Katliodenstrahlen 



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t'olgen hier clem Gedankengang von W. 

 Kaufmann und Aschkinass. 



Werfen wir einen Korper in horizontaler 

 Richtung, so wird er nach dera Tragheits- 

 gesetz, falls keine anderen Kraft e auf ihn 

 wirken. in horizontaler Richtung weiter 

 fliegen und zwar derart, daB er in gleichen 

 Zeiten gleiche Strecken zuriicklegt. Wirkt 

 aber zu gleicher Zeit die Schwerkral't auf 

 ihn ein, so beschreibt er bekanntlich eine 

 Parabel. 



Ganz almlich liegen die Verhaltnisse, 

 wenn man die Kathodenstrahlteilchen in 

 horizontaler Richtung fortschleudert, so daB 

 sie sich mit konstanter Geschwindigkeit 

 weiter bewegen und dann noch senkrecht 

 zu dieser Bahn eine konstante elektrische 

 Kraft wirkeu laBt. Die Gerade wird dann 

 ebenfalls in eine Parabel iibergehen. 



Mathematisch laBt sich dieser Gedanke 

 folgendermafien ableiten. 



Aus dem Punkte A fliegt das Kathoden- 

 strahlteilchen, welches nach den Versuchen 

 von Perrin eine negative Ladling, die wir 



her hat die Gleichung der Parabel die Form 



eEx 2 



_ 



~ 



2mv 2 ' 

 Hieraus l'ol-t 1'iir b == c k 



b _ e 



~ 



mv- 



und tg a==tgBcD d. h. . ' bei x == /. 



oX 



tg a = 

 mv 2 



Endlich ergibt sich fiir h == b Itg a 



h = 



eE/. 



* 1 - 

 inv- 



Nun folgt aus dem Prinzip der Erhaltung 



der Energie 



1 ., 111 v 2 = V e 



1) 



M (+) 



wo V das Entladungspotential d. h. die 

 Potentialdifferenz zwischen AC (bezw. AB) 

 in absoluten elektromagnetischen Einheiten 

 bedeutet. 



Dies gibt in Verbindung mit der vorigen 



Gleichung 



h == 



2T 



Fig. 12. 



mit e in absoluten elektromagnetischen 

 Einheiten bezeichnen wollen, enthalt, mit 

 der Geschwindigkeit v in der Richtung AC 

 und trifft den mit einer fluoreszierenden 

 Masse bestrichenen Schirm im Punkte C. 

 Erregen wir jetzt zwischen den Kondensator- 

 platten MN und PQ das elektrische Feld E, 

 so zwingt dieses das Teilchen, sich auf 

 einer Parabel Ac zu bewegen. Im Punkte c 

 verlaBt es das elektrische Feld, bewegt sich 

 weiter auf der Geraden cB und trifft den 

 Schirm SR im Punkte B. Die Entfernung 

 BC = h ist das MaB der Ablenkung, welche 

 wir berechnen wollen. Wir setzen die Lange 

 des Kondensators Ak == /. und die Entfer- 

 nung cD - = 1. Die veranderlichen Koordi- 

 naten auf tier Kurve AC bezeichnen wir 

 durch x und z; die Zeit werden wir von An- 

 fang der Bewegung des Teilchens im Punkte 

 A reclmen und mit t bezeichnen. Dann ist 



eE 



x = vt, z = - t 2 , wo m die Masse des 

 2m 



Kathodenstrahlteilchens in gr bedeutet. Da- 



.... 2) 



Vh 

 Es ergibt sich somit, daB das Produkt ^ 



gleich dem aus den Dimensionen des Appa- 

 rates zu berechnenden konstanten Wert 



-2+4 ist. 



Die physikalische Bedeutung der Forme! 

 liegt auf der Hand: Tritt ein mit konstanter 

 Geschwindigkeit sich bewegendes Kathoden- 

 teilchen in ein elektrostatisches Kraftfeld, 

 dessen Kraftlinien senkrecht zu seiner ur- 

 spriinglichen Bahn verlaufen, so ist h, d. h. 

 die Strecke, uni die es sich in der zu seiner 

 urspriinglichen Bahn senkrechten Richtung 

 bewegt, direkt proportional der ablenkenden 

 Kraft und umgekehrt proportional der wirk- 

 samen Potentialdifferenz. 



Die Versuche bestatigen durchweg die 

 gemachten Annahmen. Wir kb'nnen daher 

 schlieBen, daB die Kathodenstrahlen aus 

 negativ geladenen Teilchen bestehen, die 

 von der Kathode fortgeschleudert werden. 

 Dies ist der wesentliche Inhalt der Crookes- 

 schen Emissionstheorie, die hierdurch eine 

 sehr strake Stiitze erfahrt. 



Versuche iiber die elektrostatische Be- 

 einflussung der Kathodenstrahlen sind wie 

 schon erwahnt, noch von einer Reihe von 

 Forschern teils gleichzeitig mit Kaufmann 

 und Aschkinass und teils kurz nachher 

 angestellt und veroffentlicht worden, so 

 von Lenard, Wien u. a. An dieser Stelle 



