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Krist.-illphysik (Optische Eig-enschatVn) 



i'iir die violetten, so erscheinen die Innen- 

 saume blau, ini anderen Falle rot. Ein 

 Beispiel t'iir den ersten Fall ist, wie wir 

 sahen, dor Salpeter, I'iir den zweiten Topas, 

 Titanit 



/?) Geneigte Dispersion. Ist die 

 Dispersion fur die beiden optischen Achsen 

 vcrschieden groB, so riickt auch die Mittel- 

 linie von ihrer Stelle; man hat in diesem Falle 

 eine Dispersion der Mittellinien, die als ge- 

 neigte Dispersion bezeichnet wird, weil 

 hierbei die Symmetric zur Sehrichtung ver- 

 loren geht. Dieser Fall kann nur eintreten, 

 wenn keine der beiden Mittellinien mit einer 

 kristallographischen Symmetrieachse zu- 

 sammenfallt. Es fallt aber dann noch die 

 optische Normale in eine Symmetrieachse, 

 so daB die Lage der optischen Achsenebene 

 unverandert bleibt. 



Es kann irn gegenwartigen Fall nicht 

 nur die GroBe, sondern auch der Sinn der 

 Dispersion beider Achsen variieren, so daB 

 die Farbenbilder zu beiden Seiten von NN' 

 (Fig. 15) vollig versehieden sein konnen. 



In der Figur sind die optischen Achsen- 

 zentren fiir rote und violette Strahlen wiecler 

 mit r und v, die FuBpunkte der ersten 

 Mittellinie fiir dieselben Strahlen mit R und V 

 bezeichnet. Der Sinn der Dispersion la'Bt 

 sich, wenn cliese nicht sehr groB ist, wieder 

 aus der Reihenfolge der Farbenkurven ent- 

 nehmen. In unserem Falle wiirde die linke 

 Seite von der Mitte aus violett, die rechte 

 rot erscheinen. 



Eine leichtere Deutung lassen die Saume 

 der Hyperbeln zu. Da die Achsenpunkte 

 beiderseits versehieden weit voneinander 

 entfernt sind, so sind auch die Scheiteln 

 der Hyperbeln versehieden breit und auBer- 

 dem ungleich gefarbt. Der rechte Hyperbel- 

 is1 ist in unserem Beispiel viel scharfer 

 bcirrenzt; er zeigt in der Mitte dunkel, 

 \viihrend sein konvexer Rand violett, sein 

 konka.ver rot gesaumt ist. 



7) lorizontale Dispersion. Steht 



e Achsenebene auf der Symmetrie- 



ebene des Kristalls senkrecht, und fallt 



die zweite Miv.tellinie mit der Symmetrie- 



achse zusammen, so bleibt deren Lage 



I'iir alle Wellenlangen dieselbe. Die Ebene 



I der optischen Achsen kann sich aber i'iir 



[die einzelnen Lichtsorten urn sie drehen, 



und es kann gleichzeitig Dispersion der 



Achsen eintreten. Eine senkrecht zur ersten 



Mittellinie geschnittene Platte zeigt dann 



etwa das in Figur 16 gegebene Bild. Die 



Fig. 16. 



Farbenerscheinung ist in bezug auf die Gerade 

 NN' syinmetrisch, dagegen nicht in bezug auf 

 die Riehtung AE. Der Sinn der Dispersion 

 ist aus der Farbenfolge in der Riehtung 

 NN' zu entnehmen. In unserem Beispiel 

 warden sich die Farben oben von Rot nach 

 Violett, nach unten von Violett nach Rot 

 folgen. 



6) Gekreuzte Dispersion. Steht 

 die Ebene der optischen Achsen auf der 

 Symmetrieebene senkrecht, und fallt die 

 erste Mittellinie in die Riehtung der Sym- 

 metrieachse, so ist ihr FuBpunkt fiir alle 

 Farben derselbe. Dagegen kann sich die 

 optische Achsenebene fiir die einzelnen 

 Farben um sie als Achse drehen, wie Figur 17 



Fig. 17. 



zeigt. Dann sind die Erscheinungen rechts 

 oberhalb und links unterhalb der Achsenebene 

 AE dieselben, die Symmetric in bezug auf 

 jede durch das Farbenbild mogliche Gerade 

 ist aber verloren. Die Erscheinung ist zuerst 

 von Herschel und Norremberg am Borax 

 beobachtet worden. 



) Dispersion a Her optischen 

 Riehtung en. Besitzt ein Kristall keine 

 Symmetrieachse, so ist die Lage jeder 

 optisch ausgezeichneten Riehtung mit der 

 Farbe variabel, und das Farbenbild verliert 

 jede Symmetric (Fig. 18). 



