aber im iibrigen ungestort weiter 

 (vgl. aucli den Artikel ,,Elekt rise lies 

 Feld"). 



Wendet man diese Satze auf den Platten- 

 kondensator an, so hat man zwischen den 

 Flatten ein homou'enes Feld. das von der 

 Platte A zur Platte B verlauft (Fig. 2); 

 die Potentialdifferenz A\ und die Feldstarke 

 hangt durch die Gleichung 



Av--=%l (3) 



zusammen: und die Ladung Q auf einer 



Platte mil der dielektrischen Yerschiebung 

 durch 



47rQ=^S (4) 



(S FlacheninhaJt der Platte) 

 Also wird die Kapazitat 



(5) 



Diese Formel gestattet, die Kapazitat 

 aus den Abmessnngen und der Dielek- 

 trizitatskonstante zu berechnen. 



Die Formel ist ahnlioh gebaut, wie der Leit- 

 wert (reziproker Wiclerstand) eines zylindrischon 

 Leiters 



konstant, und zwar im elektroniagnetischen 

 MaBsystem gleich 4;rdq, wenn ck] die auf jeder 

 der Endflachen dSjdSo ruhende Elektrizitats- 



menge bedeutet. Daratis folgt, je enger die 



Hanclvvorterbuch der Naturwissenschaften. Band \ 



(a spez. Widerstand). 



Im allgemeinen kann man von der Ver- 

 teilung der Verschiebungsrohren sagen, da6 

 sie sich wie elastische Rohren verhalten, die 

 zwischen ihren Enclpunkten ausgespannt 

 sincl und senkrecht dazu in der Querrichtung 

 einen Druck ausiiben. Unter Berucksich- 

 tigung dieser Eigenschaft ist es zu verstehen, 

 daB die Feldlinien am Plattenrande seitlich 

 heraustreten, und daB auch von der Ruck- 

 seite der Flatten Feldlinien im groBen Bogen 

 um die Plattenrander herumlaufen (s. Fig. 2). 

 Diese sogenanten Streulinien sincl in der 

 Formel (5) fiir die Kapazitat nicht mit 

 beriicksichtigt. Man kann die Streuung 

 praktisch beseitigen, indem man drei ein- 

 ander parallele Flatten anwendet, von denen 

 die beiden auBeren, metallisch miteinander 

 verbundenen die eine Kondensatorbelegung, 

 die mittlere die andere bildet. 



Eine VergroBerung des Kondensators 



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