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Kathodenstrahlen 



-trahlteilrhen liach a'b'c'd' t:rlaii'.:(Ml. dcr 

 Strom in a'b'c'd' diesclbe Kielilnn^ habcn 

 wie in abed. Verschiob! man a'b'e'd' wciter. 

 so koinm! man schlieBlicli xu cincm I'nnkto. 

 \\o dieser Ted lies Systems uiclit inchr \\irkt. 

 il. h. die Kathodenstrahlen, welche an abed 

 zur Xeit dor TO|.;;CII Stroni.-liirke vorbei- 

 iriiiLren. ti el' fen in a'b'c'd' die Xcil dcr Strom- 

 uinkclir an, \vo also die Stromsliirkc irerade 

 Xull ist. Aus dcr bekannicn Fortpflanzungs- 

 geschwindigkeit der Schwingun^ and der 

 Uiime zwisclien abed und a'b'c'd' laBt sich 

 dicsc Xcil leiehi berechnen. Der von den 

 Kathodenstrahlen in dicserXcit zuruckgelegte 

 \Vcu' eru'ibt dann sol'ori ihrc Fortpflanzungs- 

 i:csrh\\ indiukeil. Sic betrug ungefiihr ein 

 Aclilcl dcr dcr Lichtgeschwindigkeit. 



\\'ie sehon envahnt, iindert sich die Ge- 

 schuiiidiirkeit der Kathodenstrahlen je nadi 

 ilein an<;ewandten Potential (Formel 1 

 S. 732): in den verschiedenen Versuchsreihen 

 selnvankte sie zwischen 22 000 bis 50 000 km, 

 in dcr Sckunde, erreichte also einen Wert, 

 wic cr sonst bei Massenteilchen oder sich be- 

 ueu'enden Korpern niemals vorkommt. Wie 

 groB diese Geschwindigkeit ist, davon kann 

 man sich eine ungefahre Yorstellung bilden, 

 wenn man bedenkt, daB die mittlere Ge- 

 schwindigkeit unserer Erde nnr 29,5 km in 

 der Sckunde betragt. Bei Kathodenstrahlen, 

 die eine Geschwindigkeit von 100 000 km/sec 

 besitzen, wiirden die Teilchen in weniiu'r als 

 i-2 Sekunde um die Erde fliegen. 



Oft'enbar hat man es durch Veranderung 

 der Potentialdifferenz in der Hand die Ge- 

 schwindigkeit der Kathodenstrahlteilchen 

 zu variieren (Formel I S. 732). Da bei den 

 Gliihkathoden von Wehnelt der Kathoden- 

 fall sehr klein ist, und nach den Anseinander- 

 setzungen von Seite 727 die Potentialdifferenz 

 in den iibrigen Teilen der Entladung nicht 

 groB ist, so besitzen diese Kathodenstrahlen 

 eine kleine Gesehwindigkeit. 



Die Messung der GroBe e/m ist eine 

 der sichersten Methoden znr Identifizierung 

 der Kathodenstrahlen. Bei vielcn Vorgann'cn 

 treten negativ geladene Teilchen auf; ob 

 diese aus Elektroncn oder lonen bestehen, 

 kann (lurch Messung der Grol.ie e in sieis 

 cindentig entschieden werden. AuF diese 

 Weise gelang es Lenard nachzuweisen, claB 

 dcr lichtelektrische Efl'ekt ( S. 723) auf das 

 Aussenden von Kathodenstrahlen bernhc. 

 und Haber und Just. daB die bei manchen 

 ehemischen Prozessen (S. 724) auftretenden 

 leitenden Teilchen aus Elektronen bestehen. 



