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Kristallphysik (< )ptische Eigenscliaften) 



wo a bezw. ft die Nri^mmswinkel der 

 Schwingungsrichtungen bolder 1'latten gegen 

 die Hauptebene des Polarisators, x der 

 Winkel zwisclien den beiden Hauptebenen 

 des Apparats mid d(n 2 i^) bezw. 

 (i'(n 2 '- -n/) die optische Dicke der beiden 

 Kristallplatten ist. 



Da die Kombination von Kristallplatten 

 ein wichtiges Hilfsmittel zur optischen Unter- 

 suchung von Kristallen ist, werden wir bei 

 der besonderen Betrachtung der letzteren 

 (D) nochmals auf sie einzugehen haben. 

 Eine spezielle Kombination zn gleichem 

 Zweck sei noch an dieser Stelle besprochen. 



2f) Der Babinetsche Kompensator. 

 Zwei Keile eines einachsigen Kristalls, meist 

 Quarz, von gleichem Winkel liegen mit ent- 

 gegengesetzt gerichteten Schneiden so iiber- 

 einander, daB sie zusammen eine planparallele 

 Platte bilden. Dieselben sind so geschnitten, 

 daB die Ebene der optischen Achsen in die 

 gemeinsame Beruhrungsebene fallt, wahrend 

 die optische Achse selbst im einen Keil 



Fig. 10. 



parallel der Schneide (| x), im anderen 

 darauf senkrecht ist (j y). Die Hauptschnitte 

 der beiden Keile kreuzen sich demnach, 

 und der Gangunterschied der die Doppel- 

 platte verlassenden Strahlen ist an jetler 

 Stelle gleich der Dit'ferenz der optischen 

 Dicken der beiden Halften. Dort, wo beide 

 mit gleichen Dicken aufeinander liegen, ist 

 der Gangunterschied Null, nach der Schneide 

 und dem Riicken zu wird er beiderseits 

 grb'Ber. 



Schaltet man den Kompensator zwischen 

 den gekreuzten Polarisationsapparat, so bleibt 

 er in den vier Stellungen dunkel, in denen 

 seine Hauptschnittsrichtungen mit einer 

 Hauptebene des Apparats zusammenl'allen. 

 In jeder anderen Lage dagegen, am deut- 

 lichsten in einer Stellung von 45 gegen die 

 Hauptebenen, beobachtet man im homogenen 

 Licht eine Anzahl aul'einander folgender 

 dunkler und heller Streil'en, die den Kanten 

 di-r Keile parallel laui'en und gegenseitig 

 joweils gleichen Abstand haben. Im weiBen 

 Lie lit erscheint nur dort, wo der Gangunter- 

 schied beider Strahlen verschwunden ist, 

 ein schwarzer Streifen, wahrend alle anderen 

 Streii'en Interferenzfarben in steigender Ord- 

 nung zeigen, die aber auf der einen 



GangunterschiedeD von entgegengesetztem 

 \'or/eichen entsprechen wie auf der anderen. 



Wird nun eine Kristallplatte derart mit 

 dem Kompensator kombiniert, daB ilire 

 Schwingungsrichtungen denen der beiden 

 Keilstiicke parallel laufen, so addiert sich 

 ihre Wirkung zu derjenigen des einen Keil- 

 stiicks. Der Ort verschwindenden Gang- 

 unterschieds beider Wellen und damit der 

 schwarze Interferenzstreifen wird daher ver- 

 schoben um einen Betrag, der, in Streifen- 

 abstanden ausgedriickt, direkt die optische 

 Dicke der hinzugefiigten Kristallplatte in 

 Wellenlangen mittleren Lichts oder der 

 gerade benutzten homogenen Lichtsorte 

 angibt. 



3. Interferenzerscheinungen im kon- 

 vergenten polarisierten Licht. Die Beob- 

 achtung im konvergenten Licht hat den 

 Zweck, die Aenderung der Interferenz- 

 erscheinung mit der Richtung der Licht- 

 fortpflanzung im Kristall in einem Gesamt- 

 bild hervortreten zu lassen. Man erganzt 

 zu diesem Zweck den Polarisationsapparat 

 durch zwei Linsen oder Linsensysteme, 

 zwischen denen die Kristallplatte derart 

 aufgestellt wird, daB das Licht sie stark 

 konvergent durchsetzt, 



3a) Optisch einachsige Kristall- 

 platten, die senkrecht zur optischen 

 Achse geschnitten sind. Die Erschei- 

 nungen, welche sole-he Kristallplatten im 

 konvergenten Licht zeigen, warden von 

 Brewster (1813 bis 1818) aufgefunden und 

 von Airy (1831) und F. E. Neumann 

 (1834) erklart. Eine geometrische Deutung 

 brachten Bertin (1861) durch Einf filming 

 der ,,0berl'lachen gleichen Gangunterschieds" 

 und Lommel (1883) durch die Konstruktion 

 der Isogyrenflachen. 



Pflanzt sich eine Welle in der Richtung 

 der Plattennormalen N (Fig. 11) durch die 



Kristallplatte 

 brechung; die 



Ki-. 11. 



fort, so fehlt 

 Platte verhalt 



die Doppel- 

 sich also in 



dieser Richtung wie ein optisch isotroper 

 Korper, und das Gesichtsfeld des Polari- 

 sationsapparats erfahrt keinerlei Aenderung. 



