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Kri>tnll- (Flfissit;v 



-leheu. snbald die beidcn kristallinischen 

 Kliissigkeiten ineinamler loslich sind. Zwei 

 kristaUinisch-flussige Modifikationen dessel- 

 ben StoHVs mischen sich nur in beschranktem 

 Verhaltnis. 



DerGrad des Flussigkeitszustandes 

 dor triiben Schniclzen ist bei versehiedenen 

 Subslan/.eii verschieden und von der Tempe- 

 ratur abhangig. Um ein Urteil iiber den Grad 

 der Ziiliigkeit der kristallinischen Fliissig- 

 keiten zu bekommen, sind von Schenck und 

 Eichwald messende Bestimmungen aus- 

 gefiihrt worden. In der Tabelle sind, da die 

 Zahigkeit eine mit der Temperatnr verander- 

 liche GroBe ist, die oberen und die unteren 

 beobachteten Werte angegeben. Als MaB- 

 stab dient die Zahigkeit des Wassers bei 



so ist fiir Anisaldazin dnrch Conrat fest- 

 uestellt worden, daB beim Klarungspunkt die 

 Aenderung der Dichte unstetig erfolgt, indem 



| der Wert von 2,034 der isotropen Schmelze 

 bei 183,72 auf 1,315 der anisotropen Schmelze 

 bei 182,33 springt, wobei der Klarungspunkt 



! bei 182,75 liegt. 



Die Messung der Dielektrizitatskon- 

 stanten durch Abegg und Seitz, Eich- 

 wald, Biihner u. a. haben ergeben, daB 

 diese GroBe bei der Umwandlung der einen in 

 die andere fliissige Phase kaum eine Aendernng 

 erfahrt, wahrend beim Erstarren ein be- 

 trachtliches Sinken dieser GroBe eintritt. 

 Die Werte der Dielektrizitatskonstanten sind 

 nach Buhner 



Die beiden ersten Stoffe besitzen die Kon- 

 sistenz ungefahr von Olivenb'l, die iibrigen 

 die der hoheren Alkohole, der letzte ist 

 diinnfliissiger als WasSer. Bei der Mehrzahl 

 der untersuchten Kb'rper envies sich die aniso- 

 trope Fliissigkeit bedeutend beweglicher als 

 die isotrope, die Zahigkeit steigt beim Kla- 

 rungspunkt plotzlich auf den hoheren Betrag. 

 nur bei den beiden zahesten Stoffen besitzt 

 die anisotrope Phase die groBere Zahigkeit. 

 Sorgfaltigste Untersuchungen iiber die Zahig- 

 keit in der allernachsten Umgebung des Ura- 

 wandlungspunktes der anisotropen in die 

 isotrope Schmelze, die Schenck, Hempel- 

 mannundDickenschied ausgefiihrt haben, 

 haben das iibereinstimmende Resultat ge- 

 geben, daB die Ziihigkeitskurve ein Minimum 

 besitzt und von dieser tiefsten Stelle wieder 

 ansteigt, daB eine Diskontinuitat nicht 

 nachzuweisen ist, daB die Kurven hierin 

 den Emulsionskurveii gleichen. Dies findet 

 abcr auch bei solchen kristallinischen Fliissig- 

 keiten statt, deren anisotrope Sch incize klar 

 ist und siclier nicht als eine Einnlsion ange- 



(ichrii werden kann. 



Der cliciid)ar stetige Uebergang von den 

 Konstanten der kristallinischen zu denen der 

 amorplien Schmelze ist nur auf die Zahigkeit 

 beschrankt, schon nicht mehr auf dieDichte: 



Spatere Messungen von Specht und 

 Sultze nach verfeinerten Methoden von 

 Drude ergaben, daB die Temperaturkurve 

 der Dielektrizitatskonstanten sowohl beim 

 Uebergang aus der isotropfliissigen zur anisop- 

 fliissigen Schmelze, als auch bei den Ueber- 

 gangen zwischen zwei anisotrop-fliissigen 

 Phasen zwar kleine, aber doch deutlich wahr- 

 nehmbare Diskontinuitaten aufweist. So 

 betragt die D. E. des p-Azoxyanisol nach 

 Specht bei 139,1 (isotrope Schmelze) 5,232, 

 bei 132,6 (anisotrope Schmelze) 5,479. 



Die Messung der optischen Konstan- 

 ten der fliissigen Kristalle ist begreiflicher- 

 weise mit besonderen Schwierigkeiten ver- 

 bunden. 0. Lehmann erhielt fiir Parazoxy- 

 phenetol durch Suspension in einer gleich 

 stark brechenden Fliissigkeit als Werte der 

 Hauptbrechungsexponenten 1,8 und 1,5; 

 die Starke derDoppelbrechung an der gleichen 

 Substanz hat er zu 0,33, Mauguin zu 0,37 

 I gemessen. Nach den Messungen und Be- 

 rechnungen von E. Dorn und W. L oh in ami 

 i ist fiir die zweite kristallinisch-fliissige Phase 

 j von Aethoxybenzalamino-a-Aethylzimtsaure- 

 . athylester fiir Na-Licht bei 28 = = l,529 ; e 

 = 1,907 e--a> = 0,378; fiir Aethoxybenzal- 

 amino -a - Methylzimtsaureathylester to : 

 1,520 und : = 1,914, E - - co == 0,394. Die 

 Doppelbrechung ist demnach reichlich doppelt 

 so groB als bei Kalkspat und nimmt nach 

 dem violetten Ende des Spektrums noch 

 erheblich zu. Die unten in Figur 6 abgebildete 

 Interferenzfigur ist die der letzteren Verbiu- 

 dung. Die Brechungskoeffizienten fiir die 

 amorphe Schmelze, sowie fiir den ordenth'chen 

 Strahl der beiden kristallisch-fliissigen .Alodifi- 