3e) Zahlung der Kathodenstrahl- 

 teilchen ist von E. Regener (1912) durcli- 

 gefiihrt worden. Die Methode ist im Prin- 

 zip 1'olgende: Mittels eines Zerstaubers wird 

 ein dichter Nebel von I'cincn Ocllropl'chen 

 hergestellt, der sich in der Luft ziemlich lange 

 schwebend erhlilt. Von diesen Oeltropfchen 



sind ciiiiii'c elcktrisch geladcn. Um diese 

 weiiv.usclia t'l'en, gelangt der Nebel zucrsi 

 in einen Kondensator, in welchem ein starkes 

 elektrisches Feld herrscht; dann stro'mt er 

 durch ein Drahtnetz in einen zweiten Raum, 

 in welchem kein elektrisches Feld herrscht 

 und in welchen die zu zahlenden korpus- 

 kularcn Strahlen eintreten. Die hierdurch 

 gebildeten lonen lagern sich an die Oel- 

 tropfchen an. Der Xebel gelangte dann in 

 den Beobachtungsraum, wo durch ein elek- 

 trisches Feld die geladenen von den nicht 

 geladenen OeltniplVheii raumlich getrennt 

 wurden. Dies erreichte man dadurch, daB 

 man die geladene Elektrode als Rohre aus- 

 bildctc. durch die ein schwacher nebelfreier 

 Luftstrom dem Nebelstrom entgegengefiihrt 

 wurde. Dadurch wurcle um das Encle der 

 Elektrode ein nebelfreier Raum erzeugt, in 

 welchem die geladenen Tropfchen durch die 

 elektrischen Kriifte gezogen wurden. Hier 

 konnten sie ultramikroskopisch gezahlt wer- 

 ilcn. Die Methode ist bis jetzt nur benutzt 

 worden m it lichtelektrischen Kathoden- 

 strahlen, die mit einer Spannung von 

 100 000 Volt beschleunigt wurden." Ein 

 Kathodenstrahlteilchenliefertelbis2Dutzend 

 geladene Oeltropfchen; ein a-Teilchen (positiv 

 geladenes Teilchen) schatzungsw r eise viele 

 Hundert geladene Oeltropfchen. Die be- 

 obachteten Kathodenstrahlteilchen traten 

 in ungleiclnnaBigen Intervallen auf und 

 zeigten Schwankungserscheinungen, wie sie 

 bei den radioaktiven Umwandlungen eben- 

 falls auftreten. Da die Versuchsanordnung 

 nodi weiter verbessert werden soil, so kann 

 von weiteren Einzelheiten abgesehen werden. 

 3!') Magnetisches Feld der Katho- 

 denstrahlen. Da die Kathodenstrahlen 

 aus fortgeschleuderten Elektronen bestehen, 

 so bilden sie einen elektrischen Strom; sie 

 iniissen daher auch, ebenso wie ein in 

 Metallen flieBender Strom magnetische Wir- 

 kungen ausiiben. Derartige Einflusse sind 

 x.uerst von Hertz (1883) gesucht worden; 

 infoli^e ciner unzweckmaBigen Versuchsan- 

 onlniin^ crhielt er ein negatives Resultat. 

 .1. v. Geitler welcher (1901) die Versuche 

 naeh einer /.weckmaBigen Methode wieder- 

 liolle, ^laubte anl'an.i?s ein positives Ergebnis 

 erliallcn zu liaben, es war aber, wie sich 

 spiiter crsvics dnrcli einen Thermostrom, vor- 

 m'iiiusclit. Audi I-]. Klnpathys Versuche 

 (1!H)S) liaben nieht zu eindeutigeh Resultaten 

 gcl'iihr!. Die 1 laiiptschwierigkeit, welche es 

 xu iiberwinden -ilt, liegt darin, daB die 

 axial verlaufenden Kathodenstrahlen, welche 

 einem in einer Kiclilunu' verlaufenden Strom 

 entsprechen, die Glaswand treffen, sie auf- 

 laden und nun einen Hiickstrom erzeugen, 

 d_er im stationarcn Xusiand dieselbe Elektri- 

 zitatsinengc im cnt-e<j;eiigesetzten Sinne be- 

 fordcrt und dadurch das von den Kathoden- 



