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Kii;viiscli;it'ton) 



Apparates enthaltund daher von der Wellen- 

 liiiiue nnabhangig ist, so I'iihrt seine \Vr- 

 iinlcning, falls der zweite Summand Null 

 isl, nur" zu einer Acnderung der Gesamt- 

 intensitat, nicht aber der Farbenzusammen- 

 setzung des den Analysator verlassenden 

 Lichts. Das Gesichtsfeld des Apparats er- 

 sclicint also bei Beleuchtung desselben mit 

 weiBem Licht in alien Fallen weiB (mit von 

 x abhiingiger variabler Intensitat), in denen 

 die Schwingungsrichtungen des Kristalls mit 

 einer der Hauptebenen zusammenf alien 

 (a == oder -- -- x) oder in denen der Gang- 

 unterschied der beiden Wellen im Kristall 

 fiir alle Wellenlangen Null ist, Letzteres 

 ist nur moglich, wenn n 2 -11^=0 wird, 

 d. h. wenn der Kristall ein optisch iso- 

 troper ist. 



In alien andren Fallen ist die austretende 

 Lichtintensitat eine Funktion der Wellen- 

 lange. 1 ) Das Gesichtsfeld erscheint infolge- 

 dessen im allgemeinen far big. Demi wahrend 

 bei bestimmter Plattendicke und brechender 

 Kraft des Kristalls der Gangunterschied 

 der beiden Wellen einer Lichtsorte beispiels- 

 weise gerade eine ganze Wellenlange betragt 

 und daher zum Beispiel im gekreuzten 

 Apparat zur Ausloschung fiihrf, betragt 

 er fiir eine Lichtsorte mit der doppelten 

 Wellenlange erst eine halbe Wellenlange, 

 so daB diese mit groBter Intensitat durch 

 den Analysator hindurchtritt. Der ins Auge 

 gelangende Farbenton besteht danach jeweils 

 aus einer Mischung solcher Einzelfarben, 

 die nicht durch Interferenz ausgeloscht 

 wurden, wahrend vom fruheren WeiB alle 

 diejenigen Farben eliminiert sind, welche 

 durch Interferenz vernichtet wurden. 



Die Farben kommen, wie man sieht, 

 auf ahnliche Weise zustande wie diejenigen 

 der Newton schen Ringe. Hier erleiden 

 die Wellen einen Gangunterschied infolge 

 der verschiedenen Weglangen, die sie mit 

 gleicher Geschwindigkeit durchlaufen, in 

 unserem Falle infolge der verschiedenen 

 Geschwindigkeiten, mit denen derselbe Weg, 

 d. i. die Dicke der Platte, durchlaufen wird. 

 Aus der Theorie der Newtonschen Ringe 

 folgt, daB die Kristallplatte mit der Dicke 

 d im polarisierten Licht mit der Annaherung, 

 welche der Vernachlassigung des Dispersions- 

 unterschieds der beiden den Kristall durch- 

 sctzenden Wellen entspricht, dieselbe Inter- 

 ferenzfarbe hervorbringt wie eine Luftschicht, 



, 



= d ( } . M fe 



V 



x ) Diese ist in der Hauptsache durch das Glied 

 sin 2 it y (n 2 n x ) bestimmt. In gewissen Fallen 



h 



kann aber auch eine. wenn auch kleine, Ab- 

 hangigkeit der Schwingungsrichtungen von 

 der Wellenlange eine Rolle spielen (vgl. hier- 

 iiber 630). 



daher die im Polarisationsapparat auf- 

 tretenden Farbenniischungen direkt mit den 

 Newtonschen Farben vergleichen und den 

 Vergleich benutzen zu einem RiickschluB 

 auf den Wert von d(n 2 n^. 



Die im Polarisationsapparat auftretenden 

 Interierenzerscheinungen sind nach Vor- 

 stehendem die folgenden: 



Wird ein doppelbrechendes Kristallblatt- 



, chen zwischen den gekreuzten Apparat ge- 

 bracht, so zeigt es im allgemeinen schone 



; Farben, die beim Drehen des Blattchens 



, in seiner Ebene allmahlich verblassen und 

 bei einer bestimmteiiLage ganzverschwinden. 

 Diese gibt die Orientierung einer optischen 

 Hauptschwingungsrichtung im Kristallblatt- 

 chen an. Ist diese unter 45 gegen die Haupt- 

 ebenen des Apparats geneigt, so sind die 

 Farben am lebhaftesten. Bleibt das Blattchen 

 in seiner Lage, und wird der Analysator 



' gedreht, so verandern sich die Farben all- 

 mahlich und gehen bei Parallelstellung der 

 Hauptebenen des Apparats in die konipie- 

 mentaren iiber. 



Die Ordnung der auftretenden Farbe 

 wachst mit der Grb'Be des Gangunterschieds 

 d(n 2 iii). Da hierbei immer mehr Kom- 

 binationen der Wellenlangen auftreten, fiir 

 welche Ausloschung bei der Interferenz er- 

 folgt, so wird sowohl die Intensitat als die 

 Bestimmtheit der Farbe mit wachsendem 

 Gangunterschied immer mehr abnehmen. 

 Es resultiert bald eine Farbenmischung, in 

 welcher kein Farbengebiet mehr stark vor- 

 herrscht, so daB der Eindruck des WeiB 

 hervorgebracht wird. DaB aber die Zu- 

 sammensetzung dieses ,,WeiB holier er Ord- 

 nung" von derjenigen des einfallenden 

 weiBen Lichtes wesentlich verschieden ist, 

 zeigt die spektrale Zerlegung der aus 

 dem Analysator austretenden Intensitat. 

 Das resultierende Spektrum ist namlich in 

 diesem Falle von einer mehr oder weniger 

 groBen Zahl dunkler Streifen durchzogen, 

 die iiberall dort auftreten, wo bei gekreuzten 

 Hauptebenen der Gangunterschied fiir 

 die betreffenden Lichtsorten eine ganze 

 Anzahl von Wellenlangen betragt, wo also 

 d(n, nj) == mA ist und m eine ganze 

 Zahl bedeutet. Urn die Anzahl der Streifen 

 zwischen zwei beliebigen Wellenlangen / 

 und 1' als Grenzen zu finden, ist neben der 

 Dicke des Kristalls die Differenz der Bre- 

 chungsindices fiir die beiden Wellen, d. i. 

 also die optische Dicke, zu kennen. Ist dann 



d / 



^("2 n i) = m 



^ 

 Y 



