Kristallphysik (Optische Eigerischaften) 



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so liegen zwischen den beiden Grenzen 

 ebenso viele dunkle Interferenzstreifen als 

 ganze Zahlen zwischen m und m'. 



1st die Doppelbrechung, d. i. (n 2 iii), 

 eines Kristalls groB, so erreicht der Gang- 

 unterschied bereits bei kleinen Dicken d 

 einen merklichen Wert. Die Dicke muB daher 

 in solchen Fallen klein gewahlt werden, 

 damit im Polarisationsapparat lebhafte Far- 

 ben zu beobachten sind. Um z. B. das 



so ist das Interferenzbild in alien diesen 

 Punkten das gleiche. Im homogenen Licht 

 treten parallel zur Schneide abweclisclnd 

 helle und dunkle Streifen auf, deren Abstand 

 jeweils der Zunahme des Gangunterschicds 

 der beiden Wellen um eine halbe Wellen- 

 lange im Kristall entsprieht. Der Streifen- 

 abstand wachst also, wenn der Keilwinkel 

 oder die Starke der Doppelbrechung ab- 

 nimmt und wenn die benutzte Wellenliinge 



,,Griin zweiter Ordnung" im gekreuzten | zuninimt. Bei Verwendung weiBen Lichts 

 Polarisationsapparat zu geben, muB der treten daher an die Stelle der hellen und 



Gangunterschied der beiden gebrochenen 

 Strahlen nach der Quinckeschen Fest- 

 stellung 0,000747 mm betragen, d. h. es 

 muB 



oder 



sein. 



d (112-11!)== 0,000 747 



d = 



0,000747 



n o 



Die beistehende Tabelle gibt die hiernach 

 berechneten Dicken fiir einige parallel zur 

 .optischen Achsenebene geschnitteue Kristalle 

 zusammen mit der Differenz der ent- 

 sprechenden Hauptbrechungsindices (fiir Na- 

 Licht) an. 



Wahrend hiernach Apatit oder Quarz 



dunklen Streifen die Newtonscheu Farben, 

 deren Ordnung aus der Zahl der aufeinander 

 folgenden Streifen direkt zu ersehen ist. 



2e) Kombination von Kristall- 

 platten. Werden im Polarisationsapparat 

 zwei (oder mehr) diinne doppelbrechende 

 Kristallblattchen aufeinander gelegt, so ist 

 die im weiBen Licht auftretende Farbe gegen 

 diejenige eines einzigen Blattchens ver- 

 schieden, und sie andert sich beim Drehen 

 der Blattchen gegeneinander. Liegen die- 

 selben so aufeinander, daB die gleichwertigen 

 Schwingungsrichtungen einander parallel 

 gehen, so wirkt ihre Kombination genau wie 

 eine einzige Platte von der Sumnie ihrer 

 optischen Dicken. Dreht man aber die 

 eine Platte um 90, so wird wegen der da- 

 durch hervorgerufenen Kreuzung der gleich- 

 wertigen Schwingungsrichtungen die im 

 unteren Blattchen schneller fortgepflanzte 

 Welle im oberen Blattchen verzogert, wahrend 

 gleichzeitig die unten langsamer fortge- 

 pflanzte oben eine Beschleunigung erfahrt. 

 Die Kombination wirkt jetzt wie eine 

 einzige Platte mit der Differenz der optischen 

 Dicken. Erteilen beide Blattchen den 

 beiden Wellen entgegengesetzt gleichen Gang- 

 unterschied, werden sie also mit gleicher 

 optischer Dicke gekreuzt, so wird die Be- 

 schleunigung des eineu Strain's gegen den 



in Dicken von 0,1 mm lebhafte Farben : anderen in der unteren Platte durch die 

 zeigen, muB die Dicke der sehr stark doppel- ! gleichgroBe Verzogerung in der oberen 

 brechenden Kristalle Kalkspat oder gar Platte gerade aufgehoben; die Wirkung der 

 Quecksilberchloriir auf weniger als 0,01 mm | Kombination ist dieselbe, als wenn kein 

 herabgesetzt werden, um an ihnen noch doppelbrechender Kristall sich im Polari- 

 Farben wahrnehmen zu konnen. sationsapparat befande. 



ad) Keilformige Flatten. Die Ab- Die analytische Betrachtung, die ganz 

 hangigkeit der Interferenzerscheinung von analog der unter Baa gegebenen durchzu- 

 der Plattendicke zeigt sich direkt bei Be- fiihren ist, ergibt ganz allgemein fiir die bei 

 nutzung eines Kristallkeils. Da alle auf : Kombination zweier Kristallplatten aus dem 

 einer Geraden parallel zur Schneide liegenden Analysator austretende Intensitat den Aus- 

 Punkte gleicher Iiristalldicke entsprechen, druck 



J = a 2 



<j 



cos 2 x; -f- cos 2 (a + /? x) sin 2 a sin 2/5 sin 2 n; (n 2 n a ) 



/ 



- sin 2 (a + />' x).cos2a sin 2/5. sin 2 ,T -- (n.,' - n/) 



A 



-sn 



I/ \ i "I / / ^ / 



ft I II 11 1 , M I Yl 11 



)* c\ c\ Q *> vl\ll.-> ^^l/ vl. I llo 1*1 

 .sm2a.cos 2p.sni' J n- 



sin 2 



- x). sin 2a. sin 2/3 sin 2 rr 



d(n 



- 



n.') 



