Kristallphysik (Optische Eigensdiaften) 



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der optischen Achsen und ii der Winkel zwischen 

 den beiden optischen Achsen ist. Es stellt dies fur 

 =45 gleichseitige Hyperbeln dar, welche durch 

 die FuBpunkte der optischen Achsen (y = and 



x = dtg -g-) hindurchgehen und fiir 2s = in 



u 



zwei rechtwinklig aufeinander stehende Geraden 

 x.y = iibergehen. 



30) Dispersion der Achsenbilder 

 zweiachsiger Kristalle. Wahrend bei 

 optisch einachsigen Kristallen die optisch 

 ausgezeichneten Richtungen fiir alle Wellen- 

 langen dieselben sind, da sie gleichzeitig 

 immer kristallographisch ausgezeichnete Rich- 

 tungen darstellen, variiert in zweiachsigen 

 Kristallen eine optisch ausgezeichnete Rich- 

 tang mit der Lichtsorte in all den Fallen, 

 in denen sie nicht gleichzeitig eine kristallo- 

 graphisch ausgezeichnete Richtung ist, Das 

 im weiBen Licht beobachtbare Interferenz- 

 bild ist daher nicht immer als eine einfache 

 Uebereinanderlagerung gleichorientierter In- 

 terferenzbilder der einzelnen Lichtsorten 

 aufzufassen, sondern es kann gleichzeitig 

 eine Variation der (Mentioning der einzelnen 

 homogenen Interferenzbilder mit der Licht- 

 sorte enthalten, die als Dispersion der be- 

 treffenden ausgezeichneten Richtung be- 

 zeichnet \vird. 



a)Dispersionder optischen Achsen. 

 Die Lage der optischen Achsen fallt niemals 

 mit kristallographischen Symmetrieachsen 

 zusammen, sie ist daher mit der Farbe 

 variabel, und zwar gilt dies fiir alle optisch 

 zweiachsigen Kristalle. 



Es sei z. B. der optische Achsenwinkel 

 fiir rote Strahlen kleiner als fiir violette. 



N 1 



N 



Fig. 14. 



Dann stellen r und v (Fig. 14) die FuBpunkte 

 der optischen Achsen fur die beiden Strahlen- 

 sorten dar. Dann miissen auch die Lemnis- 

 katen der einzelnen Farben, weil sie symme- 

 trisch urn ihre Brennpunkte gelagert sind, 

 gegeneinander verschoben sein; die dunklen 

 Stellen fur rotes Licht sind also, wie die 

 ausgezogenen Kurven zeigen, gegen die Mitte 



des Sehfeldes verschoben, die dunklen Stellen 

 fiir violettes Licht sind nach auBen gcruckt, 

 wie es die punktierten Kurven andeuten. 

 Verfolgt man daher das Farbenbild von der 

 Mitte des Gesichtsfelds aus in der Richtung 

 der Verbindiingsgeraden der optischen 

 Achsenzentren, so zeigt sich eine vollstandige 

 Symmetrie der Erscheinung in bezug auf 

 die Gerade NN'. Die gegen die Mitte zu- 

 gekehrten Seiten der Ringe aber zeigen eine 

 andere Farbung als die nach auBen.gerich- 

 teten Seiten. Da in unserem Falle die dunklen 

 Kurven fiir Rot nach der Mitte hin ver- 

 schoben sind, so wird dort das Rot ausge- 

 loscht und ein blauer Ton vorherrschen, 

 wahrend die nach auBen gekehrten Rander 

 einen vorherrschend roten Ton aufweisen 

 werden. Am deutlichsten ist die Erscheinung 

 an den ersten Ringen um die Achsenzentren, 

 und sie ist um so besser ausgepragt, je starker 

 die Dispersion der Achsen ist, kann anderer- 

 seits aber auch bei sehr starker Dispersion 

 zu einem vollstandigen Verschwinden der 

 Lemniskatenfigur fiihren, weil sich dann die 

 einzelnen isochromatischen Kurven in mannig- 

 faltigster Weise durchkreuzen. Beispiele 

 hierfur sind der Titanit, Salpeter und 

 Seignettesalz, deren (scheinbare) optische 

 Achsenwinkel fiir Rot, Gelb und Violett die 

 folgenden sind: 



Titanit ^,. = 55 %=30 



Salpeter a,. = 6 ll' .ftv==10 22' 

 Seignettesalz a,. = 62 & v =46. 



Eine Analyse der hierbei auftretenden Er- 

 scheinung wird durch Benutzung homogener 

 Farbglaser zur Beobachtung des Interferenz- 

 bildes moglich. 



Das im Gesichtsfeld erscheinende schwarze 

 Kreuz der Isogyren zeigt keine Verande- 

 rung. Dreht man aber die Kristallplatte in 

 die 45-Stellung, so daB die beiden Hyper- 

 belaste auftreten, so zeigen die Scheitel 

 derselben ahnliche Farbenunterschiede wie 

 oben die Lemniskaten. Ohne Dispersion 

 der optischen Achsen wiirden die Hyperbeln 

 fiir alle Farben durch die fest bestimmten 

 optischen Achsenpunkte gehen und dort im 

 gekreuzten Apparat vollstandig dunkel sein. 

 Liegen aber die Achsenpunkte fiir die ein- 

 zelnen Farben an verschiedener Stelle, so 

 miissen auch die hindurchgehenden Hyperbeln 

 gegeneinander verschoben sein. Die Hyper- 

 belaste erhalten infolgedessen Farbensaume, 

 welche im betrachteten Fall unserer Figur 

 am konvexen Rand ins Violette, am konkaven 

 ins Rote gehen. Die Reihenfolge der Farbung 

 stimmt also mit derjenigen der Lemniskaten 

 iiberein. Diese Reihenfolge kann fiir die 

 verschiedenen Kristalle eine verschiedene 

 sein; sie gibt direkt den Sinn der Disper- 

 sion an. Ist der Winkel der optischen 

 Achsen fiir die roten Strahlen kleiner als 



