

Kathodenstrahlen 



_:eladene Korper ilire Ladling verlieren. 

 lleimt/.t man dau't'gen Stralilcn, deren Ge- 

 -ch\\ indigkcil holier ist als die. die ein Klek- 

 trou hesii/,1, naclidcni es cinen I'otential- 

 I'all von 11 Volt durchlanl'en hat, so erhalt 

 man Kntladnng beider Klek' ri/ifaten, d. h. 

 mi (las sind sowohl positive als auch negative 

 Teilchen enthalten. Sie entstelien dadurch, 

 dali Kathodenstrahlen, \velche die erwahnte 

 tieschwindigkcit hesit/.en, aus den Sub- 

 stanxen. ant' die sie tret't'en. Elektronen frei 

 machen, die nnr genuine Geschwindigkeit 

 besitzen. Tret't'en die Strahlen also auf 

 < ia>molekiile. so losen sie eine sekundare 

 Kathodenstrahlung ans mid lassen die Mole- 

 kiile positiv geladen zuriick. Die Fahigkeit 

 der primaren Kathodenstrahlen sekundare 

 auszulosen ist eine Funktion der Geschwin- 

 digkeit, aber eine andere als die Absorption. 

 Zuniichst besitzen die langsamsten Strahlen, 

 die am starksten absorbiert werden. diese 

 Fahigkeit iiberhaupt nicht. Ist die Grenze 

 von 11 Volt iiberschritten, so steigt sie, 

 erreicht ein Maximum bei etwa 300 Volt 

 mid fallt dann wieder ab. Die Absorption 

 dagegen sinkt bestandig mit wachsender 

 Geschwindigkeit (Lenard 1903, 1904). 



Diese Schliisse sind durch Messungen 

 von Kossel (1912) und S. Bloch (1912) be- 

 statigt worclen. Letzterer hat auch die Anzahl 

 der selumdaren lonen gemessen, welche ein 

 Kathodenstrahl von der Geschwindigkeit 

 2,76.10 10 cm/sec auf 1 cm Weges in Luft 

 von Atmospharendruek erzeugt; es waren 

 54 lonen. Auf das Verfahren von Wilson 

 (1912) die Batmen der Elektronen und die 

 Abschleuderung von sekundaren Elektronen 

 durch den StoB sichtbar zu machen, sei 

 wenigstens hingewiesen. 



6. Kathodenzerstaubung. Wenn Katho- 

 denstrahlen von einer Metallektrode aus- 

 gehen, so beschliigt sich nach einer gevvissen 

 Zeit die benachbarte Glaswand, indem zu 

 gleicher Zeit die Elektrode zerstaubt. Der 

 VorgangahneltderZerstaubunggalvanischge- 

 gliihter Dra'hte, doch ist ein Zusammenhang 

 beider Erseheinungen noch nicht sicher 

 festgestellt. Nach den Untersuchungen von 

 V. Kohlschutter, der sichrseit 1906 mit 

 dieser Frage beschaftigt, ist die Zerstaubung 

 nicht durch das Entweichen okkludierten 

 Gases aus dem Kathodenmetall bedingt; auch 

 steigert Zusatz von Sauerstol'f zu einem ande- 

 ren (lase die Zerstaubung nicht, wie bei 

 einem gliihenden Metall. Die Keihenfolge 

 der Metalle nach ihrer Zersta'ubbarkeit 

 isl in alien (iasen die gleiche. Hand in Hand 

 mit der Zerstaubung erl'olgt stets eine Ab- 

 nalime desDniekes. Es ist nod) nicht ent- 

 scliiedeii. ob sich dabei chemische Verbindun- 

 gen bilclen oder nnr eine Okklusion des Gases 

 stattt'indet. ha auch die Edelgase, von dcnen 



keine Verbindungen bekannt sind, ver- 



sclnvinden, so ist das letztere wohl der Fall. 

 Ceber den Mechanismus der Zerstaubung' 

 ist eine Kontroverse zwischen Kohlschut- 

 ter, Fischer und Hahnel und J. Stark 

 (1909 bis 1910) entstanden. Kohlschutter 

 sieht den ZerstaubungsprozeB als einen 



i chemischen Vorgang an. Auf entgegen- 

 gesetztem Standpunkt stehen Fischer und 

 Hahnel. Da nach ihren Versuchen das Gas. 

 \\enn es nicht eine bestandige Verbindnng 

 mit dem Elektrodenmetall bildet, fiir die 

 Zerstaubung ganz gleichgiiltig ist, so halten 

 sie den Vorgang fiir einen rein physikalischen 

 ProzeB. Die Richtigkeit dieser Versuche \vird 

 von Kohlschutter bestritten; er fand das 



j bei gleichen Stromstiirkenund Spannungen die 

 zerstanbten Mengen in Argon groBer als 



| in Stickstoff und in beiden betrachtlich 

 groBer sind als in Wasserstoff ; die chemische 



I Natur des Gases ist daher hiernach von 

 wesentlichem Eint'luB. 



Nach der Theorie von J. Stark handelt 

 es sich bei der Zerstaubung im wesentlicheii 

 um physikalische Vorgange und zwar spielen 

 eine maBgebende Rolle dabei die anf die 

 Kathode zufliegenden positiven lonen. Diese 



i besitzen beim Auftrel'fen eine groBe kine- 

 tische Energie und einen Teil davon konnen 

 sie durch StoB an die Metallatome abgeben. 

 Diese erhalten eine Geschwindigkeit in Rich- 

 tung des StoBes, treffen auf andere Atome 

 auf und werden von diesen reflektiert. Er- 

 halten sie hierbei eine geniigend groBe 

 Geschwindigkeit senkrecht zur Oberl'lache, 

 nach auBen, so konnen sie in den Gasraum 

 austreten und entweder infolge von Bremsung 

 ant' die Kathode znriickkehren oder sich an 

 die GefaBwand niederschlagen. 



hiese Theorie hat Kohlschutter in 

 einer spateren Arbeit (1910) auf Grund 

 seiner Versnche erweitert. 



Die Zerstaubung wircl haufig benutzt, 



: um Metalle in sehr diinnen Schichten nieder- 

 znschlagen: je nach der Dauer hat man es 

 in der Hand, die Schicht melir oder weniger 

 dick zu machen (vgl. z. B. Riimelin 1912). 

 7. Braunsche Rohre. Um den zeit lichen 

 Verlanf variabler Strome zu demonstrieren, 

 hat V. Hraun (1897) ein Verfahren aus- 

 u'enrbeiie:. welches auf die Ablenkbarkeit 

 der Kathodenstrahlen durch magnetische 

 Kriil'te bernht. Von den Kathodenstrahlen 

 \\ird (lurch eine kleine Oeffnung der groBte 

 Teil abireblendet. so daB nur ein feiner Strahl 

 hindurchdringen kann. Dieser fallt auf einen 

 senkrechl x,nr l\icht ung der Balm in der Rohre 

 angebrachten Fluoreszenzschirm, der aus 

 einer anf (dininier aufgetragenen fluores- 

 zierenden Masse liesteht. Da der Glimmer 

 durchsiclitig ist, so kann man die leuchtende 

 Stelle von alien Seiten erkennen. Schiebt 

 man nun an das Rohr in der Nahe des Dia- 



